Thông tin tài liệu
MỤC LỤC Trang MỞ ĐẦU 1 CHƯƠNG 1: SIÊU MẠNG HỢP PHẦN VÀ HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG BÁN DẪN KHỐI 3 1.1.Siêumạnghợpphần. 3 1.1.1.Tổngquanvềsiêumạnghợpphần. 3 1.1.2.Hàmsóngvàphổnănglượngcủađiệntửtrongsiêumạnghợpphần. 4 1.2.Lýthuyếtlượngtửvềhiệuứngradio–điệntrongbándẫnkhối 5 CHƯƠNG 2: HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG SIÊU MẠNG HỢP PHẦN 7 2.1.Hamiltoniancủahệđiệntử–phononvàphươngtrìnhđộnglượngtửcủađiện tửtrongsiêumạnghợpphần. 7 2.1.1.Hamiltoniancủahệđiệntử–phonontrongsiêumạnghợpphần 7 2.1.2.Phươngtrìnhđộnglượngtửcủađiệntửtrongsiêumạnghợpphần 8 2.2.Biểuthứcmậtđộdòngtoànphần 24 2.3.Biểuthứcgiảitíchchocườngđộdòngđiện 38 CHƯƠNG 3: TÍNH TOÁN SỐ VÀ VẼ ĐỒ THỊ CHO SIÊU MẠNG HỢP PHẦN GaAs - Al0,7Ga0,3As 45 3.1.SựphụthuộccủathànhphầnE 0x củađiệntrườngvàotầnsốcủabứcxạlaser.46 3.2.SựphụthuộccủathànhphầnE 0x củađiệntrườngvàotầnsốcủasóngđiệntừ phâncựcphẳng. 47 KẾT LUẬN 48 TÀI LIỆU THAM KHẢO 49 PHỤ LỤC 51 DANH MỤC BẢNG BIỂU Trang Bảng3.1:Tham số vật liệu được sử dụng trong quá trình tính toán…………… 45 DANH MỤC HÌNH VẼ Trang Hình3.1: Sự phụ thuộc của thành phần E 0x của điện trường vào tần số Ω của bức xạ laser ở nhiệt độ T=350 K……… …………………………………………….46 Hình3.2: Sự phụ thuộc của thành phần E 0x của điện trường vào tần số của sóng điện từ phân cực phẳng ở nhiệt độ T=350 K……………… ……………………47 1 MỞ ĐẦU 1. Lý do chọn đề tài. Trongsựpháttriểnkinhtế-xãhội,nghiêncứukhoahọcluônđóngvaitròquan trọng.Nghiêncứukhoahọcnóichung,trongđó,cókhoahọccơbảnnóiriêngđã tạo ratoàn bộ công nghệ hiệncó, làm thay đổi bộ mặt xã hội loài người. Trong những năm gần đây, những nghiên cứu về các hệ vật lý bán dẫn thấp chiều đã khôngngừngpháttriểnvàthuđượcnhiềuthànhtựuđángkể.Hệbándẫnthấpchiều làmộttrạngtháiđộcđáocủavậtliệu,chophépchếtạorấtnhiềuloạisảnphẩmvới nhữngtíchchấthoàntoànmớirấtcầnthiếtchonhữngngànhcôngnghệcao.Lớp vậtliệunàyhiệnđanglàđốitượngnghiêncứucủarấtnhiềucáccôngtrìnhkhoa học. Việc nghiên cứu kĩhơn các hệ hai chiều vídụnhư: siêumạngphatạp,siêu mạnghợpphần,hốlượngtử…ngàycàngnhậnđượcsựquantâm.Trongcácvật liệukểtrên,hầuhếtcáctínhchấtcủađiệntửthayđổi,xuấthiệncáctínhchấtkhác biệtsovớivậtliệukhối.Tabiếtrằngởbándẫnkhối, cácđiệntửcóthểchuyển độngtrongtoànmạngtinhthể(cấutrúc3chiều)thìởcáchệthấpchiềubaogồm cấutrúchaichiều,chuyểnđộngcủađiệntửsẽbịgiớihạnnghiêmngặtdọctheomột (hoặchai,ba)hướngtọađộnàođó.Phổnănglượngcủacáchạttảitrởnênbịgián