Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên MỤC LỤC DANH MỤC HÌNH VẼ 1 DANH MỤC BẢNG BIỂU 2 MỞ ĐẦU 3 Chương 1: TỔNG QUAN VỀPHẢN ỨNG HẠT NHÂN, PHẢN ỨNG QUANG HẠT NHÂN 5 1.1. Khái niệm về phản ứng hạt nhân 5 1.2. Phân loại phản ứng hạt nhân 5 1.3. Phản ứng quang hạt nhân 8 1.4. Một số mẫu về phản ứng quang hạt nhân 10 1.4.1. Mẫu hạt nhân hợp phần 10 1.4.2. Cộng hưởng lưỡng cực điện khổng lồ 12 1.4.3. Cơ chế giả đơtron 14 1.4.4.Phản ứng photospallation 15 1.4.5. Công thức Rudstam 16 Chương 2: PHƯƠNG PHÁP VÀ KỸ THUẬT THỰC NGHIỆM SỬ DỤNG TRONG NGHIÊN CỨU 20 2.1. Máy gia tốc electron tuyến tính 20 2.2.Xác định suất lượng phản ứng 21 2.3.Kỹ thuật ghi nhận và phân tích phổ gamma 23 2.3.1. Phổ kế gamma 23 2.3.2. Chuẩn năng lượng 26 2.3.3. Chuẩn hiệu suất ghi 26 2.4. Một số hiệu chỉnh nâng cao độ chính xác kết quả đo 27 2.4.1. Hiệu ứng thời gian chết và chồng chập xung 27 Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 2.4.2.Hiệu ứng tự hấp thụ tia gamma trong mẫu 28 2.4.3. Hiệu ứng cộng đỉnh 29 2.4.4.Hiệu chỉnh can nhiễu phóng xạ 30 Chương 3:KẾT QUẢ NGHIÊN CỨU VÀ THẢO LUẬN 33 3.1. Thí nghiệm xác định suất lượng phản ứng quang hạt nhân trên bia Mo 33 3.2. Đo và xử lý phổ gamma mẫu kích hoạt 34 3.3. Kết quả xác định suất lượng và phân bố suất lượng của các phản ứng hạt nhân trên bia Mo tự nhiên gây bởi photon hãm năng lượng cực đại 2,5 GeV 37 KẾT LUẬN 55 TÀI LIỆU THAM KHẢO 56 PHỤ LỤC 59 Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 1 DANH MỤC HÌNH VẼ Hình 1.1: Sơ đồ sự hình thành và phân rã của hạt nhân hợp phần. 7 Hình 1.2:Tiết diện phản ứng quang hạt nhân toàn phần cho một nucleon với các vùng năng lượng 9 Hình 1.3: Phản ứng hạt nhân trải qua giai đoạn hợp phần 11 Hình 1.4: Sự phân cực hạt nhân 13 Hình 1.5: Suất lượng của các phản ứng quang hạt nhân trên bia 197 Au và bia 209 Bi16 Hình 1.6: Phân bố suất lượng của hạt nhân có số khối 50. [14]. 19 Hình 2.3: Sơ đồ hệ phổ kế gamma. 24 Hình 2.4: Sơ đồ phân rã đơn giản 29 Hình 2.5:Quá trình gây ra can nhiễu do sự phân rã của các đồng vị phóng xạ 31 Hình 3.1: Sơ đồ bố trí thí nghiệm xác định suất lượng phản ứng photospallation trên bia Mo với chùm bức xạ hãm 2,5 GeV 33 Hình 3.2:Đường cong hiệu suất ghi ở các khoảng cách khác nhau 35 Hình 3.3:Phổ gamma của mẫu Mo với thời gian chiếu 240 phút, thời gian phơi 45 phút và thời gian đo 10 phút. 35 Hình 3.4:Phổ gamma của mẫu Mo với thời gian chiếu 240 phút, thời gian phơi 1,86 ngày và thời gian đo 60 phút. 36 Hình 3.5:Phổ gamma của mẫu Mo với thời gian chiếu 240 phút, thời gian phơi 6 ngày và thời gian đo 120 phút. 36 Hình 3.6: Phân bố suất lượng của phản ứng nat Fe(  ,xnyp) theo số khối của các hạt54 Hình P1: Máy gia tốc tuyến tính 2,5 GeV của Trung tâm Gia tốc Pohang (1) 59 Hình P2: Máy gia tốc tuyến tính 2,5 GeV của Trung tâm Gia tốc Pohang (2) 59 Hình P3:Phổ gamma của mẫu Mo với thời gian chiếu 240 phút, thời gian phơi 6 ngày và thời gian đo 120 phút. 66 Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 