ELECTROMAGNETIC FIELD THEORY EXERCISES

Trường điện từ - electromagnetic field theory

... tạo từ trường Vậy không gian điện trường từ trường đồng thời tồn có liên hệ chặt chẽ với Điện trường từ trường đồng thời tồn không gian tạo thành trường thống gọi trường điện từ Trường điện từ ... mật độ dòng điện     J = n ev = ρv = σE (1.14) dạng vi phân định luật Ohm - n0 - mật độ hạt điện có điện tích e - ρ - mật độ điện khối  - v - vận tốc dịch chuyển hạt điện - σ - điện dẫn suất ... NGUYÊN LÍ CƠ BẢN CỦA TRƯỜNG ĐIỆN TỪ 1.1 Các đại lượng đặc trưng cho trường điện từ 1.1.1 Vector cường độ điện trường • Điện trường đặc trưng lực tác dụng lên điện tích đặt điện trường   F =qE (1.1)...

TRƯỜNG ĐIỆN TỪ - ELECTROMAGNETIC FIELD THEORY - chương 2

... tạo từ trường Vậy không gian điện trường từ trường đồng thời tồn có liên hệ chặt chẽ với Điện trường từ trường đồng thời tồn không gian tạo thành trường thống gọi trường điện từ Trường điện từ ... dẫn nguyên nhân gây điện trường mà phương tiện giúp có mặt điện trường Điện trường điện trường tĩnh đường sức điện trường tĩnh đường cong hở Điện trường tĩnh không làm cho hạt điện dịch chuyển theo ... (1.14) dạng vi phân định luật Ohm - n0 - mật độ hạt điện có điện tích e - ρ - mật độ điện khối r - v - vận tốc dịch chuyển hạt điện - σ - điện dẫn suất • Dòng điện qua mặt S tính theo r r r r I =...

TRƯỜNG ĐIỆN TỪ - ELECTROMAGNETIC FIELD THEORY - chương 3

... m0 (3. 79) Ne ω = ε0m0 Với: - ωM tần số cộng hưởng từ quay - e điện tích electron - m0 khối lượng electron - N số electron đơn vị thể tích - ε0 số điện - μ0 số từ - ω tần số sóng điện từ 3. 7 .3 Sóng ... = ⎞ ⎟ ⎟ ⎠ e M m0 (3. 77) Với: - e điện tích electron - m0 khối lượng electron - M độ lớn vector từ hoá ferrite - ω tần số sóng điện từ - ωM tần số cộng hưởng từ quay - μ0 số từ Khí bị ion hoá ... môi trường không đẳng hướng điện quay Thí dụ: chất khí bị ion hoá (plasma) tác dụng từ trường không đổi môi trường điện quay sóng điện từ Tầng ion khí trái đất môi trường điện quay sóng điện từ, ...

TRƯỜNG ĐIỆN TỪ - ELECTROMAGNETIC FIELD THEORY - chương 4

... M = ∂t (2.17) r A M ϕM điện động nguồn từ Nếu môi trường điện môi lí tưởng tồn đồng thời nguồn điện nguồn từ trường điện từ tổng hợp chồng chất trường nguồn điện nguồn từ, có nghĩa r r r ∂A E ... kΓM (2 .40 ) (2 .41 ) r - Trường nguồn điện (ứng với vector Hertz điện ΓE thành phần) có r r H theo phương z (Hz = 0), thành phần khác H nói chung khác Trường điện từ loại gọi trường loại điện dọc ... hay từ ngang TM r r - Trường nguồn từ (ứng với vector Hertz từ ΓM thành phần) có E r theo phương z (Ez = 0), thành phần khác E nói chung khác Trường điện từ loại gọi trường loại từ dọc H hay điện...

TRƯỜNG ĐIỆN TỪ - ELECTROMAGNETIC FIELD THEORY - chương 5

... ) (4.32) Nhận xét: - Trong (4.32) tham số điện từ ε, μ số sóng k phải tính môi trường miền V’ - Các biểu thức (4.31) (4.32) biểu thức nguyên lí dòng tương đương trường điện từ Nguyên lí ứd để ... xét: - Trường thứ cấp phản xạ từ vật dẫn trụ tròn dài vô hạn có thành phần • • E mz , H mϕ vuông góc với vuông góc với phương truyền sóng r - Theo (4.7) giản đồ hướng trường thứ cấp phản xạ từ ... phần tiếp tuyến điện trường từ trường nguồn dòng tương đương 12 r E ′τ out = S r H ′τ out = (4. 35) S1 r Chọn n ≡ Oz áp dụng biểu thức (4.32) nguyên lí dòng tương đương ta chậm trường nhiễu xạ...

Tài liệu TRƯỜNG ĐIỆN TỪ - ELECTROMAGNETIC FIELD THEORY - chương 1 pptx

... (7) y = y1 + y = C1e k x + C e k x (14 ) - k1 k2 số thực trùng nhau: k1 = k2 Hai nghiệm riêng độc lập từ trường: y1 = e k x , y = xe k x 1 Nghiệm tổng quát phương trình vi phân (7) y = C1e k x + ... có nghiệm k1 k2 sau - k1 k2 số thực khác nhau, nghiệm riêng phương trình vi phân (7) y1 = e k x , y2 = ek x Hai nghiệm riêng (12 ) độc lập từ trường (12 ) y1 = e ( k −k y2 )x ≠ const (13 ) Do nghiệm ... = (C1 + C x )e k x 1 (15 ) - k1 k2 số phức liên hợp: k1 = α + iβ k2 = α - iβ Hai nghiệm riêng phương trình vi phân (7) • y1 = e (α +iβ )x = e αx eiβx • y2 = e ( α − iβ ) x =e e αx − iβ x (16 )...

Electromagnetic field theory - bo thide

... NY, 1982, ISBN 0-4 8 6-6 429 0-9 [2] W G REINER, Classical Electrodynamics, Springer-Verlag, New York, Berlin, Heidelberg, 1996, ISBN 0-3 8 7-9 4799-X [3] E H ALLẫN, Electromagnetic Theory, Chapman ... 5000GN printer Copyright â1997, 1998, 1999 and 2000 by Bo Thidộ Uppsala, Sweden All rights reserved Electromagnetic Field Theory ISBN X-XXX-XXXXX-X Contents Preface xi Classical Electrodynamics ... A S TRATTON, Electromagnetic Theory, McGraw-Hill Book Company, Inc., New York, NY and London, 1953, ISBN 0 7-0 6215 0-0 [12] J VANDERLINDE, Classical Electromagnetic Theory, John Wiley & Sons, Inc.,...

selfridge, arnold, warnick. teaching electromagnetic field theory using differential forms

... erential forms have WARNICK, SELFRIDGE, AND ARNOLD: DIFFERENTIAL FORMS February 12, 1997 been applied to control theory by Hermann 9] and others B Di erential Forms in EM Theory The laws of electromagnetic ... Thirring, Classical Field Theory, vol II, Springer-Verlag, New York, edition, 1978 18] K F Warnick, R H Selfridge, and D V Arnold, \Electromagnetic boundary conditions using di erential forms, " IEE Proc., ... Warnick and D V Arnold, \Electromagnetic Green functions using di erential forms, " J Elect Waves Appl., vol 10, no 3, pp 427{438, 1996 20] K F Warnick and D V Arnold, \Di erential forms in electromagnetic...