đoạntheophươngnày.Sựlượngtửhóaphổnănglượngcủahạttảidẫnđếnsựthay đổicơbảncácđạilượngcủavậtliệunhư:hàmphânbố,mậtđộtrạngthái,mậtđộ dòng,tươngtácđiệntử-phonon…Nhưvậy,sựchuyểnđổitừhệcấutrúc3chiều sang2chiều,1chiềuhay0chiềuđãlàmthayđổiđángkểnhữngtínhchấtcủahệ. Nhưđãnói,việctìmhiểuvànghiêncứucáctínhchấtcủahệthấpchiềuđang nhậnđượcrấtnhiềusựquantâmcủarấtnhiềungười.Sựbấtđẳnghướngcủatrường điệntừgâynênmộtsốhiệuứngđángchúý,trongđócóhiệuứngradiođiện.Trong luận văn này, tôi xin trình bày các kết quả nghiên cứu của mình đối với đề tài: “Hiệu ứng radio điện trong siêu mạng hợp phần”. 2 2. Phương pháp nghiên cứu. Trongđềtàinghiêncứucủamình,tôiđãsửdụngcácphươngphápvàtrình tựtiếnhànhnhưsau: - Đốivớibàitoánvềhiệuứngradiođiệntrongsiêumạnghợpphần,tôisửdụng phươngphápphươngtrìnhđộnglượngtử.Đâylàphươngphápđượcsửdụngrộng rãikhinghiêncứucáchệbándẫnthấpchiều,đạthiệuquảcaovàchocáckếtquảcó ýnghĩakhoahọcnhấtđịnh. - SửdụngchươngtrìnhMatlabđểđưaratínhtoánsốvàđồthịsựphụthuộccủa điện trường vào tần số bức xạ laser, tầnsố sóng điệntừ phân cực phẳng và các thôngsốvớisiêumạnghợpphầnGaAs/Al 0,3 Ga 0,7 As. 3. Bố cục trình bày luận văn. Luậnvănngoàiphầnmởđầu,kếtluận,tàiliệuthamkhảovàphụlục,đượctrình bàygồm3chươngchính: Chương1:Siêumạnghợpphầnvàhiệuứngradio–điệntrongbándẫnkhối. Chương2:Hiệuứngradio–điệntrongsiêumạnghợpphần. Chương3:TínhtoánsốvàvẽđồthịchosiêumạnghợpphầnGaAs-Al 0,7 Ga 0,3 As. Cáckếtquảchínhcủaluậnvănchứađựngtrongchương2vàchương3,trong đóđánglưuýchúngtađãthuđượcbiểuthứcgiảitíchcủatrườngđiệntừtrongsiêu mạnghợpphần.Cáckếtquảthuđượcđãchứngtỏcườngđộđiệntrườngphụthuộc phứctạpvàkhôngtuyếntínhvàotầnsốbứcxạlaser,tầnsốsóngđiệntừphâncực phẳngvàcácthamsốcủasiêumạnghợpphần.Đồngthờiluậnvăncũngđãthực hiệnviệctínhsốvàvẽđồthịchosiêumạnghợpphầnGaAs/Al 0,3 Ga 0,7 Asđểlàmrõ hơnhiệuứngradio–điệntrongsiêumạnghợpphần.Cáckếtquảthuđượctrong luậnvănlàmớivàcógiátrịkhoahọc,gópphầnvàopháttriểnlýthuyếtvềhiệuứng radio–điệntrongbándẫnthấpchiềunóichungvàtrongsiêumạnghợpphầnnói riêng. 3 CHƯƠNG 1 SIÊU MẠNG HỢP PHẦN VÀ HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG BÁN DẪN KHỐI 1.1. Siêu mạng hợp phần. 1.1.1. Tổng quan về siêu mạng hợp phần. Siêumạnghợpphầnđượctạothànhtừmộtcấutrúctuầnhoàncáchốlượng tử,trongđó,khoảngcáchgiữacáchốlượngtửđủnhỏđểcóthểxảyrahiệuứng đườnghầm.Dođó,đốivớicácđiệntử,cóthểxemcáclớpmỏngnhưlàthếphụbổ sungvàothếmạngtinhthểcủasiêumạng.Thếphụnàycũngtuầnhoànnhưngvới chukỳlớnhơnnhiềusovớihằngsốmạng.Thếphụtuầnhoànnàyđượchìnhthành dosựchênhlệchnănglượnggiữacáccậnđiểmđáyvùngdẫncủahaibándẫntạo nênsiêumạng.Sựcómặtcủathếsiêumạngđãlàmthayđổicơbảnphổnănglượng củađiệntửvàdođósiêumạngcómộtsốtínhchấtđángchúýmàbándẫnkhối thôngthườngkhôngcó. Hệđiệntửtrongsiêumạnghợpphầnlàhệđiệntửchuẩnhaichiều.Cáctính chấtvậtlýcủasiêumạngđượcxácđịnhbởiphổđiệntửcủachúngthôngquaviệc giảiphươngtrìnhSchrödingervớithếnăngbaogồmthếtuầnhoàncủamạngtinh thểvàthếphụtuầnhoàntrongsiêumạng.ViệcgiảiphươngtrìnhSchrödingertổng quátlàrấtkhó,vìchukỳcủasiêumạnglớnhơnnhiềusovớihằngsốmạngtinhthể nhưngbiênđộcủathếsiêumạnglạinhỏhơnnhiềusovớibiênđộcủathếmạngtinhthể nênảnhhưởngcủathếtuầnhoàncủasiêumạngchỉthểhiệnởmépvùngnănglượng.Tại đó,quyluậttánsắccủađiệntửcóthểcoilàdạngbậchai,phổnănglượngcủađiệntử trongsiêumạngbándẫncóthểxácđịnhbằngphươngphápgầnđúngkhốilượnghiệu dụngđốivớicácvùngnănglượngđẳnghướngkhôngsuybiến. 4 1.1.2. Hàm sóng và phổ năng lượng của điện tử trong siêu mạng hợp phần. PhươngtrìnhSchrödingercódạng: 2 2 ( ) ( ) ( ) ( ) 2 * r U r r E r m vớim*làkhốilượnghiệudụngcủađiệntử. Hàmsóngcủađiệntửtrongminivùngnlàtổhợpcủahàmsóngtheomặt phẳng(Oxy)códạngsóngphẳngvàtheophươngcủatrụcsiêumạng. d N x y Z n n, j=1 x y d p 1 ψ (r) = exp{i(p x + p y)} exp(ip jz) (z - jd) L L N với: z p p p :Vectơsóngcủađiệntử. n=1,2,3 :Chỉsốlượngtửcủaphổnănglượngtheophươngz x L :Độdàichuẩntheophươngx y L :Độdàichuẩntheophươngy d:chukìsiêumạng. N d :sốchukìsiêumạng. n ( )z :Hàmsóngcủađiệntửtronghốthếbiệtlập Dựavàotínhchấttuầnhoàncủa ( )U r màcácsiêumạngcóthểcómột,hai hoặcbachiều.Đốivớihệđiệntửchuẩnhaichiều,cấutrúcvùngnănglượngcóthể tìmđượcbằngcáchgiảiphươngtrìnhSchrödinger.Trongđó,tađưavàothếtuần hoànmộtchiềucódạnghìnhchữnhật. Thếtuầnhoàncủasiêumạngảnhhưởngrấtíttớisựchuyểnđộngcủađiệntử theophươngvuônggócvớitrụcsiêumạng(trụcz).Chuyểnđộngcủađiệntửtheo phươngzsẽtươngứngvớichuyểnđộngtrongmộttrườngthếtuầnhoànvớichukỳ bằngchukỳdcủasiêumạng. 5 Phổnănglượngcủađiệntử: 2 2 2 2 2 , 2 cos 2 2 n z n p p n p d n m m d Trongđó p :Hìnhchiếucủa p trênmặtphẳng(x,y) m*:Khốilượnghiệudụngcủađiệntử n=1,2,3 :Chỉsốlượngtửcủaphổnănglượngtheophươngz d:Chukìsiêumạng. n :Độrộngcủaminivùngn 1.2. Lý thuyết lượng tử về hiệu ứng radio – điện trong bán dẫn khối Takhảosáthệhạttảicủabándẫnkhốiđặttrong: +Mộttrườngsóngđiệntừphâncựcphẳngvớicácvectosóng: ( ) ; ( ) , i t i t E t E e e H t n E t Trongđó: Với: 1 lànănglượngtrungbìnhcủahạttải. n làvectơsóngcủaphoton. +Mộtđiệntrườngkhôngđổi 0 E (cótácdụngđịnhhướngchuyểnđộngcủahạttải theo 0 E ) +Mộttrườngbứcxạlaser: sin F t F t đượcxemnhư1trườngsóngđiệntừ caotầnphâncựctuyếntính. Trongđó 1 Với:τlàthờigianhồiphục. 