Đang tải... (xem toàn văn)
Lời cảm ơn Để hoàn thành khóa luận này, trước hết tôi xin bày tỏ lòng cảm ơn đối với các thầy giáo, cô giáo trong bộ môn Vật lý Lý thuyết cùng các thầy giáo, cô giáo trong khoa Vật lý, trường Đại học Khoa học Tự nhiên Thành phố Hồ Chí Minh đã giảng dạy chúng tôi trong suốt quá trình học tập và rèn luyện tại trường. Đặc biệt, tôi xin gửi đến PGS. TS. Hoàng Dũng và TS. Đỗ Hoàng Sơn - những người thầy hướng dẫn khoa học, đã trực tiếp giúp đỡ tôi trong suốt quá trình thực hiện khóa luận tấm lòng biết ơn sâu sắc. Đồng thời tôi cũng chân thành cảm ơn thầy phản biện PGS. TSKH. Mai Xuân Lý và PGS. TS. Võ Văn Hoàng với những nhận xét đóng góp quý báu cho khóa luận này. Và tôi cũng gửi lời cảm ơn đến các anh chị và các bạn làm việc tại phòng Vật lý Tính toán, khoa Vật lý, trường Đại học Khoa học Tự nhiên Thành phố Hồ Chí Minh cùng các bạn bè gần xa đã quan tâm, động viên để tôi hoàn thành được khóa luận tốt nghiệp Giới thiệu Phát minh ra chất siêu dẫn độ cao vào năm 1986 đã mở ra một thời kì mới cho việc nghiên cứu các vật liệu siêu dẫn. Khác biệt lớn nhất của các chất siêu dẫn nhiệt độ cao với các chất siêu dẫn loại II nhiệt độ thấp là sự giảm điện trở đáng kể khi có mặt của từ trường ngoài. Điều này đặt ra câu hỏi: "Có tồn tại một pha siêu dẫn thực sự với điện trở bằng không trong các chất siêu dẫn loại II nhiệt độ cao khi có mặt từ trường hay không?". Với việc xét đến hai yếu tố quan trọng trong siêu dẫn nhiệt độ cao là thăng giáng nhiệt và sự mất trật tự, Fisher cho rằng trong các chất siêu dẫn loại II mất trật tự tồn tại một trạng thái siêu dẫn mới có điện trở tuyến tính thực sự bằng không và được gọi là trạng thái vortex-glass [1] [2]. Cho đến nay, vortex-glass là trạng thái siêu dẫn duy nhất được biết có điện trở tuyến tính bằng không khi ở trong từ trường lớn (H > Hc1). Do đó việc kiểm chứng sự tồn tại của trạng thái vortex-glass có ý nghĩa lý thuyết và ứng dụng vô cùng quan trọng
ĐẠI HỌC QUỐC GIA TP. HỒ CHÍ MINH TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN KHOA VẬT LÝ CHUYÊN NGÀNH VẬT LÝ LÝ THUYẾT ——————————————— KHÓA LUẬN TỐT NGHIỆP ĐẠI HỌC Đề tài: KHẢO SÁT CHUYỂN PHA VORTEX LIQUID - VORTEX GLASS TRONG SIÊU DẪN LOẠI II MẤT TRẬT TỰ BẰNG MÔ PHỎNG ĐIỆN TRỞ TUYẾN TÍNH CHO MÔ HÌNH MẠNG XY SVTH: Nguyễn Hà Hùng Chương CBHD: PGS. TS. Hoàng Dũng TS. Đỗ Hoàng Sơn TP. HỒ CHÍ MINH - 2006 Lời cảm ơn Để hoàn thành khóa luận này, trước hết tôi xin bày tỏ lòng cảm ơn đối với các thầy giáo, cô giáo trong bộ môn Vật lý Lý thuyết cùng các thầy giáo, cô giáo trong khoa Vật lý, trường Đại học Khoa học Tự nhiên Thành phố Hồ Chí Minh đã giảng dạy chúng tôi trong suốt quá trình học tập và rèn luyện tại trường. Đặc biệt, tôi xin gửi đến PGS. TS. Hoàng Dũng và TS. Đỗ Hoàng Sơn - những người thầy hướng dẫn khoa học, đã trực tiếp giúp đỡ tôi trong suốt quá trình thực hiện khóa luận tấm lòng biết ơn sâu sắc. Đồng thời tôi cũng chân thành cảm ơn thầy phản biện PGS. TSKH. Mai Xuân Lý và PGS. TS. Võ Văn Hoàng với những nhận xét đóng góp quý báu cho khóa luận này. Và tôi cũng gửi lời cảm ơn đến các anh chị và các bạn làm việc tại phòng Vật lý Tính toán, khoa Vật lý, trường Đại học Khoa học Tự nhiên Thành phố Hồ Chí Minh cùng các bạn bè gần xa đã quan tâm, động viên để tôi hoàn thành được khóa luận tốt nghiệp. Thành phố Hồ Chí Minh, tháng 7 năm 2006 Nguyễn Hà Hùng Chương i Mục lục Danh sách hình vẽ iv Danh sách bảng vi Giới thiệu 1 1 Sơ lược về siêu dẫn 4 1.1 Hai tính chất quan trọng của siêu dẫn . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4 1.1.1 Tính dẫn điện lý tưởng . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4 1.1.2 Tính nghịch từ lý tưởng . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5 1.2 Các lý thuyết cơ bản của siêu dẫn . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6 1.2.1 Lý thuyết vi mô Bardeen-Cooper- Schrieffer . . . . . . . . . . . 6 1.2.2 Lý thuyết hiện tượng luận Ginzburg-Landau . . . . . . . . . . . 8 1.3 Siêu dẫn loại II . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10 1.4 Hiệu ứng Josephson . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 12 1.5 Siêu dẫn nhiệt độ cao . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13 2 Trạng thái vortex-glass 16 2.1 Vortex và trạng thái hỗn hợp . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16 2.2 Thăng giáng nhiệt . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 2.3 Sự mất trật tự và trạng thái vortex-glass . . . . . . . . . . . . . . . . . 21 2.4 Chuyển pha vortex-glass . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 24 ii 3 Mô hình động học RSJ 29 3.1 Mạng cầu Josephson . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29 3.2 Các mô hình thông dụng . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 31 3.3 Mô hình động học RSJ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34 3.4 Các đại lượng trong mô hình RSJ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 3.4.1 Biến pha θ(n, t) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 3.4.2 Thế vec-tơ A µ (n, t) và biến thăng giáng α µ (t) . . . . . . . . . . 36 3.4.3 Năng lượng tương tác Josephson J µ (n) . . . . . . . . . . . . . . 37 3.4.4 Dòng nhiễu Langevin η µ (n, t) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 38 3.5 Công thức điện trở tuyến tính . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 38 4 Thuật giải và kết quả tính điện trở tuyến tính theo mô hình RSJ 40 4.1 Thuật giải . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40 4.1.1 Phân tích bài toán . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40 4.1.2 Thuật giải hàm tính điện trở tuyến tính . . . . . . . . . . . . . 41 4.1.3 Những khó khăn trong tính toán . . . . . . . . . . . . . . . . . 44 4.2 Kết quả mô phỏng điện trở tuyến tính . . . . . . . . . . . . . . . . . . 47 4.3 So sánh và thảo luận kết quả . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 51 Kết luận và hướng phát triển 54 Danh mục công trình của tác giả 56 Tài liệu tham khảo 57 A Công thức gần đúng của điện trở tuyến tính 60 B Cấu trúc chương trình 63 iii Danh sách hình vẽ 1.1 Điện trở thủy ngân giảm đột ngột ở 4.15K . . . . . . . . . . . . . . . . 4 1.2 Sự phụ thuộc của từ trường tới hạn vào nhiệt độ . . . . . . . . . . . . . 5 1.3 Giản đồ pha của các chất siêu dẫn loại II . . . . . . . . . . . . . . . . . 12 1.4 Cầu Josephson . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13 1.5 Nhiệt độ chuyển pha của các chất siêu dẫn theo thời gian . . . . . . . . 