Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 3 potx

... un-stable (Sec. 3. 3), indicating that the limit of vanishing separation andwidth is a delicate one. 3. 2.2 Chaos and Limits of PredictabilityAn important property of chaotic dynamics is the ... . (3. 93) Analogous to Sec. 3. 3.1, a Rayleigh necessary condition for instability of a parallel flow can be derived for normal-mode eigensolutions of theform,ψ = RealΨ(y)eik(x−ct), (3. 94)with ... Sec. 2 .3. 3). This possibility is analyzed here for severaltypes of 2D flow. 3. 3.1 Rayleigh’s Criterion for Vortex StabilityAn analysis is first made for the linear, normal-mode stability of a sta-tionary,...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 1 pdf

... line of 2.28 are essentially equivalent based on the following scaleestimates for characteristic magnitudes of the relevant entities: u ∼ V , 36 Fundamental Dynamics (10 3 kg m 3 , 2 83 K (10 ... L, is sufficiently small,2.1 Fluid Dynamics 292.1.4 Energy ConservationThe principle of energy conservation is a basic law of physics, but inthe context of fluid dynamics it is derived from ... from (2.90)-(2. 93) and applying the differential chain rules(as in Sec. 2 .3. 5).DDts= ∂t+ u∂x+ v∂y+ w∂z 32 Fundamental Dynamics integral of the tangential component of velocity around...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 2 ppt

... (3. 35)−∇∇∇φ −→ −∇2φ ; (3. 36)fˆz ×u −→∂∂x(−fv) +∂∂y(fu) = −∇∇∇·(f ∇∇∇ψ) ; (3. 37)andF −→ ∇∇∇· F . (3. 38)The result is∇2φ = ∇∇∇· (f ∇∇∇ψ) + 2J∂ψ∂x,∂ψ∂y+ ∇∇∇· F . (3. 39)This ... part of ψ is physically meaningful) and eigenvalues (eigen-frequencies),ω = −β0kk2+ 2. (3. 33) This can be veriﬁed as a solution by substitution into (3. 31). The type of relation (3. 33) , ... position,Zα= xα+ iyα, (3. 65) (3. 63) becomes˙Z∗α=12πiβCβZα− Zβ. (3. 66)The symbol ·∗denotes the complex conjugate of a variable.Yet another way to write (3. 63) - (3. 66) is as a Hamiltonian...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 4 pptx

... speed.Thus, the dynamics of a Kelvin wave is a hybrid combination of theinfluences of rotation and stratification.The ocean is full of Kelvin waves near the coasts, generated as part of the response ... on the short- and long-wave limits (4 .38 )-(4 .39 ), the second set of modes (4 .37 ) are called inertia-gravity waves, or, in the terminology of Pedlosky (Sec. 3. 9, 1987), Poincaré waves. Note that ... flux. Theparticular invariant for n = 2 is called potential enstrophy, analogous toenstrophy as the integral of vorticity squared (Sec. 3. 7).4 .3 Geostrophic Adjustment 135 this set of three...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 5 docx

... cf.,Sec. 3. 4), an idealized problem for the statistical equilibrium of a baro-clinic zonal jet is analyzed at the end of the chapter. Of course, thereare many other aspects of baroclinic dynamics ... (5. 23) Because of the evident similarity among the governing equations, thisN-layer model is often called the stacked shallow-water model. It rep-resents a particular vertical discretization of ... in(4.29).Further analyses of Rossby waves are in Pedlosky (Secs. 3. 9-26, 1987)and Gill (Secs. 11.2-7, 1982).4.8 Rossby Wave EmissionAn important purpose of GFD is idealization and abstraction of the var-ious...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 6 ppt

... though the202 Baroclinic and Jet Dynamics 3 τsx=n=1n =3 stress ]−2s2[10 m− 4stress ]−2s2[10 m− 4y [10 ]m6y [10 ]m6u 3 H1∂yR1∂yR 3 3εbot−D1.5D2.5H−−−0011−1−122−2−2Fig. ... of vertical basis functions because it assures that the inverse transformationfor (5 .30 ) is well defined as˜ψm= ΣNn=1HnHψnGm(n) (5 .33 )or˜ψm=1HH0dz ψ(z)Gm(z) . (5 .34 )The ... Shallow-Water Equations (Chap. 4) contain some of the combinedeffects of rotation and stratification, they do so incompletely comparedto fully 3D dynamics and, in particular, do not admit baroclinic insta-bility...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 7 pdf

