Thông tin tài liệu
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
56
CHƯƠNG III: DÒNG ĐI
ỆN
TRONG CÁC MÔI TRƯ
ỜNG
I. M
ỤC TIÊU
- HV hiểu rõ và sâu sắc những kiến thức Vật lí đư
ợc
trình bày trong chương theo tinh
thần của vật lí học phổ thông
- HV có đư
ợc
những kỹ năng về thi
ết kế bài dạy
và tổ chức dạy học theo tinh thần
đ
ổi
mới hiện nay.
II. GI
ỚI THIỆU CHUNG VỀ MÔ
ĐUN
Đây là chương 3 trong số 7 chương đ
ề
cập đ
ến
kiến thức và kỹ năng thiết kế bài dạy
học cũng như tổ chức dạy học theo tinh thần đ
ổi
mới hiện nay. Ở chươngy, giáo viên HV
có điều kiện tìm hiểu và làm sâu sắc thêm những kiến thức vật lí liên quan đ
ế
n Dòng điện
trong các môi trư
ờng
theo tinh thần của Vật lí học phổ thông có trong chương. Những kiến
thức này, phần lớn đư
ợc
khai thác từ Internet.
Công việc quan trọng là học viên thiết kế các bài dạy học cụ thể trong chương, cùng
nhau thảo luận, trao đ
ổi
đ
ể
tìm đư
ợc
phương án thiết kế tối ưu nhất.
Th
ời gian cho mô
đun này là 1 bu
ổi (4 tiết)
III. TÀI LI
ỆU VÀ THIẾT BỊ ĐỂ THỰC HIỆN MÔĐUN
Sách V
ật
lí 11, Sách giáo viên V
ật
lí 11, Tài li
ệu bồi d
ưỡng thay sách giáo khoa Vật
lí 11, Ph
ụ lục
5
IV. HO
ẠT ĐỘNG
Ho
ạt động 1:
Phân tích kiến thức có trong chương
Nhiệm vụ:
- HV làm việc theo nhóm bằng cách đ
ọc
tài liệu có trong phần phụ lục và thảo luận
Thông tin cho hoạt đ
ộng
:
Phụ lục
Ho
ạt động
2: Thiết kế bài dạy học
Nhiệm vụ:
- GgV giới thiệu một phương án cụ thể về thiết kế bài dạy học trong chương đư
ợc
trình bày trong Phụ lục 5b.
- Mỗi nhóm HV chọn một bài bất kỳ trong chương rồi cùng nhau thiết kế
Thông tin cho hoạt đ
ộng
:
- Sách Vật lí 11, Sách giáo viên Vật lí 11,
Ho
ạt động
3: Các nhóm trình bày bản thiết kế của nhóm mình
Nhiệm vụ:
- Mỗi nhóm cử đ
ại
diện lên trình bày bản thiết kế của nhóm mình
- Các nhóm khác góp ý, bổ sung
Thông tin cho hoạt đ
ộng
:
- Bản thiết kế có đư
ợc
từ các nhóm
V. ĐÁNH GIÁ
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
57
- GgV đánh giá tinh thần và thái đ
ộ
làm việc của các nhóm cũng như sản phẩm mà
các nhóm có đư
ợc
.
- Thông tin phản hồi của đánh giá môđun: Ý kiến thảo luận và các bản thiết kế bài
dạy học.
V. PHỤ LỤC 5a:
1. Dòng
đi
ện trong kim loại
(Direct electric current in metals)
1.1. B
ản chất của dòng điện trong kim loại
Các kim lo
ại ở thể rắn có cấu trúc tinh thể. Trong
kim lo
ại, các nguyên tử bị mất electron hoá trị trở
thành các ion dương, các ion dương sắp xếp một cách
tu
ần hoàn, trật tự tạo nên mạng tinh thể. Trong
kho
ảng
không gian gi
ữa mạng tinh thể là các electron chuyển
đ
ộng nhiệt hỗn loạn, các electron này gọi là các
electron t
ự do
. Dư
ới tác dụng của điện trường ngoài
các electron tự do này chuyển động có hướng để tạo
thành dòng
điện trong kim loại.
Đ
ể giải th
ích tính d
ẫn
điện của kim loại, Droude
và Lorentz đ
ã đề ra thuyết electron về kim loại có nội
dung sau:
-Trong kim lo
ại có các electron tự do. Mật
độ
electron x
ấp xỉ bằng mật độ của nguyên tử kim loại
(n
0
=10
28
/m
3
)
-Chuyển động của các electron tự do trong kim loại tuân theo các định luật cơ học cổ
đi
ển.
-T
ập hợp các electron tự do trong kim loại được coi như một khí electron giống như
khí lí tư
ởng.
Tương tác gi
ữa các electron với các ion d
ương mạng tinh thể kim loại chỉ biểu
hi
ện ở các va chạm của chúng; c
ác va ch
ạm này dẫn đến sự cân bằng nhiệt giữa các khí
electron và mạng tinh thể kim loại.
D
ựa vào thuyết electron cổ điển có thể giải thích được t
ính d
ẫn điện của kim loại,
nguyên nhân gây ra đi
ện trở và
gi
ải thích
đ
ịnh luật Ôm
.
Gi
ải thích tính dẫn
điện củ
a kim lo
ại
Kim lo
ại là chất dẫn điện tốt.
Khi không có tác d
ụng của điện trường ngoài, các
electron t
ự do chỉ chuyển
động nhiệt hỗn loạn giống như chuyển động nhiệt của các phân
t
ử khí. Khi đó số electron chuyển động theo một chiều nào đó, về trung bình,
luôn luôn
b
ằng số electron dịch chuyển theo chiều ngược lại. Vì vậy lượng điện tích tổng cộng mang
b
ởi các electron qua một mặt bất kì nào
đó là bằng không, trong vật dẫn kim loại không có
dòng
điện.