14 2.1 Cấu trúc một vortex . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 2.2 Giản đồ pha của chất siêu dẫn nhiệt độ cao khi xét đến thăng giáng nhiệt . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21 2.3 Sự tương tự của hệ từ và siêu dẫn: bên trái là sự sắp xếp của các spin (kí hiệu bằng mũi tên lên hoặc xuống) trong hệ từ và tương ứng bên phải là sự sắp xếp của các vortex (lõi vortex kí hiệu bằng dấu chấm và dòng vortex kí hiệu bằng mũi tên tròn) trong hệ siêu dẫn. Hình lấy từ tài liệu [33] . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23 2.4 Giản đồ pha của chất siêu dẫn loại II mất trật tự với sự xuất hiện của pha vortex-glass . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 24 2.5 Kết quả thí nghiệm đặc trưng dòng-thế của chất siêu dẫn nhiệt độ cao Y BCO tại các nhiệt độ khác nhau trong từ trường H = 4 Tesla. Hình lấy từ tài liệu [33] . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27 3.1 Mạng cầu Josephson hai chiều . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29 3.2 Hai loại mất trật tự trong mạng cầu Josephson, (a) mất trật tự liên kết, (b) mất trật tự vị trí . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 30 4.1 Thuật giải hàm resistivity() . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 42 iv 4.2 Sự phụ thuộc của thời gian tính vào kích thước hệ với số bước tính t r = 10.000 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 45 4.3 Sự thay đổi của điện trở tuyến tính theo thời gian hồi phục đối với hệ có kích thước L = 4, (a) nhiệt độ T = 1.2, (b) nhiệt độ T = 0.5 . . . . 46 4.4 Sự phụ thuộc điện trở tuyến tính vào nhiệt độ đối với hệ có kích thước L = 8 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 48 4.5 Kết quả điện trở tuyến tính cho các hệ có kích thước L = 4, 6, 8 . . . . 49 4.6 Kết quả phân tích dữ liệu từ đồ thị 4.5 bằng phương pháp cắt . . . . . 50 A.1 Miền lấy tích phân . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 62 B.1 Cấu trúc của chương trình tính điện trở tuyến tính . . . . . . . . . . . 63 v Danh sách bảng 4.1 Bảng thống kê thời gian tính theo kích thước hệ cho t r = 10.000 bước . 45 4.2 Bảng thống kê số mẫu và sai số của hệ có kích thước L = 4 . . . . . . . 48 4.3 Bảng thống kê số mẫu và sai số của hệ có kích thước L = 6 . . . . . . . 48 4.4 Bảng thống kê số mẫu và sai số của hệ có kích thước L = 8 . . . . . . . 48 4.5 Bảng so sánh giá trị chỉ số tới hạn động học z của thực nghiệm và các mô hình khác nhau . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 52 vi Giới thiệu Phát minh ra chất siêu dẫn độ cao vào năm 1986 đã mở ra một thời kì mới cho việc nghiên cứu các vật liệu siêu dẫn. Khác biệt lớn nhất của các chất siêu dẫn nhiệt độ cao với các chất siêu dẫn loại II nhiệt độ thấp là sự giảm điện trở đáng kể khi có mặt của từ trường ngoài. Điều này đặt ra câu hỏi: "Có tồn tại một pha siêu dẫn thực sự với điện trở bằng không trong các chất siêu dẫn loại II nhiệt độ cao khi có mặt từ trường hay không?". Với việc xét đến hai yếu tố quan trọng trong siêu dẫn nhiệt độ cao là thăng giáng nhiệt và sự mất trật tự, Fisher cho rằng trong các chất siêu dẫn loại II mất trật tự tồn tại một trạng thái siêu dẫn mới có điện