Bài giảng vật lý 2 chương 2 GV lăng đức sỹ

Bài giảng vật lý 2 chương 1 GV lăng đức sỹ

... t   x  x  c t '  v 1   c Vật lý \ Chương – Thuyết tương đối hẹp Einstein Tính tương đối khoảng không gian  x2  x1 x x ' '  v 1   c Vật lý \ Chương – Thuyết tương đối hẹp ... x' vt   y  y'  z  z' t  t'  Vật lý \ Chương – Thuyết tương đối hẹp Einstein v13  v 12  v23 Thí nghiệm Michelson – Morley  Cùng với phát triển vật lý cổ điển, mô hình Ether (hay thuyết ... khối lượng nghỉ: m  m0 Vật lý \ Chương – Thuyết tương đối hẹp Einstein Phương trình động lực học chất điểm dp d F   mv  dt dt p  mv  m0 v v 1   c Vật lý \ Chương – Thuyết tương đối...

18
2,210
0

Bài giảng vật lý 2 chương 2 GV lăng đức sỹ

... 2  R2    0 LC 4L T 2   2 R2  LC 4L2  1 R2 f   2 2 LC 4L Vật lý \ Chương – Dao động sóng điện từ Mạch LC có nguồn cưỡng q2 W  WC  WL   Li 2C e  E0 sin  t  dW  Ri 2dt ... tần số xác định Vật lý \ Chương – Dao động sóng điện từ Mạch LC lý tưởng q2 W  WC  WL   Li  const 2C d  q2  d 2i   2C  Li    dt  LC i   dt   0  LC Vật lý \ Chương – Dao động ... từ điều hòa d 2i  0i   dt i  I0 cos0 t   0  LC T  2 LC f Vật lý \ Chương – Dao động sóng điện từ 2 LC Mạch LC có điện trở (thực tế) q2 W  WC  WL   Li 2C  q2   dW  Ri dt...

15
2,160
0

Bài giảng vật lý 2 chương 3 GV lăng đức sỹ

... Quang học lượng tử dựa lý thuyết hạt ánh sáng, có thành tựu lớn vật lý đại quang điện, compton, … Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển Cơ sở quang học sóng  Dựa lý thuyết điện từ ánh sáng, ... a.cos  t    I a2  I  a2 Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển Hàm sóng ánh sáng điểm Sóng ánh sáng truyền từ nguồn O tới điểm M u  a.cos  t    O M d,n  2  uM  a M cos  t ... lộ (nếu có) Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển Một số quy luật liên quan đến quang lộ Nguyên lý Fermat: Ánh sáng truyền hai điểm A B theo đường có quang lộ đạt cực trị Định lý Malus: Quang...

10
2,348
0

Bài giảng vật lý 2 chương 4 GV lăng đức sỹ

... x  i 2 Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển Vân tròn Newton r2 r2  d  2R  d   2Rd  2d  R d LPX  r2   2d    R rmax r  1  R   k   2  rmin  R  k Vật lý \ Chương ... O2 u  a 02 cos  2 t  2  Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển uM  u1M  u2M Tổng hợp sóng ánh sáng  Biên độ sáng M a  a  a  2a a cos   1M 2M 1M 2M  M    2 L2 2 L1    ... … Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển Tổng hợp sóng ánh sáng u1  a01 cos  1t  1  u1M O1  2 L1   a1M cos  1t  1   1   u2M  2 L2   a 2M cos  2 t  2   2   M O2...

16
2,169
0

Bài giảng vật lý 2 chương 5 GV lăng đức sỹ

... M  Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng Phương pháp chia đới (1) b (2)  Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng  L  L2  L1  bsin     b 2bsin   b   n  b  2sin    n  2k  ... ak 1  ak   O M (S) (k) Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng a M  a k 1 Phương pháp cộng véc tơ biên độ k 2 k 1 k a2 a1 a1 a M  a1 a M  a1  a  Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng a ...    uM   u(dSM) dS Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng Phương pháp đới cầu Fresnel   bk   2    b   k  1   2  R b O (0) (S) (k-1) (k) Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng...

27
2,253
0

Bài giảng vật lý 2 chương 6 GV lăng đức sỹ

... cos  t  Ánh sáng tự nhiên 2  n0  n  d  u y  a 0y cos  t    u2 x a0x Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng   u2 y a0y 1 ux u y a0x a0y cos    sin2   Kính lọc phân cực Kính ... phần (n1) (n2) cực phần  Theo phương song song với mặt phẳng tới cường độ cực tiểu  Theo phương vuông góc với mặt phẳng tới cường độ cực đại n2 tan  i B   n 21  n1 Vật lý \ Chương – Nhiễu ... tự nhiên truyền qua (2) (1)  Trong mục ta xét tinh thể đá Băng lan (một dạng hình thù Canxi carbonate) Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng (1) Tia thường, phân cực thẳng (2) Tia bất thường, phân...