Khi có đi
ện trường ngoài, các electron tự do có thêm chu
y
ển động phụ theo một
chi
ều xác định, ngược chiều với điện trường. Khi đó số electron chuyển động ngược chiều
đi
ện tr
ường sẽ lớn hơn số electron chuyển động cùng chiều điện trường, nghĩa là có xuất
hi
ện chuyển dời có hướng của điện tích, trong vật dẫn kim
lo
ại có xuất hiện dòng điện.
M
ật
độ hạt tải điện (electron tự do) rất lớn cỡ 10
28
/m
3
nên kim loại dẫn điện rất tốt.
C
ần lưu ý rằng, vận tốc trung bình của chuyển động có hướng của các electron
(
en
i
v
0
) là r
ất nhỏ so với vận tốc trung bình của
chuy
ển động nhiệt (
m
kT
v
T
8
) c
ủa nó.
M
ột ô mạng tinh thể đồng
(hình tròn màu
đỏ là các ion đ
ồng
)
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
58
C
ũng cần phân biệt vận tốc trung bình của chuyển động có hướng của electron với vận tốc
lan truy
ền của dòng
điện, tức là vận tốc lan truyền tác dụng của điện trường lên các
electron. Sự lan truyền tác dụng đó của điện trường từ electron này đến electron khác xảy
ra v
ới vận tốc rất lớn, khoảng 3.10
8
m/s.
Gi
ải thích nguyên
nhân gây ra đi
ện trở của kim loại
Trong chuy
ển động có hướng các electron tự do luôn tương tác với các ion dao động
quanh v
ị trí cân bằng
ở các nút mạng tinh thể, nghĩa là bị cản trở. Hiện t
ượng này là
nguyên nhân gây ra đi
ện trở của kim loại
. Các kim lo
ại khác nhau có cấu tạo mạng tinh
th
ể khác nhau nên điện trở suất của các kim loại khác nhau là khác nhau.
Đi
ện trở của kim loại còn phụ thu
ộc vào nhiệt
độ.
http://www.youtube.com/watch?v=XxBn_Wzm0aI&feature=mfu_in_order&list=UL
Khi nhi
ệt độ tăng lên, các ion kim loại nằm ở các nút mạng tinh thể cũng dao
đ
ộng
m
ạnh lên và do đó, xác suất va chạm của electron với ion càng lớn lên. Vì vậy điện trở kim
lo
ại t
ăng khi nhiệt độ tăng.
Đi
ện trở suất của kim loại cũng tăng theo nhiệt độ và được biểu diễn qua công thức:
00
1 tt
Ở đây là hệ số nhiệt điện trở có đơn vị K
-1
, t
0
là nhiệt độ được chọn làm mốc và
0
là đi
ện trở suất ở nhiệt độ đó. Thông thường ta chọn
0
t
= 200.
Gi
ữa hai va chạm kế tiếp với ion, các electron được tăng gia tốc dưới tác dụng của
đi
ện trường và
chúng nh
ận thêm năng lượng. Năng lượng của chuyển động có hướng này
đư
ợc truyền hoàn toàn hay một phần cho các ion d
ương khi va chạm, làm cho nội năng của
v
ật dẫn tăng lên. Vì vậy khi có dòng điện chạy qua, kim loại nóng lên.
http://www.magnet.fsu.edu/education/tutorials/java/heatresistance/index.html
Gi
ải thích định luật Ôm
Đ
ể đơn giản trong các phép toán, ta giả thiết rằng: giữa hai va chạm kế tiếp, tất cả
các electron t
ự do
đều đi được những quãng đường như nhau, bằng quãng đường tự do
trung bình của các electron. Hơn nữa, ta cũng coi rằng, trong mỗi va chạm với ion, electron
truy
ền hoàn toàn cho mạng tinh thể n
ăng lượng mà nó nhận được. Nghĩa là sau va chạm
v
ận
t
ốc ban đầu v
0
c
ủa electron bằng không.
Xét m
ột
đoạn mạch gồm dây có chiều dài l và tiết diện động lực S, giữa hai đầu đoạn
m
ạch đặt một hiệu điện thế U. Cường độ điện trường trong đoạn mạch là:
l
U
E
Dư
ới tác dụng của điện trường, mỗi elect
ron ch
ịu tác dụng của một lực điện trường
F= eE và electron có gia t
ốc bằng
a= eE/m (trong đó m là kh
ối lượng của electron). Vì vậy
cu
ối quãng
đường tự do trung bình, vận tốc có hướng của electron là:
V
max
= at =
ml
eUt
trong đó t là kho
ảng t
h
ời gian trung bình giữa hai va chạm. Vì giữa hai va chạm kế
ti
ếp, electron chuyển
động nhanh dần đều nên giá trị trung bình của vận tốc bằng:
ml
eUt
V
v
2
1
2
max
Th
ời gian trung bình giữa hai va chạm kế tiếp của electron với ion là:
t =
T
v
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
59
( vì
T
v
=
m
kT3
là v
ận tốc trung bình của chuyển
động nhiệt,
ở nhiệt
đ
ộ phòng
(T=300K thì
T
v
10
5
m/s l
ớn hơn nhiều lần so với
V (có giá tr
ị cỡ 0,06m/s)
nên trong công
th
ức này ta
không k
ể đến vận tốc của chuyển động có
hư
ớng
c
ủa các electron)
Do đó ta có:
T
vml
eU
v
2
1
(1)
Cư
ờng độ dòng điện
I trong đo
ạn mạch
là
vneSI
(n là m
ật độ dẫn điện) (2)
Thay (1) vào (2) ta có
T
vml
SUne
I
2
2
(3)
Đặt
ne
vm
T
2
2
(3) và gọi là điện trở suất cuả dây dẫn. Đại lượng
S
l
phụ thuộc
vào c
ấu tạo của dây dẫn
, đư
ợc gọi
là đi
ện trở R của dây dẫn.