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 75 pdf

... +Ax(VxB)+Bx(VxA) V (fA)= fV A+ (A - V)f V * (A x B)= B (V x A) -A -(V x B) v x (A x B) = A( V B) - B(V - A) +(B V )A- (A - V)B Vx(fA)= VfxA+fVxA (V x A) x A = (A V )A - 'V (A A) Vx (Vx A) = V(V - A) - V A INTEGRAL ... Cartesian (rectangular) coordinates, 260 cylindrical coordinates, 271 and magnetic scalar potential, 365 spherical coordinates, 284 Laplacian of reciprocal distance, 73-74 Larmor angular velocity, ... line charge near plane, 97 induced by point charge near plane, 107-108 induced by point charge near sphere, 106 and parallel plate capacitor, 175 on slanted conducting planes, 273 on spatially...

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 1 ppsx

... CartesianCoordinates(x, y, z) af af Vf = - , + O i, + af i, ax Oz ay aA, aA, + aA, V A= a+ ax az ay (LAX, A AaA\ ay z V2f a' +f Ox jy + az a, O aA ax Ox ay a' f az CylindricalCoordinates ... •af4 + af r04 az Vf = arr 1a iA, aA, rr rr a Oz V *A= - -(rAr)+M +M I a BA, rr) r V~ f la0 af\ r- rr aA 82f + I(rAs) ar 'L ,+ a2 f ae+I r •O af If -14 r sin aO A (r a( sin OAo) oA* V" -A = (rPA,)+ ... + r ar r sin ae r sin a4 x r sin a( sin OAs) aA] a8 0 a 04, S r sio V'f = r-r a- " r+ MA, arsin a( rA,)) [ra(rAo) dA ,1 r Or O- a+ sin O+ I A a4J 4) af a ar DA A -2 Ora r) 14 az SphericalCoordinates...

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 3 pot

... 9 .3 POINT DIPOLE ARRAYS 9 .3. 1 A Simple Two Element Array (a) BroadsideArray (b) End-fireArray (c) ArbitraryCurrentPhase 9 .3. 2 An N DipoleArray 9.4 LONG DIPOLEANTENNAS 9.4.1 FarFieldSolution 9.4.2 ... Voltage 8.2 .3 Approach to the dc Steady State 8.2.4 Inductors and Capacitorsas Quasi-static Approximations to Transmission Lines 8.2.5 Reflections from Arbitrary Terminations 8 .3 SINUSOIDAL TIME ... _·_ ELECTROMAGNETIC FIELD THEORY: a problem solving approach _ chapter review of vector analysis Review of Vector Analysis Electromagnetic field theory is the study of forces between charged particles...

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 4 potx

... proportional to its magnitude The vector A = A~ i +A, i, +Ai, in Figure 1 -4 has magnitude A= IA = [A +A +AI Note that each of the components in (1) (A. , A, , and A, ) are themselves scalars The direction ... by the _AY A = A I IAI =A = (A Figure 1 -4 directions + Ayly+ AI1, +A +A. ]' A vector is described by its components along the three coordinate Vector Algebra scalar If the scalar is negative, the ... VECTOR ALGEBRA Scalars and Vectors A scalar quantity is a number completely determined by its magnitude, such as temperature, mass, and charge, the last Review of Vector Analysis being especially...

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 5 ppsx

... infinitesimally small, each of the bracketed terms defines a partial derivative aA 3A ýAMz lim ( = + + AV (4) ax-o \ax ay az where AV = Ax Ay Az is the volume enclosed by the surface S The coefficient ... of AV in (4) is a scalar and is called the divergence of A It can be recognized as the dot product between the vector del operator of Section 1-3-1 and the vector A: aAx aA, + aA, div A = V - A ... rectangular in Figure 1- 15 There are three pairs of plane parallel surfaces perpendicular to the coordinate axes so that (1) gives the flux as ()= f A. (x) dy dz - A (x -Ax) dy dz + JA,(y + Ay)...

