Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 1 I l q Chương 3: CÁC CHẾ ðỘ PHÁT NĨNG III.1. Khái niệm chung III.1.1. Q trình nhiệt thiết bị điện τ = θ - θ 0 : τ độ chênh lệch t o = tăng t o + t o tỏa mt θ = θ : t o phát ra = t o tỏa ra mơi trường Nhiệt độ vật liệu cách điện = Nhiệt độ cho phép ( θ cf ) của thiết bị Cấp cách điện: Cấp cách điện Y A E B F H C Nhiệt độ cho phép ( 0 C) 90 105 120 130 155 180 >180 III.1.2. Các đạng tổn hao cơng suất trong các thiết bị điện 1) Cơng suất tổn hao trong các chi tiết dẫn dẫn điện: P = RI 2 q l R ρ= với [ ] )(1 1 1 θ−θα+ρ=ρ θ Trong đó ρ θ1 điện trở suất của vật dẫn điện ở nhiệt độ θ 1 α [1/ o C] hệ số nhiệt điện trở. Thường cho sẵn ρ θ1 ở θ 1 = 0 0 C nên ρ = ρ 0 (1+ αθ) Dòng điện xoay chiều đi qua dây dẫn sẽ gây ra hiệu ứng mặt ngồi và hiệu ứng gần: q l kRkR ffN ρ== Với k f = k bm k g >1: Hệ số tổn hao phụ do: Hiệu ứng bề mặt (k bm >1): phụ thuộc vào kích thước dây dẫn, điện trở suất của vật liệu và tần số của dòng điện. Hiệu ứng gần (k g >1): phụ thuộc kích thước dây dẫn, khoảng cách các dây dẫn, điện trở suất và tần số của dòng điện. 2) Cơng suất tổn hao trong các chi tiết dẫn từ: P = P từ trễ + p dòng xốy p từ trở 2 00 tr B B f f p         = θ (nhiệt độ) θ θ 0 q trình nhiệt độ q trình xác lập t (thời gian) θ 0 : nhiệt độ mơi trường. θ : nhiệt độ ổn định. Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 2 p đường xóay 2 00 x B B f f p         = Với p tr , p x [W/kg]: cơng suất tổn hao do từ trễ và dòng xốy trên một đơn vị khối lượng ở tần số f 0 và từ cảm B 0 . 3) Cơng suất tổn hao trong vật liệu cách điện: ðiện trường biến thiên trong vật liệu cách điện sinh ra cơng suất tổn hao điện mơi: P = 2π t U 2 fgδ P [w] cơng suất tổn hao. f [Hz] tần số diện trường U [V] điện áp tgδ hệ số tổn hao điện mơi. Ở thiết bị điện hạ áp (U<1000V) có thể bỏ qua tổn hao điện mơi. III.1.3. Q trình phát nóng và nguội 1) Q trình phát nóng: P [W] nguồn nhiệt nội tại với cơng suất nhiệt θ nhiệt độ của vật thể đồng nhất, đẳng nhiệt k T [W/m 2 0 C] hệ số tỏa nhiệt (khơng phụ thuộc vào nhiệt độ) C [w.s/ 0 C] nhiệt dung (khơng phụ thuộc vào nhiệt đo) Phương trình cân bằng năng lượng P.dt = C.dτ + k T .S.τ.dt θ = θ -θ 0 độ chênh nhiệt của t o vật thể θ so với t o mơi trường θ 0 S [m 2 ] diện tích tỏa nhiệt của vật thể C.dτ nhiệt lượng vật thể hấp thụ để tăng độ chênh nhiệt dτ k T .S.