T
ừ đây ta có thể giải thích sự
tăng c
ủa
khi nhi
ệt độ tăng
(và s
ự
tăng tương
ứng của R).
Cu
ối cùng
ta có: I =
R
U
(bi
ểu thức của định luật Ôm)
. Như v
ậy dòng điện trong kim
lo
ại tuân theo định luật Ôm
.
C
ần lưu ý rằng, tuy có tác dụng của điện trường đặt vào kim loại, vận tốc của các
electron d
ẫn không ph
ải t
ăng m
ãi, vì có sự va chạm gắn liền với dao động nhiệt của nút
m
ạng tinh thể. Nh
ư vậy sau một thời gian
nh
ất
định
(có tr
ị số cỡ 2,5x 10
-14
s) g
ọi là thời
gian hồi phục, vận tốc chuyển động có hướng của các electron dẫn sẽ đạt đến một trị số
gi
ới hạn không
đổi, tạo nên dòng điện không đổi. Thuyết lượng tử cho ta công thức tương
t
ự với (
3)
ne
m
2
2
v
ới
F
v
trong đó v
F
=
m
E
F
2
(
F
E
đư
ợc gọi là mức năng lượng
Fec-mi,
F
E
=7,0 eV).
Tuy có nhi
ều thành công như đã nêu ở trên nhưng thuyết electron cổ điển không giải
thích đư
ợc
:Ví d
ụ nh
ư: nhiệt dung của khí electron và vấn đề tán xạ electron trong kim
lo
ại.
Vì sao tinh th
ể kim loại sạch, kết tinh hoàn hả
o,
ở nhiệt độ thấp lại có điện trở rất
nh
ỏ
? S
ở dĩ có hạn chế này là vì một số nội dung cơ bản của thuyết
electron c
ổ điển không
còn
đúng n
ữa
, c
ụ thể là:
-Chuy
ển động của các electron tự do trong kim loại không tuân theo các định luật
c
ủa cơ học cổ điển mà
là tuân theo các đ
ịnh luật phức tạp hơn của
v
ật lý
lư
ợng tử;
-Tương tác gi
ữa các electron và ion không phải chỉ biểu hiện ở các va chạm giữa
chúng. Th
ực tế các electron chuyển động trong điện trường tuần hoàn của mạng tinh thể
.
-Các electron không tuân theo đ
ịnh luật phân bố Maxwell
- Boltzmann như khí kí
tư
ởng nữa, mà tuân theo các định luật của thống kê lượng tử
: khí electron Fermi t
ự do
(vì electron có spin bán nguyên và tuân theo nguyên lí Pauli).
-Theo quan đi
ểm của
thuy
ết lượng tử
, các electron t
ự do
c
ần phải được xem như một
sóng. Do kim lo
ại có cấu trúc tinh thể với các nguyên tử nằm trong mạng tuần hoàn nên
các sóng có th
ể truyền suốt cấu trúc tuần hoàn tinh thể mà không bị tán xạ vào hướng khác.
Nói cách khác, sóng electron này đ
ã lan truyền được
trong môi trư
ờng tuần hoàn của mạng
tinh th
ể nên không bị mạng tinh thể làm lệch đường, vì thế electron tự do không bị va
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
60
ch
ạm với lõi nguyên tử nằm một cách trật tự ở mạng tinh thể
mà ch
ỉ bị va chạm ở những
ch
ỗ không hoàn hảo của mạng
đó,
va ch
ạm với
điể
m m
ất trật tự của mạng tinh thể mà thôi.
Ta gọi chung là những sai hỏng của mạng (Dislocation in a crystal lattice). Các sai hỏng này
có th
ể là:
-S
ự mất trật tự của các ion trong mạng tinh
th
ể do chuyển
động nhiệt (dao động) sinh ra: hệ quả
là đi
ện trở củ
a kim lo
ại tăng theo nhiệt độ.
-S
ự mất trật tự của mạng tinh thể do c
ó các
nguyên t
ử lạ: hệ quả là tạp chất làm tăng điện trở
c
ủa kim loại.
-S
ự mất trật tự của các ion trong mạng tinh
th
ể do tinh thể bị biến dạng: hệ quả là các quá trình
gia công như uốn, kéo dãn làm điện trở của kim
lo
ại t
ăng.
Như v
ậy,
nguyên nhân cơ b
ản
gây ra đi
ện
tr
ở của kim loại là
s
ự mất trật tự
(s
ự sai hỏng
) c
ủa mạng tinh thể.
Nh
ững sai hỏng này sẽ
làm tán x
ạ sóng điện từ và do đó điện trở được sinh ra.
Như v
ậy có thể hiểu rằng: ngu
yên
nhân làm điện trở giảm khi kim loại hoặc hợp kim bị làm lạnh là: khi hạ nhiệt độ, các dao
đ
ộng nhiệt của nguyên tử giảm xuống, đồng thời các điện tử dẫn tán xạ với tần số nhỏ hơn.
Do đó đi
ện trở giảm tuyến tính theo nhiệt độ cho đến khi T
(1/3)T
D
(nhi
ệt độ Debye). Ở
dư
ới nhiệt độ này điện trở giảm từ từ và gần như không đổi khi T
0K. Đ
ối với kim loại
hoàn toàn sạch, điện tử di động chỉ bị cản trở do dao động nhiệt của mạng, cho nên điện trở
có giá tr
ị xấp xỉ bằng không khi nhiệt độ giảm về phía 0K.
Nh
ững kim loại thuộc mẫu "kim
lo
ại lí tưởng" mang tính hoàn toàn giả thiết. Tuy nhiên, ngay cả khi được làm lạnh đến 0K
mà đi
ện trở giảm tới không, nó cũng ch
ưa hẵn là chất siêu dẫn.
