Bức xạ lối ra chứa đồng thời một lượng lớn bức xạ Stoke (ω-ω υ ) (ω-2ω υ ),… và phản Stoke (ω+ω υ ) (ω+2ω υ ),… Địa chỉ bạn đã tải: http://mientayvn.com/Cao%20hoc%20quang%20dien%20tu/Semina%20tren%20lop/seminar.html Địa chỉ bạn đã tải: http://mientayvn.com/Cao%20hoc%20quang%20dien%20tu/Semina%20tren%20lop/seminar.html Nơi bạn có thể thảo luận: http://myyagy.com/mientay/ Nơi bạn có thể thảo luận: http://myyagy.com/mientay/ Dịch tài liệu trực tuyến miễn phí: http://mientayvn.com/dich_tieng_anh_chuyen_nghanh.html Dịch tài liệu trực tuyến miễn phí: http://mientayvn.com/dich_tieng_anh_chuyen_nghanh.html Dự án dịch học liệu mở: http://mientayvn.com/OCW/MIT/Co.html Dự án dịch học liệu mở: http://mientayvn.com/OCW/MIT/Co.html Liên hệ với người quản lí trang web: Yahoo: thanhlam1910_2006@yahoo.com Gmail: frbwrthes@gmail.com Liên hệ với người quản lí trang web: Yahoo: thanhlam1910_2006@yahoo.com Gmail: frbwrthes@gmail.com [...]...Xác suất bức xạ tự phát phản Stokes nhỏ hơn tán xạ Stokes lần Tán xạ kích thích có kèm theo bức xạ phản Stokes với cường độ lớn Hướng bức xạ sẽ thành lập bề mặt hình nón có trục song song với hướng truyền của chùm laser Điều kiện đồng bộ không gian Trong môi trường đẳng hướng: Đó là nguyên nhân các thành phần phản Stokes thành lập bề mặt hình nón Giản đồ xác định hướng truyền của bức xạ phản Stokes... hướng truyền của bức xạ phản Stokes Trong thực tế tán xạ tổ hợp kích thích phức tạp hơn nhiều N và M Năng lượng trạng thái ban đầu Photons (i) Phân tử n1 ω1 E i (ii) (iii) Năng lượng trạng thái cuối Photons Phân tử (n1 − 1) ω1 +  ωs Ef = Ei (iv) (v) Tần số tán xạ ωs xác định bởi sự chuyển đổi năng lượng vòng quanh ωs = ω1 (vi) N=2 M=1 Tên (vii) (viii) Tán xạ Rayleigh N=1 M=1 N=1 M=1 Biểu đồ mức năng... n1 ω1 E i n1 ω1 Ei (n1 − 1) ω1 +  ωs E f = E i +  ωfi ωs = ω1 − ωfi (n1 − 2) ω1 +  ωs Ef = Ei ωs = 2ω1 Tán xạ Raman (Stokes) Tán xạ Rayleigh bậc cao N và M Năng lượng trạng thái ban đầu Photon s (i) N=2 M=1 N=3 M=1 N=3 M=1 Phân tử Năng lượng trạng thái cuối Photons Phân tử Tần số tán xạ ωs xác định bởi sự chuyển đổi năng lượng vòng quanh (ii) n1 ω1 (iii)i E (n1 − 2) ω1 +  ωs E f = E i + ... ω1 +  ωs E f = E i +  ωfi ωs = 2ω1 − ωfi (iv) (v) (vi) n1 ω1 E i (n1 − 3) ω1 +  ωs E f = E i n1 ω1 Ei Biểu đồ mức năng lượng Tên (vii) (viii) Tán xạ Raman bậc cao ωs = 3ω1 Tán xạ Rayleigh bậc 2 (n1 − 3) ω1 +  ωs E f = E i +  ωfi ωs = 3ω1 − ωfi Tán xạ Raman bậc 2 . z<<α -1 Giới hạn tán xạ kích thích (N s >>1) : L)L(L)0(I)0('g s effLR e)z(N α− ≈ Số dòng photon Stoke tăng theo hàm mũ khi z<<α -1 Xác suất bức xạ tự phát phản Stokes nhỏ hơn tán. x0 y0 w0 h0" alt="" Bức xạ Stokes làm tăng mật độ của mức dao động v=1 Các mức dao động Các mức ảo Tăng bức xạ AntiStokes Bức xạ ω s trở thành bức xạ kích thích -2 ω υ Khuyếch đại ω s )t,z(E dX d 2 1 )t,z(F 2 0 0       α ε= Lực. z<<α -1 Xác suất bức xạ tự phát phản Stokes nhỏ hơn tán xạ Stokes lần Tán xạ kích thích có kèm theo bức xạ phản Stokes với cường độ lớn Hướng bức xạ sẽ thành lập bề mặt hình nón có trục song song