11
2,220
0

Bài giảng vật lý 2 chương 7 GV lăng đức sỹ

... 2, 426 .10 12 m Vật lý \ Chương – Quang học lượng tử Hiệu ứng Compton p ' ’  e  p pe p   p '  pe   hf  m0 c2  hf ' mc   Vật lý \ Chương – Quang học lượng tử h C   2, 426 .10 12 m m0 ...   hf   Vật lý \ Chương – Quang học lượng tử  h  6, 625 .10 34 Js  Hiệu ứng quang điện  Năm 18 87, nhà bác học Hertz (Heinrich Rudolf Hertz, 18 57 – 1894, nhà Vật lý học người Đức) phát tượng ... với vật đen tuyệt đối suất phát xạ đơn sắc Vật lý \ Chương – Quang học lượng tử Bức xạ vật đen tuyệt đối  Bằng thực nghiệm, nhà khoa học nghiên cứu xạ vật đen tuyệt đối g(f,T) T2 T1  T2 T1...

17
2,242
0

Bài giảng vật lý 2 chương 8 GV lăng đức sỹ

... tử  Toán tử bình phương động lượng p 2  px  py  pz  2 2 2  2   2  x y z        Toán tử lượng p2 H KU  U   U 2m 2m Vật lý \ Chương – Cơ học lượng tử Phương trình ... lượng tử Planck, 1905 có thuyết Einstein, 1 924 có thuyết de Broglie, …  Trong chương trình Vật lý đại cương ta xét kiến thức Cơ học lượng tử Vật lý \ Chương – Cơ học lượng tử Lưỡng tính sóng hạt ... có mối liên hệ: W  hf  h    2 Vật lý \ Chương – Cơ học lượng tử p h h 2    k  2  Hàm sóng ánh sáng  Hàm sóng biến đổi thành dạng khác: W p   2  1  u  a cos  t  d  ...

13
2,302
0

Bài giảng Vật lý A3 - chương 2 Quang học sóng

... n2 B’ I1 i1 i1 ′ F1 i i′ I2 F2 L F1I1F2 = L F1I F2 = const J L F1I1F2 > L F1JF2 I1 i i′ F1 F2 Kết luận: Phát biểu nguyên lý Fermat tương đương với đònh luật phản xạ ánh sáng c Đònh lý Malus Quang ... hiệu pha sóng tới sóng phản xạ mặt phân cách π, hiệu quang lộ sóng phản xạ sóng tới λ /2. ” ∆ϕ = ϕt −ϕ p = π λ λ 2 ∆ϕ = ∆ϕ = ∆L ⇒∆L = 2 λ λ Vậy mặt phân cách: ∆L = L p − L t = λ: bước sóng ánh ... −1) + E ( k +1) ) θ3 O 2 2 B θ1 b M ∑1 2 ∑k -Mặt khác, đới cầu nằm mặt sóng (S) nên chúng dao động đồng pha B O 2 b M ∑1 ∑k 2 -Và khoảng cách từ hai đới tới M cách λ /2, nên đới gây M hai dao...

Bài giảng Vật lý 1 Chương 4: Công và năng lượng

... m1  m ) v1 v '1  m1  m 2 m1 v1  ( m  m1 ) v v'2  m1  m 4.8 – VA CHẠM – Khảo sát va chạm đàn hồi xuyên tâm:  2m2 v2   m1  m2  v1 v1 '  m1  m2   v '  2m1v1   m2  m1  v2 1 ... động lượng: m1 m1v1   m1  m2  v '  v1 m2 x Vậy, sau va chạm, hai vật dính vào nhau, chuyển động với vận tốc: m1v1 v'  m1  m2 Động ban đầu hệ: E0  m1v12 m1 E= E0 Động lúc sau hệ: m1  m2 ... đo công jun (J)  4 .1 – CÔNG Ví dụ: Tính công lực hình vẽ vật sang phải quãng đường 10 m, biết: F1 = 12 N; F2 = 20N; F3 = 15 N; F4 = 8N;  = 450;  = 300 Giải Công lực F1 là: A1 = F1.s.cos = F1.s...