1.2. Hi
ện tượng điện ở chỗ tiếp xúc giữa hai kim loại
1.2.1. Công thoát electron kh
ỏi kim loại
Ta đ
ã biết rằng, các electron tự do trong kim loại chuyển động nhiệt hỗn loạn và
đư
ợc giữ lại ở bên trong kim loại. Điều đó có nghĩa là ở gần mặt kim loại phải có những
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
61
l
ực liên kết tác dụng lên các electron và hướng vào phía tro
ng kim lo
ại. Muốn vượt ra khỏi
m
ặt giới hạn của vật dẫn kim loại, electron phải thực hiện một công xác
định A chống lại
các lực đó. Công A được gọi là công thoát của electron khỏi kim loại. Để đo công A người
ta thư
ờng dùng
đơn vị là electron
-Vôn, kí hi
ệu
eV, 1eV = 1,6.10-19J. Công thoát A có đ
ộ
l
ớn vào khoảng vài eV (do đó φ có độ lớn khoảng vài vôn). Trong khi đó động năng trung
bình c
ủa chuyển động nhiệt của electron ở nhiệt độ phòng bằng
2 1
3
6 , 2 3 .1 0 0 , 0 3 9
2
kT J eV
ngh
ĩa là nhỏ hơn A rất nhiều. Vì vậy,
ở nhi
ệt độ
phòng,
đ
ại bộ phận các electron tự do ở bên trong kim loại.
2.2.1.2. Hi
ệu điện thế tiếp xúc
Hi
ệu điện thế xuất hiện tại chỗ tiếp xúc hai kim loại khác nhau, được gọi là hiệu
điện thế tiếp xúc. Chỗ tiếp xúc giữa hai kim loại thường được gọi là mối hàn. Hiệu điện
th
ế tiếp xúc được thay đổi tùy theo từng cặp kim loại và thường có giá trị từ vài phần trăm
vôn đ
ến vài chục vôn. Nó phụ thuộc rất rõ vào độ tinh khiết của kim loại đặc biệt là phụ
thu
ộc vào
độ tinh khiết của mặt kim loại tiếp xúc với chấ
t khí.
Xét hai thanh kim lo
ại khác nhau có cùng nhiệt
độ, tiếp xúc với nhau (Hình 9). Do
chuy
ển động nhiệt hỗn loạn, các electron tự do sẽ khuếch tán từ kim loại 1 sang kim loại 2
và ngư
ợc lại. Bởi vì mật độ n
1
và n
2
c
ủa electron tự do trong hai kim lo
ại
đó khác nhau nên
các dòng electron khu
ếch tán sẽ khác nhau. Giả sử n
1
>n
2
, khi đó d
òng electron khuếch tán
t
ừ kim loại 1 sẽ lớn hơn dòng khuếch tán ngược lại từ kim loại 2
. Kết quả là kim loại 1 sẽ
tích đi
ện d
ương còn kim loại 2 sẽ tích điện âm. Như vậy
là gi
ữa hai kim loại, tại lớp mỏng
ở chỗ tiếp xúc có xuất hiện một
điện trường tức là có một hiệu điện thế, điện trường này
c
ản trở chuyển động của các electron từ kim loại 1 sang kim loại 2 và thúc đẩy chuyển
đ
ộng của các electron từ kim loại 2 sang kim l
o
ại 1. Do đó, số lượng tổng cộng các
electron t
ự do từ kim loại 1 sang kim loại 2 giảm dần, còn số lượng các electron tự do từ
kim lo
ại 2 sang kim loại 1 t
ăng dần. Cho đến khi hiệu điện thế giữa hai kim loại đó đạt đến
m
ột giá trị Ui thì có sự cân bằng giữ
a hai dòng electron
đó, và hiệu điện thế U
i
đó chính là
hi
ệu
điện thế tiếp xúc trong của hai kim loại, nó có giá trị vào khoảng
2 3
10 10 V
.
1.2.2. Các hiện tượng nhiệt điện
1.2.2.1. Hiện tượng Peltier (Penchiê)
Do có t
ồn tại hiệu điện thế
ti
ếp xúc, nên ngoài nhiệt lượng J
oule - Lenz to
ả ra trong
th
ể tích vật dẫn điện còn có một hiện tượng nhiệt phụ nữa xảy ra ở chỗ tiếp xúc giữa hai
kim lo
ại khác nhau do Peltier phát hiện ra n
ăm 1834, gọi là hiện tượng Peltier. Khi cho
dòng
điện đi qua chỗ
ti
ếp xúc giữa hai kim loại thì ở đó sẽ có sự toả nhiệt hay hấp thu một
lư
ợng nhiệt Q tuỳ theo chiều của dòng điện đi qua đó. Kết quả là chỗ tiếp xúc nóng lên hay
l
ạnh đi.
Nhi
ệt lượng Peltier Q tỏa ra hay hấp thụ ở chỗ tiếp xúc tỉ lệ thuận với điện tích
toàn ph
ần q
đi qua mối hàn:
p p
Q q It
(
p
: H
ệ số Peltier).
Ta cần lưu ý rằng hiện tượng Peltier và sự toả nhiệt Jun - Lenxơ có sự khác nhau
căn b
ản. Nhiệt lượng Jun
- Lenxơ t
ỉ lệ với bình phương cường độ dòng điện và
không ph
ụ
thu
ộc và chiều dòng điện. Còn hiện tượng Peltier tỉ lệ thuận với cường độ dòng điện và
thay đ
ổi dấu khi có thay
đổi chiều dòng điện. Hơn nữa nhiệt lượng J
oule-Lenz ph
ụ thuộc
và đi
ện trở vật dẫn còn nhiệt lượng Peltier không phụ thuộc vào điện trở
v
ật dẫn.