2 DANH MỤC BẢNG BIỂU Bảng 3.1. Đặc trưng của mẫu Mo được sử dụng trong luận văn 34 Bảng 3.2: Bảng nhận diện và suất lượng phản ứng của các đồng vị tạo thành 37 Bảng P1. Hiệu suất ghi của detector bán dẫn HPGe model GMX 20P (Ortec), tại vị trí cách detector 0,5 cm 60 Bảng P2. Hiệu suất ghi của detector bán dẫn HPGe model GMX 20P (Ortec), tại vị trí cách detector 1 cm 61 Bảng P3. Hiệu suất ghi của detector bán dẫn HPGe model GMX 20P (Ortec), tại vị trí cách detector 2,5 cm 62 Bảng P4. Hiệu suất ghi của detector bán dẫn HPGe model GMX 20P (Ortec), tại vị trí cách detector 5 cm 63 Bảng P5. Hiệu suất ghi của detector bán dẫn HPGe model GMX 20P (Ortec), tại vị trí cách detector 5 cm 65 Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 3 MỞ ĐẦU Trong nghiên cứu phản ứng hạt nhân thì tiết diện/suất lượng phản ứng là một trong những thông tin quan trọng nhất, nó phản ánh xác suất tương tác của chùm hạt/bức xạ với hạt nhân nguyên tử đồng thời làm cơ sở để xác định các cơ chế tương tác đó. Từ các số liệu hạt nhân nói trên có thể phân tích về cơ chế phản ứng, kiểm chứng độ tin cậy của các mô hình lý thuyết về phản ứng hạt nhân cũng như sử dụng trong nhiều lĩnh vực khác như tính toán tối ưu các quá trình sản xuất đồng vị phóng xạ, thiết kế, chế tạo và vận hành máy gia tốc, lò phản ứng, che chắn phóng xạ, biến đổi chất thải hạt nhân, tạo ra nguồn nơtron thông lượng lớn qua các phản ứng sinh nhiều hạt (spallation reaction) và phân tích các nguyên tố bằng phương pháp kích hoạt không phá hủy… [7]. Phản ứng hạt nhân phụ thuộc chủ yếu vào hạt nhân bia, loại hạt/bức xạ gây phản ứng và năng lượng của chúng. Mức độ phức tạp của các phản ứng hạt nhân tăng theo năng lượng của các chùm hạt/bức xạ tới. Các chùm hạt/bức xạ năng lượng thấp chỉ có thể gây ra các phản ứng hạt nhân đơn giản, thường phát ra một vài nuclon. Các thông tin thu được từ những phản ứng đơn giản chỉ đại diện cho một phần của quá trình tương tác giữa các chùm hạt/bức xạ với hạt nhân nguyên tử. Các loại hạt/bức xạ có năng lượng cao (từ vài trăm MeV tới vài GeV) có thể gây ra các phản ứng hạt nhân sinh nhiều hạt, cơ chế phức tạp như phản ứng spallation, phản ứng phân mảnh (fragmentation) và phản ứng phân hạch (fission) đối với cả các hạt nhân tiền actinit [7]. Gần đây với sự phát triển của kỹ thuật và vật liệu gia tốc đã giúp mở rộng phạm vi nghiên cứu về phản ứng hạt nhân sang vùng năng lượng cao (vùng GeV) và thu được một số kết quả mới [7]. Tuy nhiên các số liệu thực nghiệm thu được cho tới nay vẫn còn ít so với nhu cầu sử dụng để xây dựng các mô hình bán thực nghiệm hoặc kiểm tra sự phù hợp của các mô hình lý thuyết đã được tiên đoán. Phần lớn các số liệu thực nghiệm hiện có là của các phản ứng với chùm proton [7], các số liệu hạt nhân với nơtron và photon năng lượng cao còn tương đối ít và tản mạn[7]. Do đó việc nghiên cứu phản ứng quang hạt nhân trong vùng năng lượng cao không chỉ mang lại ý nghĩa khoa học mà còn phục vụ cho những mục đích ứng dụng cụ thể. Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 4 Molipđen là một trong những vật liệu được sử dụng nhiều trong công nghệ lò phản ứng và máy gia tốc hạt. Các nghiên cứu về suất lượng và tiết diện phản ứng hạt nhân của nguyên tố này giúp cho việc tính toán tốc độ hao mòn cũng như các vấn đề liên quan đến an toàn bức xạ. Luận văn với đề tài “Nghiên cứu một số đặc trưng của phản ứng quang hạt nhân trên bia Mo với chùm photon hãm năng lượng cao”, nhằm mục đích xác định bằng thực nghiệm suất lượng và phân bố suất lượng của các phản ứng hạt nhân trên bia Mo tự nhiên gây bởi chùm photon hãm năng lượng cực đại 2,5 GeV. Các số liệu thực nghiệm được so sánh và đánh giá với các tính toán theo công thức bán thực nghiệm của Rudstam. Nghiên cứu được thực hiện trên cơ sở kết hợp phương pháp kích hoạt phóng xạ với kỹ thuật đo phổ gamma của các sản phẩm phóng xạ được tạo thành sau phản ứngsử dụng đetectơ bán dẫn Gecmani siêu tinh khiết (HPGe) có độ phân giải năng lượng cao. Trong nghiên cứu này đã thực hiện một số hiệu chỉnh cần thiếtnhằm nâng cao độ tin cậy của các kết quả thực nghiệm [1-5,7] . Thí nghiệm được thực hiện trên máy gia tốc electron tuyến tính 2,5 GeV tại Trung tâm gia tốc Pohang, Hàn Quốc. Các số liệu thực nghiệm do đề tài nghiên cứu cơ bản thuộc Quỹ phát triển khoa học và công nghệ quốc gia (NAFOSTED, mã số 103.04-2012.21 và đề tài “Nghiên cứu suất lượng và phân bố suất lượng của phản ứng quang hạt nhân sinh nhiều hạt (photospallation) trên bia Mo tự nhiên” cung cấp. Việc phân tích và đánh giá số liệu được thực hiện tại Trung tâm Vật lý hạt nhân, Viện Vật lý, Viện Hàn lâm Khoa học và Công nghệ Việt Nam (VAST). Bố cục của luận văn bao gồm: Phần mở đầu, 3 chương, phần kết luận, tài liệu tham khảo và phụ lục.Chương 1: Tổng quan về phản ứng hạt nhân, phản ứng quang hạt nhân. Chương 2: Phương pháp và kỹ thuật thực nghiệm sử dụng trong nghiên cứu.Chương 3: Kết quả nghiên cứu và thảo luận. Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 5 Chương 1 TỔNG QUAN VỀ PHẢN ỨNG HẠT NHÂN, PHẢN ỨNG QUANG HẠT NHÂN 1.1. Khái niệm về phản ứng hạt nhân Phản ứng hạt nhân xảy ra khi hạt nhân nguyên tử bị bắn phá bởi các chùm hạt/bức xạ. Các hạt nhân bị bắn phá gọi là hạt nhân bia, các chùm hạt/bức xạ gọi là chùm hạt tới. Phản ứng hạt nhân tạo ra sự biến đổi hạt nhân bia một cách sâu sắc. Sản phẩm của phản ứng gọi là hạt nhân sản phẩm và có một số hạt/bức xạ được giải phóng khỏi hạt nhân bia [9]. Một phản ứng hạt nhân thường được biểu diễn như sau: [17]. a + A  b + B (1.1) hoặc A(a,b)B trong đó a là hạt/bức xạ tới được tạo ra từ máy gia tốc, lò phản ứng, hoặc nguồn nơtron đồng vị, A là hạt nhân bia, b và B là các sản phẩm của phản ứng. Các hạt a và b có thể là nơtron (n), proton (p), alpha (), đơtơri (d), gamma (), pi-meson (), …. Sau đây sẽ đề cầp tới một vài tham số chính của phản ứng hạt nhân (như tiết diện phản ứng, năng lượng phản ứng,…) và phân loại một số phản ứng hạt nhân. 1.2. Phân loại phản ứng hạt nhân Phản