The Lecture Notes in Physics Part 2 pps

... corresponding with the densityperturbation introduced in case 1, with the resultant circulation sketched in (b). The resulting cir-culation arising in case 2, in which the centrifugal force is initially ... stratification within the confining cylinder, with a relatively sharp interfacebetween the upper and the lower layers. During the subsequent evolution of the vortex after removing the cylinder, this ... resulting in ∂ω∂t+ J(ω, ) −1 2 E1 /2 ∇ ·∇ω = ν∇ 2 ω −1 2 E1 /2 ω(ω + f ), (1.47)with J the Jacobian operator and ψ the streamfunction, defined as v =∇×(ψk),with k the unit vector in the...

The Lecture Notes in Physics Part 3 ppsx

... > 2 and 2 < RO < 2/ 3orF < 2 and(Ro < −2orRo > 2/ 3). (2. 16) The instability growth rate is (Kerswell [20 ])σ =(3Ro + 2 ) 2 F 2 − 416F 2 (Ro + 1) 2 − 4Ro 2 . ... ζ, the streamlinesare hyperbolic as shown in Fig. 2. 8 and the continuous stretching along the unsta-ble manifold of the stagnation point of the flow induces instability. The instabilityFig. 2. 8 ... 4Ro 2 . (2. 17) The flow is then unstable with respect to hyperbolic instability in the vicinity ofRo = 2: 2 (1 − 2 /ζ)< Ro < 2 (1 + 2 /ζ). (2. 18)We want to emphasize that a rotating stratified...

The Lecture Notes in Physics Part 5 ppsx

... 65]. The (more recent) shallow-water version of these theorems was presented in Sect. 3 .2. 2. In the quasi-geostrophic framework, these theorems state that even in the presenceof diabatic heating ... t)/ (2 r)Therefore, the kinetic energy of the vortex K ∼v 2 rdr will be ﬁnite if the areaintegral of the barotropic vorticity of the vortex is null. This can be achieved in twoways: either ... is inserted in the divergence equation, the remaining terms atO(Ro) form the Bolin–Charney balance [15, 30]. On the f -plane, this balance iswritten asf0∇ 2 ψ +2J(∂xψ, ∂yψ) = g∇ 2 h,which...

The Lecture Notes in Physics Part 8 pps

... unforced incompress-ible Euler equations in an unbounded domain conserve the impulse. The proofinvolves time-differentiating (5 .22 ) and using integration by parts together with anestimate of the ... rewriting the contour integral in (5.9) in terms of C, which mathemati-cally amounts to a variable substitution in the integrand. The only non-trivial step is the transformation of the line element ... is the phase-averaged wave energy per unit area of the waves. For example, in the shallow water case¯E =1 2 Hu 2 + Hv 2 + gh 2 = H|u| 2 = gh 2 (5.38) in terms of the linear...

The Lecture Notes in Physics Part 10 ppsx

... increases the pseudomomentumof the wavepacket, because it compresses the wavepacket in the x-direction whilststretching it in the y-direction. At the same time, the Bretherton ﬂow induced by the ... For instance, Coriolis forces were neglected throughout, but they can beincorporated both in GLM theory and in the other theoretical developments; this hasbeen done in the quoted references. The ... (ed.): Index. Lect. Notes Phys. 805, 189–1 92 (20 10)DOI 10.1007/978-3-6 42- 11587-5c Springer-Verlag Berlin Heidelberg 20 10184 O. Bühlerduality”, because the wavepacket acts and interacts with the...

The Lecture Notes in Physics Part 1 doc

... co-rotating reference frame The Lecture Notes in Physics The series Lecture Notes in Physics (LNP), founded in 1969, reports new developments in physics research and teaching – quickly and informally, ... Shear Instability . . . . . 40 2. 2 In uence of an Axial Velocity Component . . . 41 2. 3 Instabilities of a Strained Vortex 43 2. 3.1 The Elliptic Instability . . 44 2. 3 .2 The Hyperbolic Instability ... Fluids . . 20 1 .2. 2 Generation of Vortices . . 22 1 .2. 3 Decay of Vortices . . 24 1 .2. 4 Instability and Interactions. . . . . . 301.3 Concluding Remarks . . . . . . 33References . 33 2 Stability...

The Lecture Notes in Physics Part 4 potx

... andb =1 2 Ro + 1Ro 2 sin 2 θ +1Ro+3 2 cos 2 θ. (2. 52) Parametric resonances occur whenα =14j 2 , (2. 53)with j an integer, giving the formula (2. 14) discussed in Sect. 2. 3.1.References1. ... resulting in the formation of so-called rings or synoptic eddies. These rings, and in particular the warm-core rings which are surface intensiﬁed, have long since been identiﬁed in the vicinity ... asdiscussed in Sects. 2. 3.1 and 2. 3 .2 and in Craik [15]. 2. 7.5 Small Strain |<<1|Following Waleffe [50], we derive from (2. 32) the equation for the rescaled compo-nent of the velocity along the...