1.2.2.2. Hiện tượng Thomson (Tômxơn)
_
+
2
1
Hình 9
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
62
Khi kh
ảo sát các hiện tuợng nhiệt điện Thomson đã đi đến kết luận là: Ngay cả trong
m
ột vật dẫn
đồng chất, nếu nhiệt độ tại các phần khác nhau của vật là khác nhau thì có một
lượng nhiệt phụ được toả ra hay hấp thụ. Lượng nhiệt này hoặc bổ sung thêm vào nhiệt
Joule-Lenz ho
ặc làm giảm nhiệt l
ượng đó. Hiện tượng này gọi là hiện tượng Thomson.
Nói cho th
ật đúng thì hiện tượng này không liên quan trực tiếp đến các hiện tượng
ti
ếp xúc. Tuy nhiên nguồn gốc của hiện
tư
ợng
đó lại liên quan chặt chẽ với các nguyên
nhân làm xu
ất hiện các hiện tượng ở chỗ tiếp xúc.
1.2.2.3. Hiện tượng Seebeck (Dibec)
Ta bi
ết rằng trong một mạch
điện kín có nhiều vật dẫn cùng
lo
ại tiếp xúc với nhau ở cùng một nhiệt độ thì không có một hi
ệu
điện thế nào xuất hiện cả. Nếu ta cho nhiệt độ ở những chỗ tiếp
xúc khác nhau thì trong m
ạch xuất hiện suất điện động nghĩa là có
dòng
điện. Đó là hiện tượng nhiệt do Seebeck tìm ra năm 1821 và
su
ất
điện động này gọi là suất điện động
nhi
ệt
điện
và dòng đi
ện
t
ồn tại trong mạch gọi là dòng nhiệt điện.
Su
ất nhiệt điện động
tăng không t
ỉ lệ với hiệu nhiệt độ
gi
ữa các mối hàn. Vì vậy,
để đặc trưng cho tính chất nhiệt điện của một cặp vật dẫn bất kì
ngư
ời ta đưa vào đại lượng gọi l
à su
ất nhiệt điện động vi phân α, đo bằng suất nhiệt điện
đ
ộng xuất hiện khi hiệu nhiệt
độ giữa các mối hàn là 1
0
C:
dT
d
, α ph
ụ thuộc không
nh
ững vào bản chất của cặp kim loại mà còn phụ thuộc vào trạng thái của chúng, đặc biệt
là vào nhi
ệt độ.
Nếu nhiệt độ (T
1
– T
2
) của hai mối hàn không lớn thì ta có:
1 2
T T
.
* Nguyên nhân gây ra su
ất nhiệt
điện động trong cặp nhiệt điện
Su
ất nhiệt
điện động trong cặp nhiệt điện bằng vật liệu rắn thường được cho là hình
thành từ ba nguồn gốc:
- S
ự phụ thuộc của công thoát của vật liệu theo nhiệt độ;
- S
ự dịch chuyển của hạt tải
điện trên thỏi vật liệu từ đầu
nóng đ
ến
đầu lạnh;
- S
ự thay đổi mật độ hạt tải điện theo nhiệt độ.
Các electron trong ch
ất rắn không thể tự do bay ra không gi
an bên ngoài. Mu
ốn vượt
ra khỏi mặt giới hạn của chất rắn, ta phải cung cấp cho mỗi electron một năng lượng trung
bình g
ọi là công thoát của electron của chất rắn. Công thoát electron phụ thuộc vào nhiệt
đ
ộ,
= (T). Hai ch
ất rắn A và B khác nhau, có cô
ng thoát electron khác nhau: A(T)
B(T). Khi chúng ti
ếp xúc nhau, giữa chúng sẽ xuất hiện hiệu
điện thế tiếp xúc
A
1
( ) [ ( ) ( )]
tx B
U T T T
e
.
V
ới một cặp nhiệt
điện bằng chất rắn, khi nhiệt độ hai đầu bằng nhau thì tổng hiệu
đi
ện thế tiếp xúc trong ở hai
m
ối hàn bằng không, khi giữ hai đầu ở hai nhiệt độ T
1
và T
2
khác nhau, s
ự khác nhau của hiệu
điện thế tiếp xúc ở hai đầu sẽ tạo ra trong mạch một suất
nhi
ệt điện động nhiệt điện
1 2
( ) ( )
tx tx tx
U T U T
.
S
ự dịch chuyển của hạt tải điện trong thỏi vật l
i
ệu từ đầu nóng qua đầu lạnh lại diễn
ra theo hai cơ chế: Chuyển động nhiệt của mạng tinh thể và của hạt tải điện ở đầu nóng
Hình 10
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
63
m
ạnh hơn đầu lạnh, nên có xu hướng đẩy hạt tải điện từ đầu nóng về đầu lạnh. Trong vật lí
ch
ất rắn, ng
ười ta coi dao động của mạng
tinh th
ể nh
ư những hạt phonon, nên hiện tượng
này gọi là hạt tải điện bị phonon cuốn đi. Mặt khác, trong một số chất rắn (ví dụ trong bán
d
ẫn), mật
độ hạt tải tăng theo nhiệt độ. Khi ấy hạt tải sẽ khuếch tán từ đầu nóng qua đầu
l
ạnh, làm hai đầu tích điện
trái d
ấu nhau. Hiện tượng này gọi là hiệu ứng Seebeck. Chênh
l
ệch hiệu điện thế giữa đầu nóng và đầu lạnh do hiệu ứng này gây ra là US = S(T1
– T2).
Trong c
ặp nhiệt
điện, hiệu ứng Seebeck ở hai vật rắn A và B không giống nhau, tạo ra suất
đi
ện động
1 2
( )( )
S A B
S S T T
. Do đó su
ất điện động nhiệt điện của cặp nhiệt điện là:
1 2 1 2
( )( ) ( ) ( )
S tx A B tx tx
S S T T U T U T
.
V
ới kim loại, hạt tải
điện là electron, có mật độ rất cao và không phụ thuộc nhiệt độ.
Hi
ệu điện thế tiếp xúc U
tx
xu
ất hiện giữa hai lớp kim loại rất mỏ
ng
ở sát chỗ tiếp xúc.