trở tuyến tính thực sự bằng không và được gọi là trạng thái vortex-glass [1] [2]. Cho đến nay, vortex-glass là trạng thái siêu dẫn duy nhất được biết có điện trở tuyến tính bằng không khi ở trong từ trường lớn (H > H c1 ). Do đó việc kiểm chứng sự tồn tại của trạng thái vortex-glass có ý nghĩa lý thuyết và ứng dụng vô cùng quan trọng. Sau khi giả thuyết vortex-glass được đưa ra, các nghiên cứu lý thuyết cũng như thực nghiệm đã được tiến hành để kiểm chứng. Các thí nghiệm được tiến hành chủ yếu trên các vật liệu siêu dẫn oxit (Y-Ba-Cu-O, K-Ba-Bi-O) ở dạng tinh thể hay dạng phim. Các nghiên cứu lý thuyết chủ yếu dựa trên mô phỏng các hệ siêu dẫn hai chiều và ba chiều với việc sử dụng các mô hình mất trật tự khác nhau. Đối với hệ siêu dẫn hai chiều, hầu hết các kết quả mô phỏng cho thấy rằng chuyển pha vortex-glass xảy ra ở nhiệt độ tới hạn T c = 0 [3] [4] [5] và kết quả này đã được thực nghiệm kiểm chứng đối với vật liệu siêu dẫn dạng phim [6]. Đối với hệ siêu dẫn ba chiều, nhiều kết quả thực nghiệm [7] [8] [9] và kết quả mô phỏng lý thuyết [10] [11] [12] [13] đã ủng hộ cho sự tồn tại của pha vortex-glass ở nhiệt độ hữu hạn (T c > 0) . Tuy nhiên kết luận cuối cùng về sự tồn tại của pha vortex-glass cho hệ siêu dẫn ba chiều vẫn còn nhiều câu hỏi [14] [15]. Mô hình lý thuyết đơn giản nhất và được dùng sớm nhất để khảo sát trạng thái vortex-glass là mô hình gauge glass [10] với việc đưa yếu tố mất trật tự vào thế vec-tơ. Các kết quả mô phỏng của mô hình này đối với hệ ba chiều đã cho thấy sự tồn tại của chuyển pha vortex-glass ở nhiệt độ hữu hạn. Hai chỉ số tới hạn quan trọng và đặc 1 trưng cho chuyển pha vortex-glass là chỉ số tới hạn tĩnh học ν và chỉ số tới hạn động học z được xác định từ mô hình này là ν 1.3 và z 3 −5 [10] [11] [16]. Tuy nhiên mô hình này có một số nhược điểm như yếu tố mất trật tự trên thực tế nằm ở hằng số tương tác chứ không phải thế vec-tơ. Hơn nữa, thế vec-tơ trong mô hình này lại hoàn toàn đẳng hướng do việc lấy ngẫu nhiên. Điều này trái với thực tế vì từ trường trong các chất siêu dẫn là có hướng xác định. Để khắc phục những nhược điểm của mô hình gauge glass, H. Kawamura đã đưa ra mô hình mạng XY 1 với việc đưa yếu tố mất trật tự vào hằng số tương tác [17]. Kết quả mô phỏng bằng phương pháp Monte Carlo cho mô hình mạng XY với điều kiện biên tuần hoàn và bỏ qua hiệu ứng chắn từ cũng cho thấy sự tồn tại của chuyển pha vortex-glass ở nhiệt độ hữu hạn với chỉ số tới hạn tĩnh học ν = 1.1 nhưng tác giả chưa xác định chỉ số tới hạn động học z. Nhóm Hoàng Dũng đã kiểm tra mô hình này bằng phương pháp mô phỏng động học Langevin cho điện trở phi tuyến [18] [19] và khẳng định lại kết quả của H. Kawamura với chỉ số tới hạn tĩnh học tìm được là ν = 1.1±0.2. Đồng thời nhóm cũng tìm được giá trị chỉ số tới hạn động học z = 5.1 ± 0.3. Tuy nhiên kết quả của chỉ số tới hạn động học xác định từ phương pháp scaling điện trở phi tuyến chưa đủ độ tin cậy vì sai số của phương pháp này là khá lớn. Do vậy, việc khảo sát chuyển pha vortex-glass và xác định chính xác hơn giá trị chỉ số tới hạn động học của mô hình mạng XY là rất cần thiết. Cho đến nay, việc khảo sát chuyển pha vortex-glass cho mô hình mạng XY mới chỉ được tiến hành bằng phương pháp