ứng hạt nhân xảy ra khi một chùm hạt hoặc bức xạ tương tác với hạt nhân ở khoảng cách gần cỡ 10 13 cm và sau phản ứng hạt nhân có sự phân bố lại năng lượng, xung lượng và phát ra một hoặc nhiều hạt, bức xạ. Từ (1.1) và định luật bảo toàn năng lượng có thể viết như sau [3, 17]: 02 E=E 01 hoặc 2021 T+E=T+E 01 (1.2) trong đó 01 E , 1 T và 02 E , 2 T biểu diễn năng lượng nghỉ và động năng của các hạt nhân trước và sau phản ứng: 22 01 cm+cM=E aA , 22 02 cm+cM=E bB , aA T+T=T 1 , Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 6 bB T+T=T 2 Trong trường hợp tổng quát 0201 EE  .Phần khác nhau giữa 01 E và 02 E được gọi là năng lượng phản ứng và được ký hiệu là Q: 102 TT=EE=Q 201  (1.3) Nếu Q> 0, phản ứng giải phóng động năng từ năng lượng nghỉ và được gọi là phản ứng tỏa năng.Loại phản ứng này có thể xảy ra ở bất kỳ năng lượng nào của hạt tới (đối với hạt tới là hạt tích điện thì phải có năng lượng lớn hơn rào chắn Culông). Nếu Q = 0 tương ứng với trường hợp tán xạ đàn hồi khi 2 T=T 1 và 02 E=E 01 . Kết quả chỉ là sự phân bố lại động năng giữa các hạt (trong hệ tọa độ phòng thí nghiệm). Nếu Q< 0, phản ứng bao gồm hiện tượng tăng năng lượng nghỉ từ động năng của hạt tới và được gọi là phản ứng thu năng. Trong trường hợp này phản ứng chỉ xảy ra khi năng lượng của hạt tới đủ lớn. Thật vậy, từ phương trình (1.3), nếu Q < 0 thì     Q>T+Q=T 21 . Trong trường hợp Q< 0, xét phương trình (1.1), định luật bảo toàn động lượng được viết như sau: bBAa p+p=p+p (1.4) Giả sử hạt nhân bia A ở trạng thái nghỉ (đứng yên), do đó: 0=p A , bBAa p+p=p+p (1.5) Theo lý thuyết về phản ứng hạt nhân của Bohr (tồn tại trạng thái trung gian – trạng thái hạt nhân hợp phần), trong nhiều trường hợp phản ứng hạt nhân trải qua hai giai đoạn. Ban đầu hình thành trạng thái hạt nhân hợp phần O và tồn tại trong một khoảng thời gian:a + A  O. Tiếp theo, hạt nhân hợp phần phân rã thành các sản phẩm phản ứng:OB + b Theo định luật bảo toàn năng lượng và động lượng: OA p=p , OOaaA T+cM=T+)cm+(M 22 (1.6) trong đó O p là động lượng, O T là động năng và 2 cM O là năng lượng nghỉ (có thể ở trạng thái kích thích) của hạt nhân hợp phần. Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 7 Trong trường hợp 2 cM O biểu diễn năng lượng nghỉ ở trạng thái kích thích. O T có thể tính như sau [17]: a O a O a O a O O T M m = p M m = p =T 2m2M 22 0 (1.7) )Mm(T+)cm+(M=cM OaaaAO /1 22  Nếu MeVT a 10 (vì MeVA)cm+(M m+MaA 931 2  ): 22 )cm+(McM aAO  )m+(MTm=T aAaaO / (1.8) Năng lượng kích thích của hạt nhân hợp phần: )m+(MTM+)cMm+(M=cMcM=W aAaAOaAOO / 222  (1.9) Năng lượng liên kết của a với hạt nhân hợp phần: 2 )cMm+(M=(O)ε OaAa  Động năng của các hạt A và a trong hệ khối tâm (v là vận tốc của các hạt): 22 2 1 2 aA Aa a aA A ' μv = m+M M vm =T m+M M =T (1.10) ' 1a T+(O)ε=W (1.11) aaAaaaAaAO ' T=)m+(MTm+)m+(MTM=T+T // 1 (1.12) Hình 1.1.Sơ đồ sự hình thành và phân rã của hạt nhân hợp phần. Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên 8 Hình 1.1a biểu diễn phản ứng tỏa năng ( Q> 0), với: ba '' 2 εε=TT=Q  1 (1.13) Hình 1.1b biểu diễn phản ứng thu năng (Q< 0, 22 )cm+(M<)cm+(M bBaA )   Q+T=Tvà<Q=TT ' 2 ''' 112 0 (1.14) Đối với phản ứng thu năng, QT '  1 và   Q=)(T ' min1 Năng lượng ngưỡng của phản ứng (trong hệ tọa độ phòng thí nghiệm) được xác định như sau:   Q=)m+(M)(TM aAaA / min   Q M )m+(M =)(T A aA a min               min O min a aA a A a min a T+Q=T m+M m +Q=Q M m +Q=T (1.15) 1.3. Phản ứng quang hạt nhân Tương tác của bức xạ điện từ (cũng được gọi là photon, tia X hoặc là tia gamma) năng lượng thấp với vật chất chủ yếu thông qua các quá trình như hiệu ứng quang điện, tán xạ Compton và hiệu ứng tạo cặp [3,5,6,32,79]. Các bức xạ có năng lượng cao hơn ngưỡng phản ứng sẽ gây ra phản ứng quang hạt nhân. Tiết diện tương tác của photon với vật chất là tổng của toàn bộ các quá trình trên [17]: T γpairComphot σ+σ+σ+σ=σ (1.16) trong đó tiết diện quang điện 2/7 5 ~ γ phot Z Z σ ; tiết diện tán xạ Compton γ com E Z σ ~ ; tiết diện tạo cặp   γpair EZ 2ln~ 2  và T γ σ là tiết diện toàn phần của các phản ứng quang hạt nhân. Tiết diện tương tác phụ thuộc chủ yếu vào năng lượng của photon tới và nguyên tử số của hạt nhân bia:   γ EZ,σ ~ (1.17) Tiết diện toàn phần của phản ứng quang hạt nhân ( T γ σ ) là tổng của các quá trình sau [90]: [...]... tốc của ánh sáng trong chân không Cũng giống như các phản ứng hạt nhân gây bởi hạt tích điện và nơtron, tiết diện của phản ứng quang hạt nhân phụ thuộc vào năng lượng của chùm photon tới (E) và số khối của hạt nhân bia (A) Hình 1.2 chỉ ra sự phụ thuộc của tiết diện một số loại phản ứng quang hạt nhân vào năng lượng của photon tới Hình 1.2.Tiết diện phản ứng quang hạt nhân toàn phần cho một nucleon với. .. các phản ứng hạt nhân năng lượng cao trên các hạt nhân trung bình và nặng, phản ứng photospallation (,xnyp) là một kênh phản ứng cạnh tranh chiếm ưu thế hơn trong các kênh phản ứng khác, trong đó x là số nơtron, y là số proton phát ra sau phản ứng (x  1, y 1) Phản ứng photospallation là các phản ứng quang hạt nhân sinh ra nhiều hạt, thường xảy ra với vùng năng lượng từ 40 MeV trở lên Bức xạ hãm. .. cùng và năng lượng kích thích còn lại được giải phóng dưới dạng các bức xạ gamma [19,22] Khi các photon hãm năng lượng cao tương tác với hạt nhân bia, các hạt nhân sản phẩm chủ yếu được tạo thành từ các phản ứng quang hạt nhân loại spallation với cơ chế bay hơi Phản ứng photospallation chiếm ưu thế trong các phản ứng hạt nhân ở vùng năng lượng cao Đánh giá suất lượng của những phản ứng này từ số liệu... từ hạt nhân bền sau phản ứng và sự phân rã của các hạt nhân phóng xạ Khi một bia mỏng được bắn phá bởi một chùm hạt tới Trong trường hợp kích thước của mẫu nhỏ hơn tiết diện của chùm hạt tới, tốc độ tạo thành hạt nhân phóng xạ (số hạt nhân tạo thành trong một đơn vị thời gian) là [29]: dN  N 0 (2.1) dt Trong đó,  là tiết diện phản ứng hạt nhân (cm2),  là thông lượng chùm hạt tới (số hạt trên một. .. nhiễu trên có thể dựa vào phương pháp tỷ số diện