Electron có th
ể qua lại dễ dàng lớp này bằng hiệu ứng đường hầm nên mật độ electron ở
hai bên l
ớp tiếp xúc gần như bằng nhau và hiệu điện thế tiếp xúc gần như bằng không,
0
tx
. Trong
ch
ỉ có thành phần do sự cuốn theo phonon gây ra, vì thế suất điện động
nhi
ệt điện của cặp nhiệt điện kim loại thường rất nhỏ
.
V
ới kim loại, hạt tải
điện là eletron,có mật độ rất cao và không phụ thuộc nhiệt độ.
Hi
ệu điện thế tiếp xúc giữa hai lớp kim loại r
ất mỏng ở sát chổ tiếp xúc. Các e qua lại dễ
dàng lớp này bằng hiệu ứng đường hầm nên mật độ e ở hai bên lớp tiếp xúc gần như bằng
nhau và hi
ệu điện thế tiếp xúc gần như bằng không. Trong đó chỉ có thành phần cuốn theo
phonon gây ra, vì th
ế suất điện động
nhi
ệt điện của cặp nhiệt điện kim loại thường rất nhỏ
Ứng dụng của hiện t
ư
ợng nhiệt điện
-Nhi
ệt kế nhiệt điện là cặp nhiệt điện có thể dùng để đo nhiệt độ rất cao cũng như rất
thấp (mà ta không thể đo được bằng nhiệt kế thông thường).
-Pin nhi
ệt điện
: Những cặp nhiệt
điện mắc nối tiếp nhau có thể tạo thành một bộ pin
có kh
ả n
ăng cho ta
m
ột thế hiệu vài vôn và dòng
điện vài ampe
. Hi
ệu suất của pin nhiệt
khá th
ấp (1%)
1.3. Hi
ện t
ượng siêu dẫn
Trong tự nhiên tồn tại nhiều vật dẫn (kim loại,
h
ợp kim, ) mà
khi h
ạ nhiệt độ của vật đến một nhiệt
đ
ộ T
C
nào đó th
ì điện trở của nó bằng không. Vật ở
dư
ới nhiệt
độ T
C
có đi
ện trở bằng không gọi là vật siêu
d
ẫn. Trạng thái của vật ở vùng nhiệt
độ T
T
C
có đi
ện
tr
ở bằng không gọi là trạng thái siêu dẫn và trạng thái
c
ủa vật ở vùng nhiệt độ T
T
C
có đi
ện trở khác không
g
ọi là trạng thái dẫn th
ường hay là trạng thái thường.
Tr
ạng thái siêu dẫn được phát minh vào năm 1911 bởi
nhà vật lí Hà Lan, Kamerlingh Ones khi nghiên cứu sự
ph
ụ thuộc của điện trở Hg vào nhiệt độ. T
rong vùng
nhi
ệt độ T < T
C
= 4,2K đi
ện trở Hg hoàn toàn bằng
không.
Ở nhiệt
độ Tc vật chuyển từ trạng thái dẫn
thư
ờng sang trạng thái siêu dẫn hay ngược lại gọi là nhiệt độ tới hạn.
Một số đặc tính của chất siêu dẫn
a. Khi v
ật ở trạng thái siêu dẫn điện trở củ
a nó b
ằng không.
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
64
b. Khi h
ạ nhiệt độ một mẫu chất siêu dẫn đặt
trong t
ừ tr
ường, người ta thấy rằng, tại thời điểm mẫu
này chuyển sang trạng thái siêu dẫn thì các đường sức từ
l
ập tức bị
đẩy ra khỏi mẫu, nghĩa là chất siêu dẫn được
xem là ch
ất nghịch từ
lí tư
ởng
. Hi
ện tượng đó gọi là
hi
ệu ứng
Meissner – Ochsenfeld (M-O). V
ật dẫn chỉ có
đi
ện trở bằng không thôi mà không có hiệu M
-O thì
không phải là chất siêu dẫn mà chỉ là vật dẫn lí tưởng.
Hi
ệu ứng Meissner
-Ochsenfeld là hi
ệu ứng
t
ừ thông
b
ị
đ
ẩy ra hoàn toàn khỏi bên trong của vật
siêu d
ẫn
. Hi
ện
tư
ợng này là hiện tượng
ngh
ịch từ hoàn hảo
(Superdiamagnetism). Từ thông bên trong vật siêu dẫn
bằng 0. Hiện tượng này được khám phá bởi
hai nhà v
ật lý
ngư
ời Áo
Walther Meissner và
ngư
ời Đức
Robert Ochsenfeld vào năm
1933.
c. B
ất kì vật liệu siêu dẫn nào cũng
đặc trưng bằng ba thông số: nhiệt độ tới hạn
T
C
, t
ừ trường tới hạn H
C
và m
ật độ dòng
đi
ện tới hạn
J
C
. C
ụ thể là:
Khi đ
ặt một mẫu siêu dẫn vào tr
ong t
ừ
trư
ờng, tính siêu dẫn của mẫu bị mất đi
(tr
ạng thái siêu dẫn bị phá huỷ) khi c
ường độ từ trường lớn hơn một giá trị giới hạn nào đó,
g
ọi là từ trường tới hạn
H
c
. Các phép đo cho th
ấy từ trường tới hạn
H
c
không ph
ải là như
nhau đ
ối với mọi chất siêu
d
ẫn.
Đ
ối với một chất siêu dẫn xác
định thì H
C
ph
ụ thuộc vào
nhi
ệt độ và quy luật phụ thuộc này hầu như là như nhau đối với các chất siêu dẫn: ở gần độ
không tuy
ệt đối H
C
có giá tr
ị cực đại và giảm chậm dần theo nhiệt độ, càng gần tới T
C
thì
t
ừ trường tới
h
ạn càng giảm nhanh.