xác định tỉ số Binder [17] và khảo sát điện trở phi tuyến [18] [19]. Bên cạnh đó, khảo sát điện trở tuyến tính cũng rất cần được tiến hành để đem lại thông tin đáng tin cậy hơn cho mô hình mạng XY này. Với yêu cầu đó, mục đích của khoá luận tốt nghiệp này là xây dựng chương trình mô phỏng điện trở tuyến tính cho mô hình mạng XY. Từ đó, chúng tôi kiểm tra sự tồn tại của chuyển pha vortex-glass trong hệ siêu dẫn ba chiều loại II mất trật tự và đồng thời xác định chỉ số tới hạn động học z. Để khảo sát điện trở tuyến tính, chúng tôi sử dụng mô hình động học RSJ và để xác định nhiệt độ tới hạn cũng như chỉ số tới hạn động học chúng tôi sử dụng phương pháp cắt, là một phương pháp phân tích scaling cho điện trở tuyến tính ở gần nhiệt độ tới hạn. Với mục tiêu như vậy, khoá luận sẽ được trình bày theo thứ tự sau: Chương 1: giới thiệu các tính chất, hiện tượng cơ bản của siêu dẫn và một số lý thuyết quan trọng được sử dụng để mô tả hiện tượng này. Chương 2: trình bày cơ sở lý thuyết của trạng thái vortex glass và một số tính chất 1 tên mô hình được dịch từ tên "lattice XY model" do chính tác giả H. Kawamura sử dụng trong bài báo [17] 2 của chuyển pha vortex glass. Chương 3: trình bày về mô hình động học RSJ và công thức tính điện trở tuyến tính để sử dụng cho tính toán mô phỏng. Các mô hình mất trật tự thông dụng để khảo sát chuyển pha vortex-glass cũng được giới thiệu ở đầu chương. Chương 4: phần đầu trình bày về thuật giải hàm tính điện trở tuyến tính cũng như những khó khăn gặp phải khi thực hiện mô phỏng. Phần còn lại sẽ trình bày kết quả khảo sát nhiệt độ tới hạn T c và chỉ số tới hạn động học z thu được từ mô phỏng cho điện trở tuyến tính. Kết quả này cũng được so sánh với thực nghiệm và các mô hình khác. 3 [...]... đồ pha của chất siêu dẫn loại II mất trật tự với sự xuất hiện của pha vortex- glass 2.4 Chuyển pha vortex- glass Trong mục này ta chỉ quan tâm đến chuyển pha từ vortex lỏng sang vortex- glass Thực nghiệm cho thấy chuyển pha này là chuyển pha loại hai khi từ trường ngoài cao và độ mất trật tự lớn còn ngược lại chuyển pha vortex- glass sẽ là chuyển pha loại một Như vậy trong các chất siêu dẫn nhiệt độ cao... thực tế cho dù vật liệu được làm sạch đến đâu và sự xuất hiện của chúng sẽ làm pha hỗn hợp (mạng vortex Abrikosov) không thực sự siêu dẫn chuyển sang pha vortex- glass thực sự siêu dẫn Giản đồ pha của chất siêu dẫn loại II mất trật tự bây giờ có dạng như hình dưới Mục tiếp theo sẽ trình bày kĩ hơn sự tiên đoán của lý thuyết và các bằng chứng thực nghiệm của chuyển pha vortex- glass Hình 2.4: Giản đồ pha. .. thái vortex- glass, trong đó có mô hình mạng XY sử dụng trong khoá luận này Phần còn lại tập trung trình bày mô hình động học RSJ và công thức tính điện trở tuyến tính cho mô hình mạng XY 3.1 Mạng cầu Josephson Mạng cầu Josephson (Josephson junction array) được sử dụng trong cả lý thuyết và thực nghiệm để nghiên cứu rất nhiều lĩnh vực vật lý như các hệ thấp chiều, chuyển pha trong các hệ mất trật tự, ... trạng thái vortex lỏng và trạng thái thường, cả hai đều có điện trở tuyến tính khác không 2.3 Sự mất trật tự và trạng thái vortex- glass Trong thực tế, các yếu tố mất trật tự như tạp chất, sai hỏng luôn tồn tại Có rất nhiều loại mất