τ.dt nhiệt lượng tỏa ra m.trường chung quanh trong t.gian dt Viết lại phương trình cân bằng năng lượng 0 C P C Sk dt d T =− τ + τ Phương trình vi phân có nghiệm: τ = τ 0 e -t/T + τ (1 - e -t/T ) pt phát nóng τ 0 [ o C] độ chênh nhiệt ban đầu ở điểm t = 0 Sk P T od =τ [ o C] độ chênh nhiệt ổn định Sk C T T = [s] hằng số thời gian phát nóng Xác lập : khi t → ∝ thì τ→ τ Phương trình cân bằng nhiệt Newton ở chế độ xác lập: τ = Sk P T cơng suất phát nóng vật thể bằng cơng suất tỏa nhiệt ra mơi trường. Nếu τ 0 = 0: τ = τ (1 – e -t/T ) Khi τ o ≠ 0 và khi τ o =0 1 2 τ o τ t τ Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 3 τ τ t x dQ I II I dS Vật thể d ẫn điện V ật thể cách điện k T = 0: Cơng suất nhiệt chỉ dùng để đốt nóng vật thể (khơng tỏa nhiệt ra mơi trường) P.dt = C.dτ hay t T t C p od τ ==τ khi τ = τ thì t = T Vậy hằng số thời gian phát nóng là thời gian cần thiết để nhiệt độ của vật thể đạt đến nhiệt độ ổn định (khi khơng có sự tỏa nhiệt từ vật thể ra mơi trường chung quanh) 2) Q trình nguội: Khi cơng suất nhiệt P = 0: C.dτ + k T .S.τ.dt =0 với điều kiện ban đầu : t = 0, τ = τ nghiệm τ = τ e -t/T pt nguội III.2. Sự truyền nhiệt của vật thể phát nóng ở chế độ xác lập III.2.1. Sự truyền nhiệt Giữa các vật thể có nhiệt độ khác nhau xảy ra sự truyền nhiệt hay còn gọi là sự trao đổi nhiệt. Các dạng truyền nhiệt cơ bản là dẫn nhiệt, trao đổi nhiệt đối lưu và trao đổi nhiệt bức xạ.  Dẫn nhiệt là q trình trao đổi nhiệt giữa các phần của vật thể hay giữa các vật thể có nhiệt độ khác nhau khi chúng tiếp xúc với nhau.  ðối lưu nhiệt là q trình trao đổi nhiệt nhờ sự chuyện động của chất lỏng hoặc chất khí giữa các vùng có nhiệt khác nhau.  Bức xạ nhiệt là q trình trao đổi nhiệt dưới dạng các tia nhiệt do vật thể phát nóng bức xạ ra mơi trường xung quanh: tia sáng, tia hồng ngoại. Trong thực tế cả ba dạng trao đổi nhiệt xảy ra đồng thời và có ảnh hưởng lẫn nhau gọi là sự trao đổi nhiệt hỗn hợp. Ta cần xét xem dạng trao đổi nhiệt nào là cơ bản, ảnh hưởng của các dạng còn lại được tính đến bằng cách dựa vào các hệ số hiệu chỉnh. Vd bề mặt vật rắn với chất khí: Hệ số tỏa nhiệt k T = hệ số tỏa nhiệt đối lưu + hệ số tỏa nhiệt bức xạ dt dQ T =Φ gọi là nhiệt thơng, nghĩa là cơng suất truyền nhiệt S T T 0 Φ =Φ mật độ nhiệt thơng. Nếu gọi P là cơng suất tổn hao trong vật thể, ở xác lập nhiệt có : Φ T = P (P tỏa ) Q trình truyền nhiệt này được biểu diễn bằng phương trình truyền nhiệt Fourrier: dSdt x Qd 2 ∂ ∂ −= θ λ λ [W/m 0 C] là hệ số dẫn nhiệt của vách cách điện. Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 4 Thường thì vật liệu dẫn điện có hệ số dẫn nhiệt rất lớn sovới hệ số dẫn nhiệt của vật liệu cách điện, nên (ở chế độ ổn định) nhiệt độ tại mọi điểm trên bề mặt S của vách cách điện là nhau: const ds dQ S = Do đó: Sdt x dQ ∂ θ∂ λ−= hay S xdt dQ ∂ θ∂ λ−= hay S x T ∂ θ∂ λ−=Φ (phương trình truyền nhiệt Fourrier) III.2.2. Sự truyền nhiệt qua vách phẳng Vách phẳng có tiết diện S, bề dày δ, hệ số dẫn nhiệt λ [W/m 0 C] Nhiệt thơng: S dx d T θ λ−=Φ hay Sdx d T λ Φ− = θ Với điều kiện đầu : x = δ, θ = θ 1 , có nghiệm: 1 T x S θ+ λ Φ =θ Tại x = δ, θ = θ 2 do đó : ∆θ = θ 1 - θ 2 = S T λ δ Φ =Φ T R T định luật Ohm với ∆θ = θ 1 - θ 2 độ chênh nhiệt. R T Sλ δ = [ 0 C/W] nhiệt trở do dây dẫn nhiệt qua vách cách điện. ðịnh luật Ohm trong truyền nhiệt: ∆θ = Φ T R T Nhiều vách phẳng nối tiếp: ∑ λ δ = i i i T S 1 R [ 0 C/W] Bảng sự tương quan giữa đại lượng điện và đại lương nhiệt: (Xem sách) III.2.3. Sự truyền nhiệt qua vách trụ Xét dây dẫn tròn, chiều dài l, bán kính dây dẫn R 1 , bán kính kể cả cách điện R 2 , hệ số dẫn nhiệt của lớp cách điện λ (l >> R 1 ,R 2 ) A AA A A AA A l ll l d dd d r R RR R 1 R RR R 2 θ 2 θ 1 A AA A- -- -A AA A r rr r R T Φ T θ 1 θ 2 ∆θ x x Φ T 1 2 θ 1 θ 2 θ θ 1 θ 2 Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 5 Phương trình truyền nhiệt Fourrier: rl2 dr d S dx d T π θ λ−= θ λ−=Φ Biến đổi biểu thức trên và lấy tích phân 2 vế của: ∫∫ Φ πλ = πλ Φ =θ∆=θ−θ=θ θ θ 2 1 1 2 R R 1 2TT 21 R R ln l2 1 r dr l2 d hay 11 TT21 RΦ=θ−θ=θ∆ (định luật Ohm) với l T T 1 Φ =Φ [W/m] nhiệt thơng trên một đơn vị chiều dài ống 1 2 T R R ln 2 1 R 1 πλ = [m 0 C/W] nhiệt trở trên một đơn vị chiều dài ống Trường hợp thành ống gồm nhiều lớp cách điện có hệ số dẫn nhiệt λ i thì: ∑ + = i i i i T R R R λπ 1 ln 2 1 1 [m 0 C/W] III.2.4. Q trình tỏa nhiệt từ bề mặt vật thể phát ra mơi trường xung quanh Tỏa nhiệt bằng đối lưu và bức xạ nhiệt: Phương trình cân bằng nhiệt Newton ở chế độ xác lập : ∆θ = τ = Sk T T Φ Với Φ T nhiệt thơng trên bề mặt tỏa nhiệt (bằng với tổn hao cơng suất trong vật dẫn điện nếu bỏ qua tổn hao cơng suất trong vách điện) k T hệ số tỏa nhiệt (do đối lưu và bức xạ) ðịnh luật Ohm trong truyền nhiệt: ∆θ = R T Φ T với Sk R T T λ = [m 0 C/W] điện trở ứng với sự tỏa nhiệt từ bề mặt vật thể ra mơi trường. III.3. Các chế độ làm việc của thiết bị điện III.3.1. Chế độ làm việc dài hạn Phương trình phát nóng: τ = τ ( 1 – e -t/T ) Dài hạn, t.gian làm việc đủ lớn để τ = τ và t.gian nghĩ đủ dài để τ = 0. odod 4 od T4t 982,0)e1( τ≈τ≈−τ=τ − = sai số tương đối nhỏ hơn 2%. Vì vậy trong thực tế khi t ≥ 4T thì có thể coi là thiết bị điện làm việc ở chế độ dài hạn và độ chênh lệch ổn định của nó được xác định bằng phương trình cân bằng nhiệt Newton: Sk P T od =τ ðộ chênh lệch ổn định hay nhiệt độ ổn định của thiết bị điện phải nhỏ hơn độ chênh nhiệt hoặc nhiệt độ cho phép của (vật liệu cách điện sử dụng trong) thiết bị điện. Tối ưu hóa các vật liệu trong thiết bị điện, thường thiết kế sao cho nhiệt độ ổn định của thiết bị điện ở chế độ làm việc dài hạn định mức khơng nhỏ hơn nhiều so với nhiệt cho phép của nó. Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 6 III.3.2. Chế độ làm việc ngắn hạn t lv chưa đủ lớn (t lv < 4T): τ < τ t ng đủ dài (t ng >4T): τ = 0 ðường cong 1: I dh ứng với cơng suất tổn hao dài hạn P dh τ = τ dh ( 1 – e -t/T ) = τ ( 1 – e -t/T ) ðường cong 2: I nh ứng với cơng suất tổn hao ngắn hạn P nh τ = τ nh ( 1 – e -t/T ) Nếu thiết bị điện làm việc với I dh thì khi t = t lv , τ = τ 1 < τ (làm việc non tải). Thiết bị điện tối ưu, tăng dòng điện làm việc tới I nh sao cho: khi t = t lv thì: ( ) T/t nh lv e1 − −τ=τ = τ = τ cf Khi ổn định Sk P T od =τ nên 2 dh 2 nh dh nh dh nh I I P P == τ τ Hệ số q tải dòng điện cho phép: T/t dh nh I lv e1 1 I I K − − == Khi t lv << T, có cơng thức gần đúng ( ) xe x ≈− − 1 : lvdh nh I t T I I K ==  Hệ số q tải càng lớn khi thời gian làm việc t lv càng nhỏ (và hằng số thời hằng phát nóng càng lớn ( Sk C T T = )). III.3.3. Chế độ làm việc ngắn hạn lặp lại t lv chưa đủ lớn (t lv < 4T): τ < τ t ng chưa đủ dài (t ng < 4T): τ > 0 Lặp đi lặp lại với tần số khơng đổi t ck , khi số chu kỳ đủ lớn: τ dao động giữa τ min và τ max chế độ tựa xác lập I II I nl I II I t tt t lv t tt t ng t tt t ck t tt t τ dh =τ τ nh t τ τ 1 t lv 2 1 0 τ dh τ nl t τ 2 1 0 t lv t ng t lv t ng τ max τ min Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 7 ðường cong 1: I dh ứng với cơng suất tổn hao dài hạn P dh τ = τ dh ( 1 – e -t/T ) = τ ( 1 – e -t/T ) ðường cong 2: I nl ứng với cơng suất tổn hao ngắn hạn lặp lại P nl ðể tận dụng hết khả năng chịu nhiệt của thiết bị thì cần tăng dòng điện làm việc đến I nl sao cho: τ max = τ dh = τ = τ cf Ở chế độ tựa xác lập: phương trình phát nóng khi t = t lv : ( ) T/t nl T/t minmax lvlv e1e −− −τ+τ=τ phương trình nguội khi t = t ng : T/t maxmin ng e − τ=τ ⇒ ( ) T/t T/t maxmax T/t minmax T/t nl lv ng lvlv eeee1 − − −− τ−τ=τ−τ=−τ 2 dh 2 dh dh nl T/t T/t nl dh nl I I P P e1 e1 max lv ck == − − = τ τ = τ τ − − ⇒ Hệ số q tải dòng điện cho phép: T/t T/t dh nl I lv ck e1 e1 I I K − − − − == Khi t ck << T, có cơng thức gần đúng: lv ck dh nl I t t I I K == Nếu định nghĩa hệ số tiếp diện: TL% = ck lv t t .100 thì K I = %TL 100  Hệ số q tải dòng điện càng lớn khi t lv càng bé và t ck càng lớn. Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 8 Tóm tắt Khái niệm chung Q trình nhiệt thiết bị điện τ = θ - θ 0 : τ độ chênh lệch t o = tăng t o + t o tỏa mt θ = θ : t o phát ra = t o tỏa ra mơi trường Các đạng tổn hao cơng suất trong các thiết bị điện Cơng suất tổn hao trong các chi tiết dẫn dẫn điện: P = RI 2 với q l R ρ= với [ ] )(1 1 1 θ−θα+ρ=ρ θ Thường cho sẵn ρ θ1 ở θ 1 = 0 0 C nên ρ = ρ 0 (1+ αθ) Dòng điện xoay chiều đi qua dây dẫn sẽ gây ra hiệu ứng mặt ngồi và hiệu ứng gần: q l kRkR ffN ρ== Với k t = k bm k g >1: Hệ số tổn hao phụ do: Hiệu ứng bề mặt (k bm >1) và Hiệu ứng gần (k g >1) Cơng suất tổn hao trong các chi tiết dẫn từ: P = p từ trễ + p dòng xốy p từ trở 2 00 r1 B B f f p         = p đường xóay 2 00 x B B f f p         = Với p tr , p x [W/kg]: cơng suất tổn hao do từ trễ và dòng xốy trên một đơn vị khối lượng ở tần số f 0 và từ cảm B 0 . Cơng suất tổn hao trong vật liệu cách điện: ðiện trường biến thiên trong vật liệu cách điện sinh ra cơng suất tổn hao điện mơi: P = 2π t U 2 tgδ tgδ hệ số tổn hao điện mơi. Ở thiết bị điện hạ áp (U<1000V) có thể bỏ qua tổn hao điện mơi. Q trình phát nóng và nguội Q trình phát nóng: k T [ ω /m 2 0 C] hệ số tỏa nhiệt (khơng phụ thuộc vào nhiệt độ) C[w.s/ 0 C] nhiệt dung (khơng phụ thuộc vào nhiệt đo) Phương trình cân bằng năng lượng P.dt = C.dτ + k T .S.τ.dt C.dτ nhiệt lượng vật thể hấp thụ để tăng độ chênh nhiệt dτ k T .S.τ.dt nhiệt lượng tỏa ra m.trường chung quanh trong t.gian dt Viết lại phương trình cân bằng năng lượng 0 C P C Sk dt d T =− τ + τ Phương trình vi phân có nghiệm: τ = τ 0 e -t/T + τ (1 - e -t/T ) Sk P T od =τ [ o C] độ chênh nhiệt ổn định Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 9 Sk C T T = [s] hằng số thời gian phát nóng Xác lập: khi t → ∝ thì τ→ τ Phương trình cân bằng nhiệt Newton ở chế độ xác lập: τ = Sk P T k T = 0: Cơng suất nhiệt chỉ dùng để đốt nóng vật thể (khơng tỏa nhiệt ra mơi trường) P.dt = C.dτ hay t T t C p od τ ==τ khi τ = τ thì t = T Q trình nguội: Khi cơng suất nhiệt P = 0: C.dτ + k T .S.τ.dt =0 với điều kiện ban đầu : t = 0, τ = τ nghiệm τ = τ e -t/T Sự truyền nhiệt của vật thể phát nóng ở chế độ xác lập Sự truyền nhiệt Hệ số tỏa nhiệt k T = hệ số tỏa nhiệt đối lưu + hệ số tỏa nhiệt bức xạ dt dQ T =Φ = P tỏa gọi là nhiệt thơng, nghĩa là cơng suất truyền nhiệt S T T 0 Φ =Φ mật độ nhiệt thơng. Phương trình truyền nhiệt Fourrier: Sdt x Qd 2 ∂ θ∂ λ−= λ [W/m 0 C] là hệ số dẫn nhiệt nhiệt độ tại mọi điểm trên bề mặt S vơ hạn: const ds dQ S = Do đó: Sdt x dQ ∂ θ∂ λ−= hay S xdt dQ ∂ θ∂ λ−= hay S x T ∂ θ∂ λ−=Φ (phương trình truyền nhiệt Fourrier) Sự truyền nhiệt qua vách phẳng Nhiệt thơng: S dx d T θ λ−=Φ hay Sdx d T λ Φ− = θ ⇒ 1 T x S θ+ λ Φ =θ Tại x = δ, θ = θ 2 do đó : ∆θ = θ 1 - θ 2 = S T λ δ Φ =Φ T R T định luật Ohm với ∆θ = θ 1 - θ 2 độ chênh nhiệt. R T Sλ δ = [ 0 C/W] nhiệt trở do dây dẫn nhiệt qua vách cách điện. Nhiều vách phẳng nối tiếp có λ i : ∑ λ δ = i i i