tích đỉnh, áp dụng quy luật phân rã phóng xạ theo hàm e-mũ hoặc sử dụng các phản ứng hạt nhân khác làm đối sánh 32 Luận văn tốt nghiệp Phạm Công Thuyên Chương 3 KẾT QUẢ NGHIÊN CỨU VÀ THẢO LUẬN 3.1 Thí nghiệm xác định suất lượng phản ứng quang hạt nhân trên bia Mo Thí nghiệm nghiên cứu phản ứng quang hạt nhân trên bia Mo được thực hiện trên chùm bức xạ hãm. .. xảy ra một phản ứng quang hạt nhân là năng lượng của photon tới phải lớn hơn năng lượng ngưỡng của phản ứng đó, nghĩa là Eγ  Eth [79] Năng lượng ngưỡng đối với phản ứng quang hạt nhân (,n) được tính theo công thức sau [8,15]: 1/ 2     2Q   1  1  Eth  (M B  mb )c 2     (M B  mn )c     2 (1.19) trong đó: MB và mb lần lượt là khối lượng của hạt nhân sản phẩm và khối lượng của nơtron,... photon năng lượng cao, các kết quả từ thực nghiệm cho thấy rằng có sự bất đối xứng trong phân bố góc về phía trước của quang proton, đặc biệt là đối với proton năng lượng cao Mẫu hạt nhân hợp phần đã không dự đoán được sự bất đối xứng này [6,3,7] Mẫu hạt nhân hợp phần là một mẫu phản ứng dựa vào ý tưởng coi hạt nhân là một giọt chất lỏng Động năng của hạt tới và năng lượng liên kết giải phóng ra từ hạt nhân. .. hấp thụ photon (hay còn gọi là mẫu hạt nhân hợp phần) Mẫu hạt nhân hợp phần đề cập đến cơ chế phản ứng hạt nhân là quá trình kích thích quang hạt nhân ban đầu và quá trình phân rã tiếp theo của các hạt nhân kích thích bằng cách phát ra các hạt và tia gamma Đặc trưng của mẫu này khi áp dụng cho phản ứng quang hạt nhân là các hạt nhân sau khi hấp thụ photon tạo thành hạt nhân hợp phần và chuyển lên trạng... đó, hạt nhân hợp phần lập tức khử kích thích bằng quá trình phát ra một hay nhiều hạt. Hiện tượng này gọi là hiệu ứng quang điện hạt nhân [6] Hiệu ứng quang điện hạt nhân được Courant giải thích như sau: Ông giả thiết rằng photon chỉ bị hấp thụ bởi một phần nhỏ của hạt nhân thậm chí 1 proton hay 1 notron sau đó phát ra mà không san sẻ năng lượng của nó với phần còn lại của hạt nhân Tuy nhiên với các photon. .. dài của máy gia tốc là 160 mét Máy gia tốc electron tuyến tính 2,5 GeV cung cấp chùm electron năng lượng cao cho thiết bị tạo nguồn bức xạ synchrotron (storage ring), ngoài ra còn có thể tạo ra nguồn bức xạ hãm và nơtron năng lượng cao phục vụ nhiều mục đích nghiên cứu và ứng dụng khác nhau Thí nghiệm nghiên cứu phân bố suất lượng của các phản ứng quang hạt nhân trên bia Mo được thực hiện với chùm . VỀPHẢN ỨNG HẠT NHÂN, PHẢN ỨNG QUANG HẠT NHÂN 5 1.1. Khái niệm về phản ứng hạt nhân 5 1.2. Phân loại phản ứng hạt nhân 5 1.3. Phản ứng quang hạt nhân 8 1.4. Một số mẫu về phản ứng quang hạt. chính của phản ứng hạt nhân (như tiết diện phản ứng, năng lượng phản ứng, …) và phân loại một số phản ứng hạt nhân. 1.2. Phân loại phản ứng hạt nhân Phản ứng hạt nhân xảy ra khi một chùm hạt. văn với đề tài Nghiên cứu một số đặc trưng của phản ứng quang hạt nhân trên bia Mo với chùm photon hãm năng lượng cao , nhằm mục đích xác định bằng thực nghiệm suất lượng và phân bố suất lượng