trật tự đã được khảo sát và ta có thể phân chúng ra làm hai nhóm chính: 1 Mất trật tự "tương quan" (correlated disorder) như twin-boundaries trong các hợp chất Y-Ba-Cu-O hay... Lorentz) và của vortex với các yếu tố mất trật tự (lực pinning) Ý tưởng tồn tại pha vortex- glass xuất phát từ một pha "glass" khác trong các hệ từ mất trật tự là spin -glass Sự tương tự của của hệ từ và siêu dẫn có thể thấy trong hình 2.3 Khác với pha Meissner, pha vortex- glass chỉ có thể tồn tại trong các vật liệu không sạch (chứa tạp chất, sai hỏng, ) Các sai hỏng này luôn tồn tại trong các vật liệu... siêu dẫn bằng các chùm ion nặng Khi bắn vào mẫu, chúng sẽ tạo ra những sai hỏng dọc theo đường đi của chúng 2 Mất trật tự không tương quan hay ngẫu nhiên (uncorrelated disorder) là những sai hỏng điểm do tạp chất gây ra Mất trật tự loại này có tính vi mô và ngẫu nhiên 21 Loại mất trật tự thứ nhất cho ta trạng thái Bose glass tuy nhiên ta chỉ quan tâm đến loại mất trật tự thứ hai, là loại mất trật tự. .. Do đó sự trật tự bị phá vỡ trên khoảng cách cỡ Lc Như vậy lý thuyết Larkin cho ta hai kết luận quan trọng: (i) sự mất trật tự phá vỡ tính đối xứng (tính trật tự) của mạng vortex nên trong mạng không có một trật tự xa (long-range order) nào như trật tự của mạng tam giác, (ii) các vortex bị ghim lại bởi các yếu tố mất trật tự thành từng "bó" với kích thước cỡ Lc Do vậy sự linh động của các vortex bị... (GL) dựa trên nền tảng là lý thuyết chuyển pha loại II của Landau Trong lý thuyết chuyển pha, Landau đưa ra khái niệm thông số trật tự, là đại lượng vật lý có giá trị bằng không trong pha mất trật tự và khác không trong pha trật tự Đối với hiện tượng siêu dẫn, hai ông chọn thông số trật tự là hàm sóng phức Ψ và khi chuẩn hoá |Ψ|2 mang ý nghĩa mật độ điện tử siêu dẫn ns = |Ψ|2 (1.9) Như vậy, Ψ đóng... đó điện trở của chất biến mất được gọi là nhiệt độ tới hạn hay nhiệt độ chuyển pha của chất siêu dẫn và được kí hiệu là Tc Mỗi chất siêu dẫn có một nhiệt độ tới hạn riêng Ở trạng thái siêu dẫn, chất có điện trở bằng không hay còn gọi chất có tính dẫn điện lý tưởng Đây là một trong hai đặc tính quan trọng của chất siêu dẫn 1.1.2 Tính nghịch từ lý tưởng Một đặc tính quan trọng khác của chất siêu dẫn. .. kiểm tra chuyển pha vortex- glass ta có thể khảo sát sự phụ thuộc của điện trở tuyến tính vào nhiệt độ và kích thước hệ, sau đó sử dụng phương pháp cắt để xác định nhiệt độ chuyển pha và chỉ số tới hạn động học Đây là mục đích chính của khóa luận này 28 Chương 3 Mô hình động học RSJ Phần đầu sẽ giới thiệu về mạng cầu Josephson, sau đó tìm hiểu các mô hình mất trật tự thông dụng được dùng cho khảo sát trạng . tại một pha siêu dẫn thực sự với điện trở bằng không trong các chất siêu dẫn loại II nhiệt độ cao khi có mặt từ trường hay không?". Với việc xét đến hai yếu tố quan trọng trong siêu dẫn nhiệt. vortex-glass được đưa ra, các nghiên cứu lý thuyết cũng như thực nghiệm đã được tiến hành để kiểm chứng. Các thí nghiệm được tiến hành chủ yếu trên các vật liệu siêu dẫn oxit (Y-Ba-Cu-O, K-Ba-Bi-O). thuyết chuyển pha loại II của Landau. Trong lý thuyết chuyển pha, Landau đưa ra khái niệm thông số trật tự, là đại lượng vật lý có giá trị bằng không trong pha mất trật tự và khác không trong pha