... without loss of generality, been presumed to6.1 Planetary Boundary Layer 2155 10 15 20012 3 09001 030 1200 133 0Virtual potential temperature, CHeight AGL, km0 5 10 15 20 25012 3 Water vapor ... discussed in Secs. 3. 3 -3. 4. The eddy process here is highlynon-local, with the eddy generation site (within the jet) distant from222 Boundary-Layer and Wind-Gyre Dynamics apply to each of wband wiseparately. ... Wind-Gyre Dynamics 6.1 Planetary Boundary LayerThe planetary boundary layer is a region of strong, 3D, nearly isotropicturbulence associated with motions of relatively small scale (1-10 3 m)that,...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 8 pptx

... value of νe= . 03 u2∗f= 0. 13 u∗h∗. (6.47)The second relation is consistent with widespread experience that eddyviscosity magnitudes diagnosed from the negative of the ratio of eddyﬂux ... mechanism is a mixture of barotropic and baroclinic types (Secs 3. 3 and 5.2), a relevant oceanicmodel must also be fully baroclinic. For all of these reasons, the model of a linear, steady, barotropic ... expression is equal to the right side of (6.58) for the particularchoice of the bottom-drag coeﬃcient,bot= Hf0E2=νef02,consistent with (6 .33 ) and (6.44).6.2 Oceanic Wind Gyre...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 9 pot

... drift, 149, 242, 270, 2 73 Stokes’ integral relation, 32 Stommel, Henry, 2 43 strain rate, 32 , 33 , 78stratiﬁcation, 36 , 39 , 45, 49, 62, 71, 115,116, 119, 128, 129, 131 , 133 , 1 73, 179, 189, 190, 207, ... 55, 59, 2 43 Rossby radius, 129, 138 Rossby wave, 73, 155, 181, 2 03, 209,256, 262, 271, 2 73 Rossby, Carl, 133 rotating coordinates, 57, 266rotation, 55, 56, 58, 62, 65, 66, 129, 131 , 133 , 141, ... 2 03 Ekman layer, 18, 114, 191, 2 23, 2 73 Ekman number, 234 , 2 43 Ekman pumping, 191, 204, 2 23, 230 ,245, 249Ekman spiral, 226, 230 , 236 Ekman transport, 205, 245, 249Eliassen-Palm ﬂux, 208, 2 73 end...

Xem thêm

Từ khóa: Nghiên cứu tổ chức chạy tàu hàng cố định theo thời gian trên đường sắt việt nam Giáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôit Giáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôit NGHIÊN CỨU CÔNG NGHỆ KẾT NỐI VÔ TUYẾN CỰ LY XA, CÔNG SUẤT THẤP LPWAN SLIDE Quản lý hoạt động học tập của học sinh theo hướng phát triển kỹ năng học tập hợp tác tại các trường phổ thông dân tộc bán trú huyện ba chẽ, tỉnh quảng ninh Phối hợp giữa phòng văn hóa và thông tin với phòng giáo dục và đào tạo trong việc tuyên truyền, giáo dục, vận động xây dựng nông thôn mới huyện thanh thủy, tỉnh phú thọ Nghiên cứu về mô hình thống kê học sâu và ứng dụng trong nhận dạng chữ viết tay hạn chế Nghiên cứu tổng hợp các oxit hỗn hợp kích thƣớc nanomet ce 0 75 zr0 25o2 , ce 0 5 zr0 5o2 và khảo sát hoạt tính quang xúc tác của chúng Nghiên cứu khả năng đo năng lượng điện bằng hệ thu thập dữ liệu 16 kênh DEWE 5000 Định tội danh từ thực tiễn huyện Cần Giuộc, tỉnh Long An (Luận văn thạc sĩ)Thiết kế và chế tạo mô hình biến tần (inverter) cho máy điều hòa không khí Kiểm sát việc giải quyết tố giác, tin báo về tội phạm và kiến nghị khởi tố theo pháp luật tố tụng hình sự Việt Nam từ thực tiễn tỉnh Bình Định (Luận văn thạc sĩ)Quản lý nợ xấu tại Agribank chi nhánh huyện Phù Yên, tỉnh Sơn La (Luận văn thạc sĩ)Tăng trưởng tín dụng hộ sản xuất nông nghiệp tại Ngân hàng Nông nghiệp và Phát triển nông thôn Việt Nam chi nhánh tỉnh Bắc Giang (Luận văn thạc sĩ)Tranh tụng tại phiên tòa hình sự sơ thẩm theo pháp luật tố tụng hình sự Việt Nam từ thực tiễn xét xử của các Tòa án quân sự Quân khu (Luận văn thạc sĩ)chuong 1 tong quan quan tri rui ro Nguyên tắc phân hóa trách nhiệm hình sự đối với người dưới 18 tuổi phạm tội trong pháp luật hình sự Việt Nam (Luận văn thạc sĩ)Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật BÀI HOÀN CHỈNH TỔNG QUAN VỀ MẠNG XÃ HỘI Chiến lược marketing tại ngân hàng Agribank chi nhánh Sài Gòn từ 2013-2015