T S 1 R [ 0 C/W] Bảng sự tương quan giữa đại lượng điện và đại lương nhiệt: (Xem sách) Sự truyền nhiệt qua vách trụ Phương trình truyền nhiệt Fourrier: rl2 dr d S dx d T π θ λ−= θ λ−=Φ ⇒ ∫∫ Φ πλ = πλ Φ =θ∆=θ−θ=θ θ θ 2 1 2 2 R R 1 2TT 21 R R ln l2 1 r dr l2 d Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 10 hay 11 TT21 RΦ=θ−θ=θ∆ (định luật Ohm) với l T T 1 Φ =Φ [W/m] nhiệt thơng trên một đơn vị chiều dài ống 1 2 T R R ln 2 1 R 1 πλ = [m 0 C/W] nhiệt trở trên một đơn vị chiều dài ống Thành ống gồm nhiều lớp cách điện có λ i thì: ∑ + = i i i i T R R R λπ 1 ln 2 1 1 Các chế độ làm việc của thiết bị điện Chế độ làm việc dài hạn Phương trình phát nóng: τ = τ ( 1 – e -t/T ) Dài hạn, t.gian làm việc đủ lớn để τ = τ và t.gian nghĩ đủ dài để τ = 0. odod 4 od T4t 982,0)e1( τ≈τ≈−τ=τ − = sai số tương đối nhỏ hơn 2%. phương trình cân bằng nhiệt Newton: Sk P T od =τ Chế độ làm việc ngắn hạn t lv chưa đủ lớn (t lv < 4T): τ < τ t ng đủ dài (t ng >4T): τ = 0 Nếu thiết bị điện làm việc với I dh thì khi t = t lv , τ = τ 1 < τ (làm việc non tải). Thiết bị điện tối ưu, tăng dòng điện làm việc tới I nh sao cho: khi t = t lv thì: ( ) T/t nh lv e1 − −τ=τ = τ = τ cf Khi ổn định Sk P T od =τ nên 2 dh 2 nh dh nh dh nh I I P P == τ τ Hệ số q tải dòng điện cho phép: T/t dh nh I lv e1 1 I I K − − == Khi t lv << T, có cơng thức gần đúng ( ) xe x ≈− − 1 : lvdh nh I t T I I K ==  Hệ số q tải:tỷ lệ nghịch với t lv và tỷ lệ với thời hằng phát nóng Sk C T T = . Chế độ làm việc ngắn hạn lặp lại t lv chưa đủ lớn (t lv < 4T): τ < τ t ng chưa đủ dài (t ng < 4T): τ > 0 Lặp đi lặp lại với tần số khơng đổi t ck , khi số chu kỳ đủ lớn: τ dao động giữa τ min và τ max : chế độ tựa xác lập ðể tận dụng hết khả năng chịu nhiệt của thiết bị thì cần tăng dòng điện làm việc đến I nl sao cho: τ max = τ dh = τ = τ cf Ở chế độ tựa xác lập: phương trình phát nóng khi t = t lv : ( ) T/t nl T/t minmax lvlv e1e −− −τ+τ=τ phương trình nguội khi t = t ng : T/t maxmin ng e − τ=τ ⇒ ( ) T/t T/t maxmax T/t minmax T/t nl lv ng v l lv eeee1 − − − − τ−τ=τ−τ=−τ [...]... đ nh nghĩa h s ti p di n: TL% = t ck 100 t lv thì t ck t lv KI = 100 TL % H s q t i dòng đi n càng l n khi tlv càng bé và tck càng l n Bài t p: _T t c các ví d _ Bài t p: (.), (-)3.1, 3.5, 3.7, (*) 3.2, 3.3, 3.6a, (**)3.6b Chương 3: Các chế độ phát nóng 11 . Chương 3: Các chế độ phát nóng 1 I l q Chương 3: CÁC CHẾ ðỘ PHÁT NĨNG III.1. Khái niệm chung III.1.1. Q trình nhiệt thiết bị điện τ = θ - θ 0 : τ độ chênh. =τ [ o C] độ chênh nhiệt ổn định Bài giảng Kỹ Thuật Điện Đại Cương TB Chương 3: Các chế độ phát nóng 9 Sk C T T = [s] hằng số thời gian phát nóng Xác