32
6,073
6

Bài giảng Vật lý A3 - chương 1 Dao động và sóng

... Phần 1: DAO ĐỘNG • • • • Các tính chất hệ dao động: - tồn vò trí cân bền, - có lực kéo về, - hệ có quán tính 1 Dao động điều hòa I Dao động điều hòa lắc lò xo • Phương trình dao động Đònh ... Gọi E lượng dao động hệ thời điểm t ứng với biên độ dao động A Gọi Eo lượng dao động thời điểm t = ứng với biên độ dao động Ao Vì lượng dao động tỷ lệ với bình phương biên độ dao động nên: E ... hồ): hệ dao động điều hòa với biên độ tần số cũ Hệ gọi hệ tự dao động • * Tác dụng lên hệ ngoại lực biến thiên tuần hoàn: lúc đầu dao động hệ tổng hai dao động (dao động tắt dần hệ dao động tác...

Bài giảng Vật lý A3 - chương 3 Quang học lượng tử

... NL bức-xạ > NL hấp-thu NL bức-xạ < NL hấp-thu Năng lượng, nhiệt độ vật giảm Năng lượng, nhiệt độ vật tăng Bức xạ nhiệt TV cân Khi lượng vật xạ lượng vật hấp thu (trên S, t) nhiệt độ vật không ... vùng tử ngoại 3 Thuyết lượng tử lượng Planck (1900) * Các nguyên tử hay phân tử phát xạ hay hấp thụ lượng xạ điện từ cách gián đoạn: phần lượng phát xạ hay hấp thụ bội số nguyên lượng lượng ... thành bình coi vật đen tuyệt đối Năng suất xạ vật đen tuyệt đối Vật đen tuyệt đối Cách tử Dụng cụ đo lượng xạ T Trong quang phổ bậc 1: λ sin ϕ = ⇒ λ = d.sin ϕ d a- Đường cong phổ xạ vật đen tuyệt...

Bài giảng vật lý a2 chương 1

... giản đồ Fresnel: A  A1  A  2A1A cos2  1  tg  A1 sin 1  A sin  A1 cos 1  A cos  *A đạt cực đại khi: (2  1)  2k *A đạt cực tiểu khi: (2  1)  (2k  1)  Tổng hợp dao động ... hay  0 2 A1 A A1 A A1A Đặc biệt A1 = A2 quỹ đạo tổng hợp nằm đường phân giác *Nếu (  1 )  (2k  1)  Phương trình dao động đường thẳng: x2 y2 2xy y x    hay  0 2 A1 A A A A 1A  *Nếu ... Gọi r1 r2 khoảng cách từ hai nguồn đến M M Phương trình dao động nguồn S1 r1 x (S1 )  A1 cos  t Phương trình dao động nguồn S2 S1 x (S2 )  A cos t Phương trình dao động S1gửi tới M 2r1 x1 ...

Bài giảng vật lý a2 chương 3

... lỗ tròn AB chứa n đới cầu Biên độ dao động sáng tổng hợp M: a = a1 a2 + a3 – a4 +….±an an   a3   a3 a5  a  a1 a    a2   a4       a a  2   2   n 1  a n   n  2 a ... nghĩa:Là tượng tia sáng bị lệch khỏi phương truyền thẳng gặp vật cản có kích thước nhỏ - Nguyên lý Huygens - Nguyên lý Fresnel - Dùng nguyên lý Huygens – Fresnel giải thích tượng nhiễu xạ ánh sáng ... k:  Rb  Rb rk  Rb k Rb - Theo nguyên lý Huygens đới cầu thành nguồn phát sáng thứ cấp, gọi ak biên độ dao động sáng thứ k gửi đến M, a1> a2> a3 > …., k →∞ ak → - Khoảng cách đới cầu λ/2,...

Bài giảng vật lý a2 chương 4

... Asinα, A2 = Acosα 1.Bản ¼ bước sóng: Bản tinh thể có độ dày d cho: L  (n o - n e )d  (2k  1)  Hiệu pha tia:   (2k  1)  Phương trình dao động tổng hợp E: x2 A1  y2 A2 1 Đặc biệt α = 45 0 ... phương nén kéo dãn trở thành quang trục no – ne = Cp C hệ số tỷ lệ phụ thuộc vào chất vật, p áp suất tác dụng lên vật Hiệu pha tia:   2  no  ne d  2Cp  d Lưỡng chiết điện trường: Một số ... pha tia:   (2k  1)  Phương trình dao động tổng hợp E: x2 A1  y2 A2 1 Đặc biệt α = 45 0 A1 = A2 Ánh sáng phân cực thẳng sau qua ¼ bước sóng trở thành phân cực elip hay phân cực tròn Bản ½ bước...

Xem thêm