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 6 pdf

... and the vector A This operation is called the curl of A and it is also a vector: i, a i, ax ay az A curl A= Vx A= det i, A, A, _A, A * (a ay az ) tA• + aA) aA, aAM\ az ax aAz•x (6) The cyclical ... yield A - dl (Vx A) , = lim Ar-O rAr AO =C - rr aA\ - (rA) 84 (14) ) The curl of a vector in cylindrical coordinates is thus VxA= IM (A, aA r a4 az aA )ir+ (A = az + aA A r (15) (rA) a) i, 84 r ar ... the radial component of the curl as l (V x A) r = lim a, -o ,& r Az Az aA aAA r a4 az (10) l around contour b: We evaluate the line integral around contour b: Ar A, (z)dr+ + -Ar +j -,r) zA dz A, (r)dz...

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 7 docx

... (VxA) a, aA, aA, \ a aA az / y az -ax\y xaA, a2 A -\xay avax , aA, aA) a aA, aA\ ax I az\ ax ay / A a2 A, a2 Ax \ayaz azay) \azax ax(z ( where again the order of differentiation does not matter PROBLEMS ... +,( af ayaz azay 2f) a/ + i(.I2- azax axaz af).0 axay ayax) (28) Each bracketed term in (28) is zero because the order of differentiation does not matter (b) The Divergence of the Curl of a Vector ... (a) (b) (c) (d) (e) (f) A+ EB, B C, A C A- B, BC, AC AxB, BxC, AxC (A x B) - C, A - (B x C) [Are they equal?] Ax (B x C), B (A C)- C (A - B) [Are they equal?] What is the angle between A and C and...

Xem thêm

Từ khóa: interaction of electron beam with electromagnetic field interaction of electron with electromagnetic field electromagnetic field in space and time polarization of electromagnetic waves mos field effect transistor theory bridging the gap between theory and practice connecting courses with field experiences tổ chức bộ máy bộ phận bộ máy quản lý tiến bộ xã hội chất lượng nội bộ bộ máy quản sửa đổi bổ sung cán bộ quản lý đội ngũ cán bộ cán bộ Báo cáo thực tập tại nhà thuốc tại Thành phố Hồ Chí Minh năm 2018 chuyên đề điện xoay chiều theo dạng Nghiên cứu tổ chức chạy tàu hàng cố định theo thời gian trên đường sắt việt nam Biện pháp quản lý hoạt động dạy hát xoan trong trường trung học cơ sở huyện lâm thao, phú thọ Giáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôit Phát triển du lịch bền vững trên cơ sở bảo vệ môi trường tự nhiên vịnh hạ long Phát hiện xâm nhập dựa trên thuật toán k means Nghiên cứu về mô hình thống kê học sâu và ứng dụng trong nhận dạng chữ viết tay hạn chế Nghiên cứu tổng hợp các oxit hỗn hợp kích thƣớc nanomet ce 0 75 zr0 25o2 , ce 0 5 zr0 5o2 và khảo sát hoạt tính quang xúc tác của chúng Định tội danh từ thực tiễn huyện Cần Giuộc, tỉnh Long An (Luận văn thạc sĩ)Thơ nôm tứ tuyệt trào phúng hồ xuân hương Thiết kế và chế tạo mô hình biến tần (inverter) cho máy điều hòa không khí Quản lý nợ xấu tại Agribank chi nhánh huyện Phù Yên, tỉnh Sơn La (Luận văn thạc sĩ)Tranh tụng tại phiên tòa hình sự sơ thẩm theo pháp luật tố tụng hình sự Việt Nam từ thực tiễn xét xử của các Tòa án quân sự Quân khu (Luận văn thạc sĩ)Giáo án Sinh học 11 bài 15: Tiêu hóa ở động vật Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật BÀI HOÀN CHỈNH TỔNG QUAN VỀ MẠNG XÃ HỘI Đổi mới quản lý tài chính trong hoạt động khoa học xã hội trường hợp viện hàn lâm khoa học xã hội việt nam QUẢN LÝ VÀ TÁI CHẾ NHỰA Ở HOA KỲ