6 Dướitácdụngcủa2trườngbứcxạcótầnsố và sẽlàmchochuyểnđộng địnhhướngcủahạttảitheo 0 E bịbấtđẳnghướng.Kếtquảlàxuấthiệncácđiện trường 0 0 0 , , x y z E E E trongđiềukiệnmạchhở.Đóchínhlàhiệuứngradio–điện. Phươngtrìnhđộnglượngtửchođiệntửtrongbándẫnkhối: 0 , , , H f p t f p t eE t eE p h t t p 2 2 , , , l p q p q l M q J a q f p q t f p t l (1) trongđó H eH mc , H t h t H , 2 eF a m , 2 2 p p m Xéttrườnghợptánxạđiệntử-phononquang,tatìmbiểuthứcmậtđộdòng toànphầnvàxéttrongđiềukiệnmạchhở,thuđượcbiểuthứctrườngradio–điện. 2 2 2 2 0 W 2 2 2 2 1 1 1 1 F F F x zx zx F F E E A 0 W y zy F zy E E A 0 w 1 1 * z zz F zz F E E 2 2 2 2 2 2 2 2 2 1 1 * 1 1 F F F xx xx F A (2) trongđó: 0 0 2 3 il il i l a a , 3 il il , 1/2 F F 2 2 / e F m , 0 a a a w / e E en c ; làhệsốhấpthụ. Biểuthức(2)chothấytrườngradiođiệntrongbándẫnkhốiphụthuộcvàotần sốvàcườngđộcủabứcxạlaser,tầnsốcủasóngđiệntừphâncựcthẳng. 7 CHƯƠNG 2 HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG SIÊU MẠNG HỢP PHẦN 2.1 Hamiltonian của hệ điện tử – phonon và phương trình động lượng tử của điện tử trong siêu mạng hợp phần. 2.1.1 Hamiltonian của hệ điện tử – phonon trong siêu mạng hợp phần XétHamiltoniancủahệđiệntử-phonontrongsiêumạnghợpphầnkhicómặtsóng điệntừdướidạnghìnhthứcluậnlượngtửhóalầnthứhai: 0 H H U (1) Trongđó: 0 , , , ( ) n p n p q q q n p q e H p A t a a b b n c (2) ' ', , , ' , , , n p q n p n n z q q q n n p q U C I q a a b b (3) Với: , n p a , , n p a :Toántửsinh,hủyđiệntửởtrạngthái ,n p , ' , ', ' ', ' , , ' , , = n n n p n p n p n p p p a a a a (4) , ', ' , ', ' , , 0 n p n p n p n p a a a a (5) q b , q b :Toántửsinhhủyphononởtrạngthái q ' ', , ' , , = q q q q q q b b b b (6) ' , , =0 q q q q b b b b (7) p :Xunglượngcủađiệntửtrongmặtphẳngvuônggócvớitrụccủasiêumạng hợpphần. 8 q :Tầnsốcủaphononquang. ( )A t :Thếvectorcủatrườngbứcxạlaserthỏamãn 0 0 1 ( ) sin os A t cF F t F t A t c t c t ' ,n n z I q :Thừasốdạngcủađiệntửtrongsiêumạnghợpphần. , , ' , . . 0 0 ( ) ( ) ( ) ( ) z n n i zN d N d iq z L z n n n n I q z z e dz z z e dz ,n p :Nănglượngcủađiệntửtrongsiêumạnghợpphần. 