Khi cho qua m
ẫu siêu dẫn một dòng
điện vượt quá một mật độ nào đó, gọi là mật độ
dòng t
ới hạn j
C
, thì tr
ạng thái siêu dẫn sẽ không còn nữa. Nguyên nhân là vì: khi tăng dòng
đi
ện thì từ trường riêng do nó gây ra tăng và sẽ đến thời điểm
mà t
ừ trường riêng này có
cư
ờng
độ giới hạn H
C
làm m
ất trạng thái siêu dẫn.
Như vậy có thể nói: siêu dẫn là một trạng thái vật lí phụ thuộc vào nhiệt độ tới hạn,
nó cho phép dòng
điện chạy qua trong trạng thái không có điện trở và khi đặt chất siêu dẫn
trong t
ừ trường, từ trường còn bị đẩy ra khỏi nó.
Gi
ải thích tính siêu dẫn
K
ể từ khi Kammerlingh Onnes phát minh ra tính siêu dẫn, các nhà vật lí
đã cố gắng
xây dựng nhiều lí thuyết khác nhau nhằm giải thích nó. Năm 1972 các nhà vật lí Bardeen,
Cooper và Schriffer đ
ã tìm ra s
ự giải thích tương đối hợp lí về tính siêu dẫn. Nội dung vắn
t
ắt của thuyết BCS như sau:
“ Việc dạy học phải làm sao để những điều giảng dạy được học sinh tiếp nhận như
một món quà tặng có giá trị chứ không phải là một nhiệm vụ nặng nề”. (Albert Einstein)
65
Các h
ạt tải điện không phải là các
electron riêng r
ẽ mà là các cặp electron
gọi là cặp Cooper. Bình thường các
electron đ
ẩy nhau nên cần phải có c
ơ c
h
ế
đ
ặc biệt nào đó để cho chúng có thể tạo
thành c
ặp. Theo
lí thuy
ết BCS, do tương
tác đ
ặc biệt (t
ương tác electron
- phonon),
hai electron có spin ngược chiều nhau
trong nh
ững
điều kiện nhất định có thể hút
nhau thông qua các ion c
ủa mạng tinh thể
và t
ạ
o thành c
ặp Cooper, các cặp này tạo
thành m
ột chất "siêu lỏng" chảy qua một
số kim loại và hợp kim mà không bị ma
sát, có ngh
ĩa là
dòng
đi
ện tạo bởi các cặp
này không b
ị cản trở, không tắt dần khi chạy qua vật liệu siêu dẫn. Ta có thể hình dung, khi
m
ột đ
i
ện tử chuyển động, tương tác của nó với mạng tinh thể làm biến dạng mạng tinh thể
và đi
ện tử
đi theo sau đó sẽ dễ dàng chuyển động hơn trong tinh thể. Từ tương tác điện tử
với các phonon người ta có thể suy ra lực tương tác hút hiệu dụng giữa hai điện tử
John Bardeen, Leon Cooper và R.Schriffer đ
ã nhận giải thưởng Nobel về vật lí năm
1972 nh
ờ công trình này. Tuy nhiên
lí thuy
ết BCS chỉ áp dụng cho các chất siêu dẫn có
nhi
ệt
độ của trạng thái siêu dẫn rất thấp (dưới 30K). Trong khi đó người ta đã chế tạo đư
ợc
v
ật liệu siêu dẫn ở nhiệt độ cao hơn. Vì vậy việc xây dựng được một
lí thuy
ết hoàn chỉnh
để giải thích được đầy đủ đặc tính của chất siêu dẫn là vấn đề được các nhà khoa học quan
tâm hi
ện nay
http://www.youtube.com/watch?v=pPBsxylW2Z0&feature=relmfu
http://www.physics.uiowa.edu/~umallik/adventure/nov_13-04.html
Kh
ả n
ăng ứng dụng của chất siêu dẫn
Các vật liệu siêu dẫn đã đưa đến sự thay đổi lớn lao về kĩ thuật, công nghệ, và kể cả
trong kinh t
ế và
đời sống xã hội. Dưới đây chỉ nêu lên một số ứng dụng của siêu dẫn.
Các đư
ờng dây cáp siêu dẫn có khả năng truyền tải điện đi xa mà không bị tổn thất
đi
ện n
ăn
g vì
đư
ờng dây không có điện trở; mặt khác dây cáp tải điện siêu dẫn không cần
làm to như dây cáp thông thư
ờng và như vậy tiết kiệm được vật liệu (mật độ dòng điện
trong dây siêu có thể đạt tới 10
5
A/cm2).