The Lecture Notes in Physics Part 6 ppt

... vortex in QG models with a single activelayer. In the 2D case, the jet breaks up in eddies while in the 1-1 /2 layer case, the jetis stable and long waves develop on the front and advect the vortex ... = r[sin(θ −t) − sin(θ)]=∇ 2 φ − γ 2 φ,where  is the rotation rate of the mean ﬂow and γ = 1/Rd. The other part is dueto the deformation of the vortex contour due to its advection by the ... 10.1 029 /20 01JC00 122 9 (20 03). 6937. Creswell, G.: The coalescence of two East Australian current warm-core eddies, Science, 21 5, 161 (19 82) . 7038. Cronin, M.: Eddy-mean ﬂow interaction in the...

The Lecture Notes in Physics Part 7 pot

... h 2 v 2 )−∂∂xh1u 2 1+ h 2 u 2 2+g(ρ 2 − ρ1)ρ1h1∂h 2 ∂x= 0, (4.66)∂h 2 ∂t+ u 2 ∂h 2 ∂x+ h 2 ∂u 2 ∂x= 0, (4.67)∂v 2 ∂t+ u 2 ∂v 2 ∂x+ fu 2 = 0, (4.68)∂v1∂t+ u 2 ∂v1∂x+ (u1− u 2 )∂v1∂x+ ... 131||X|,|Z|→∞= f 2 X 2 2+ N 2 Z 2 2. (4.1 12) This means that on some distant ellipse (which is a convex curve) f 2 X 2 2+ N 2 Z 2 2=const., the function  is constant, so the problem of ﬁnding the adjusted ... 2 ,π 2 = π1+ g(ρ1h1+ ρ 2 h 2 ). (4.60) The fast motions in the linear approximation are internal inertia-gravity waves prop-agating along the interface between the layers. By linearizing...

The Lecture Notes in Physics Part 9 pptx

... [8].Crucially, the Bretherton flow points backward, i.e. in the negative x-direction, at the vortex location above the wavetrain. Therefore the Bretherton flow does indeedpush the vortex to the left ... lasting change in the mean flow. It is also clear that the net residualforcing points in the direction of p.So there is no intrinsic link between wave dissipation and mean flow forcing butthere ... depending on the sign ofD = U 2 x+Vx+Uy 2  2 −Vx−Uy 2  2 . (5. 82) This uses Ux+Vy= 0. Perhaps the most interesting message from Fig. 5.6 is that in the case of D > 0 the gradient...

Xem thêm

Từ khóa: chuyên đề điện xoay chiều theo dạng Nghiên cứu vật liệu biến hóa (metamaterials) hấp thụ sóng điện tử ở vùng tần số THz Giáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôit Giáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôit ĐỒ ÁN NGHIÊN CỨU CÔNG NGHỆ KẾT NỐI VÔ TUYẾN CỰ LY XA, CÔNG SUẤT THẤP LPWAN Quản lý hoạt động học tập của học sinh theo hướng phát triển kỹ năng học tập hợp tác tại các trường phổ thông dân tộc bán trú huyện ba chẽ, tỉnh quảng ninh Phối hợp giữa phòng văn hóa và thông tin với phòng giáo dục và đào tạo trong việc tuyên truyền, giáo dục, vận động xây dựng nông thôn mới huyện thanh thủy, tỉnh phú thọ Trả hồ sơ điều tra bổ sung đối với các tội xâm phạm sở hữu có tính chất chiếm đoạt theo pháp luật Tố tụng hình sự Việt Nam từ thực tiễn thành phố Hồ Chí Minh (Luận văn thạc sĩ)Phát hiện xâm nhập dựa trên thuật toán k means Nghiên cứu, xây dựng phần mềm smartscan và ứng dụng trong bảo vệ mạng máy tính chuyên dùng Nghiên cứu khả năng đo năng lượng điện bằng hệ thu thập dữ liệu 16 kênh DEWE 5000 Thơ nôm tứ tuyệt trào phúng hồ xuân hương Sở hữu ruộng đất và kinh tế nông nghiệp châu ôn (lạng sơn) nửa đầu thế kỷ XIX Giáo án Sinh học 11 bài 15: Tiêu hóa ở động vật Nguyên tắc phân hóa trách nhiệm hình sự đối với người dưới 18 tuổi phạm tội trong pháp luật hình sự Việt Nam (Luận văn thạc sĩ)Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật Chiến lược marketing tại ngân hàng Agribank chi nhánh Sài Gòn từ 2013-2015 MÔN TRUYỀN THÔNG MARKETING TÍCH HỢP TÁI CHẾ NHỰA VÀ QUẢN LÝ CHẤT THẢI Ở HOA KỲ QUẢN LÝ VÀ TÁI CHẾ NHỰA Ở HOA KỲ