D
ựa trên tính chất từ trường không thâm
nh
ập
được
vào v
ật liệu siêu dẫn và bị
đẩy trở
l
ại, người ta đã chế tạo những đoàn tàu hoả
v
ới bánh xe có từ tính, còn đường ray có đặt
các cu
ộn siêu dẫn. Khi tàu chạy, do hiện
tư
ợng cảm ứng điện từ trong các cuộn dây có
dòng
đi
ện cảm ứng và sinh ra từ trường. Kết
quả là xuất hiện lực
đẩy khiến cho các toa tàu
b
ị nâng lên
, bánh xe không ti
ếp xúc với
đư
ờng ray
. T
ừ trường do nam châm siêu dẫn
t
ạo ra cực mạnh đủ để nâng con tầu lên 10 cm
kh
ỏi
đường ray. Đường ray c
ó m
ặt cắt h
ình
ch
ữ U, tr
ên có l
ắp 3 cuộn d
ây đi
ện
t
ừ, đượ
c
cung c
ấp điện bởi các trạm nguồn đặt dưới đất
d
ọc đường tầu. Nam châm siêu dẫn đặt trên tầu và đặt trong những b
ình ch
ứa Helium đ
ể
[...]... có dòng điện tích chuyển dời có hướng, nghĩa là không có dòng điện Khi có tác dụng của điện trường ngoài, c ác ion dương dịch chuyển có hướng theo chiều điện trường và các ion âm dịch chuyển ngược chiều điện trường, nghĩa là có dòng điện Như vậy, bản chất dòng điện trong chất điện phân là dòng chuyển dời có hướng của các ion dương cùng chiều điện trường và các ion âm ngược chiều điện trường Khi các. .. có điện trường ngoài các điện tích này chuyển động hỗn loạn như phân tử khí Khi có điện trường chúng chuyển động chúng chuyển động theo một hướng và tạo thành dòng điện Như vậy, dòng điện trong chất khí là dòng chuyển dời có hướng của các ion dương theo chiều điện trường và các ion âm, electron ngược chiều điện trường Sự phụ thuộc của cường độ dòng điện trong chất khí vào hiệu điện thế Dòng điện trong. .. tượng điện phân được ứng dụng rộng rãi trong kỹ thuật nh ư điều chế hoá chất , luyện kim, mạ điện, 3 Dòng điện trong chân không 3.1 Bản chất dòng điện trong chân không Chân không lí tưởng là một môi trường trong đó không có một phân tử khí nào Chân không là môi trường cách điện tốt, vì trong chân không khôn g có hạt mang điện tự do và cũng không có cách nào tạo ra hạt mang điện tự do từ bản thân môi trường. .. nguồn điện phụ) thì xảy ra hiện tượng phát xạ nhiệt electron, trong mạch có dòng điện Dòng điện đó chỉ xuất hiện trong trường hợp cực dương của nguồn nối với Anôt (A) và cực âm nối với K Nghĩa là dòng điện chỉ chạy theo một chiều từ A sang K Như vậy, dòng điện trong điôt chân không là dòng dịch chuyển có hướng của các electron bứt ra từ catôt bị nung nóng dưới tác dụng của điện trường Cường độ dòng điện. .. có điện trường đặt vào, electron chuyển động ngược chiều điện trường, lỗ trống chuyển động thuận chiều điện trường, gây nên dòng điện trong bán dẫn Vậy, dòng điện trong bán dẫn là dòng chuyển dời có hướng của các electron và lỗ trống Ở bán dẫn tinh khiết, số electron và số lỗ trống bằng nhau Nói chính xác hơn, trong bán dẫn tinh khiết, mật độ electron và mật độ lỗ trống bằng nhau S ự dẫn điện trong trường. .. tia lửa điện tạo ra trong các phòng thí nghiệm Tuy nhiên nó có những đặc điểm riêng Chẳng hạn các tia lửa điện trong các điều kiện thường bắt đầu xảy ra khi cường độ điện trường E k ≈ 3.106V/m, còn cường độ điện trường để xảy ra và s ét trong các cơn mưa giông thấp hơn nhiều và nói chung không vượt 5 quá 2 4.10 V / m Sự giảm thấp cường độ điện trường như vậy cũng quan sát được trong sự phóng điện hình... Sự phụ thuộc của c ường độ dòng điện trong chất khí vào hiệu điện thế được biểu diễn bằng đặc tuyến vôn - ampe có dạng như hình vẽ Đặc tuyến V - A không phải là đường thẳng Đặc điểm này dược giải thích như sau: Khi tăng U, cường độ điện trường tăng làm lực điện trường tác dụng lên các điện tích tăng vì thế số điện tích đi đến các điện cực tăng theo, làm cho cường độ dòng điện tăng (I tỷ lệ với U) Tuy... sự phát sáng trong chất khí Như vậy, điều kiện để có sự dẫn điện tự lực là hiệu điện thế đủ mạnh để các electron gây ra dòng thác điện tích và các ion gây ra sự phát xạ electron từ catôt 4.3 .Các dạng phóng điện tự lực thường gặp Sự phóng điện tự lự c trong khí kém Chất khí ở áp suất thấp được hiểu là khí kém Để quan sát sự phóng điện trong khí kém người ta có thể làm thí nghiệm, bằng cách dùng ống... electron trong thể tích chất khí và sự ion hoá do bức xạ phát ra trong tia lửa điện là nguyên nhân hình thành tia lửa điện Tia lửa điện được ứng dụng phổ biến trong động cơ đốt trong để đốt hỗn hợp nhiên li ệu Bộ phận tạo ra tia lửa điện trong xe máy là bugi (spark) Sét (lightning) là tia lửa điện thường thấy trong tự nhiên, đó là một tia lửa điện khổng lồ được phát sinh do sự phóng điện giữa các đám... ion (+) và các ion (-) chạy về các điện cực chúng nhường và thu electron cho eện cực còn chúng trở thành các nguyên các đi tử hay phân tử trung hoà Các nguyên tử hay A phân tử trung hoà này có thể bám vào các điện cực hay bay lên khỏi dung dịch điện phân hoặc tác dụng với các điện cực hay dung môi, gây nên phản ứng hoá học khác Các phản ứng này gọi là phản ứng phụ hay là phản ứng thứ cấp Trường hợp . chất dòng điện trong chất đi ện phân là dòng chuyển dời có h ướng của các ion dương cùng chi ều điện trường và các ion âm ngư ợc chiều điện trường. Khi các ion (+) và các ion (-) ch ạy về các điện. có hướng của các ion dương theo chiều điện trường và các ion âm, electron ngược chiều điện trường. S ự phụ thuộc của c ường độ dòng điện trong chất khí vào hiệu điện thế Dòng điện trong chất khí không. sau: Khi tăng U, cư ờng độ điện trường tăng làm lực điện trường tác d ụng lên các điện tích tăng v ì thế số điện tích đi đến các điện cực tăng theo, làm cho cường độ dòng điện tăng (I t ỷ lệ với
Ngày đăng: 25/03/2014, 12:21
Xem thêm: CHƯƠNG III: DÒNG ĐIỆN TRONG CÁC MÔI TRƯỜNG ppt, CHƯƠNG III: DÒNG ĐIỆN TRONG CÁC MÔI TRƯỜNG ppt