2 2 0 2 00 2 1 1 L q O e C q V :Hằngsốtươngtácđiệntử–phononquang. trongđó: e:Điệntíchhiệudụngcủađiệntử 0 :Hằngsốđiện O V :Thểtíchchuẩnhóa(chọn 1 O V ) 0L :Nănglượngcủaphononquang 0 χ làhằngsốđiệnmôitĩnh χ hằngsốđiệnmôicaotần 2 2 2 x y q q q 2.1.2 Phương trình động lượng tử của điện tử trong siêu mạng hợp phần Gọi , , , ( ) n p n p n p t n t a a làsốđiệntửtrungbìnhtạithờiđiểmt. Phươngtrìnhđộnglượngtửchođiệntửtrongsiêumạnghợpphầncódạng: [...]... n ', p q n , q l p (40) Ta tìm hàm phân bố hạt tải được tìm dưới dạng tổ hợp tuyến tính của các phần đối xứng và phản đối xứng: f n , (t ) f 0 f1 p , t (41) p Xét trong trường hợp khí điện tử không suy biến ta có: n , p f o f 0 n , n*0 exp p k BT 23 ... Phương trình động lượng tử Boltzmann cho điện tử: f n , t p t f n , t p f n , t f n , t f 0 p p p eE t eE0 H p , h t p m* r (38) Trong đó: H t eH H * ; h t mc H t f 0 : là hàm phân bố cân bằng hạt tải : thời gian phục hồi moment xung lượng của điện tử 22 Từ (37) và (38) ta có: ... (25) Toán tử số hạt của điện tử: nn, p (t2 ) an ,p an ,p t2 và nn ', p q (t2 ) an ', p q an ', p q t2 Toán tử số hạt của phonon: N q bq bq t2 và N q 1 bq bq t2 Chuyển kí hiệu: nn, p (t ) f n , p (t ) Do tính đối xứng nên ta sử dụng q q và q q ; bỏ qua số hạng chứa ... n, p (44) f 0 f10 p p t n , p Trong đó: (45) (46) t 0 e it *eit 2.2 Biểu thức mật độ dòng toàn phần Đặt (41), (44) , (45) và (46) vào vế trái của (40), ta được: f n, t f1 p , t p f n , t ... Tính tương tự ta có: e 2 E t 2 Q * 2 p f0 n, n, (65) p p m k BT n , p Tính S0 + Xét trường hợp tán xạ điện tử – phonon quang: q 0 2 + Hằng số tương tác: Cq + Xét điều kiện: N q N 0 2 e2 0 1 1 (với V0 = 1) 2 0V0 q 0 k BT ; 0 Ta có: n ',... và N q 1 bq bq t2 Chuyển kí hiệu: nn, p (t ) f n , p (t ) Do tính đối xứng nên ta sử dụng q q và q q ; bỏ qua số hạng chứa bq bq và bq bq của (25) trong quá trình biến đổi Khi đó phương trình (25) được viết lại t2 dưới dạng: f n ,p t t t2 1 2 qz 2 t C I dt n ', q q nn ' 2 n n , p t2 N q nn',... t2 N q f n ', e i t2 N q 1 * p q p i *exp n , n ', q q s i t t2 d p p (31) Đổi thứ tự lấy tích trong vế phải của (31) và lấy s l ta có VP31 1 Cq I nn ' qz 2 n ',q 2 1 J l2 exp i(s l )t 2 l e i t * f N f... Với T , F là gradient của thế hóa và nhiệt độ. Do ta xét hệ đồng nhất nên: T F 0 Suy ra: sh1 0 (48) (49) + Số hạng thứ hai của (47) có ba thành phần: f n , t e p n, p Q0 TP * p eE0 , 1 m n , p p 24 TP2 f n , t e p ... , h t e it TP3 H H (51) H R 0 , h t eit H R , h t e2it H R * , h t e2it Trong đó: e R0 * p f10 p n , p m n ,p e R p f1 p n, p m* n , p (với 1 ) (52) ... e 1 p f10 p f1 p eit f1* p eit ( ) * m n , p 1 R0 R e it R* eit ( ) (53) Xét vế phải (40) trong gần đúng tuyến tính của cường độ bức xạ laser: VP 40 VP l 0 VP l 1 2 2 1 1 2 Với hàm Bessel như sau: J l2 1 ; J 02 1; J 1 . Luậnvănngoài phần mởđầu,kếtluận,tàiliệuthamkhảovàphụlục,đượctrình bàygồm3chươngchính: Chương1: Siêu mạng hợp phần và hiệu ứng radio – điện trong bándẫnkhối. Chương2: Hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần . Chương3:Tínhtoánsốvàvẽđồthịcho siêu mạng hợp phần GaAs - Al 0,7 Ga 0,3 As. Cáckếtquảchínhcủaluậnvănchứađựng trong chương2vàchương3, trong đóđánglưuýchúngtađãthuđượcbiểuthứcgiảitíchcủatrường điện từ trong siêu mạng hợp phần. Cáckếtquảthuđượcđãchứngtỏcườngđộ điện trườngphụthuộc phứctạpvàkhôngtuyếntínhvàotầnsốbứcxạlaser,tầnsốsóng điện từphâncực phẳngvàcácthamsốcủa siêu mạng hợp phần. Đồngthờiluậnvăncũngđãthực hiệnviệctínhsốvàvẽđồthịcho siêu mạng hợp phần GaAs/Al 0,3 Ga 0,7 Asđểlàmrõ hơn hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần. Cáckếtquảthuđược trong luậnvănlàmớivàcógiátrịkhoahọc,góp phần vàopháttriểnlýthuyếtvề hiệu ứng radio – điện trong bándẫnthấpchiềunóichungvà trong siêu mạng hợp phần nói riêng. 3 CHƯƠNG 1 SIÊU MẠNG HỢP PHẦN VÀ HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG BÁN DẪN KHỐI 1.1. Siêu mạng hợp phần. 1.1.1. Tổng quan về siêu mạng hợp phần. Siêu mạng hợp phần đượctạothànhtừmộtcấutrúctuầnhoàncáchốlượng tử, trong đó,khoảngcáchgiữacáchốlượngtửđủnhỏđểcóthểxảyra hiệu ứng đườnghầm.Dođó,đốivớicác điện tử,cóthểxemcáclớpmỏngnhưlàthếphụbổ sungvàothế mạng tinhthểcủa siêu mạng. Thếphụnàycũngtuầnhoànnhưngvới chukỳlớnhơnnhiềusovớihằngsố mạng. Thếphụtuầnhoànnàyđượchìnhthành dosựchênhlệchnănglượnggiữacáccậnđiểmđáyvùngdẫncủahaibándẫntạo nên siêu mạng. Sựcómặtcủathế siêu mạng đãlàmthayđổicơbảnphổnănglượng của điện tửvàdođó siêu mạng cómộtsốtínhchấtđángchúýmàbándẫnkhối thôngthườngkhôngcó. Hệ điện tử trong siêu mạng hợp phần làhệ điện tửchuẩnhaichiều.Cáctính chấtvậtlýcủa siêu mạng đượcxácđịnhbởiphổ điện tửcủachúngthôngquaviệc giảiphươngtrìnhSchrödingervớithếnăngbaogồmthếtuầnhoàncủa mạng tinh thểvàthếphụtuầnhoàn trong siêu mạng. ViệcgiảiphươngtrìnhSchrödingertổng quátlàrấtkhó,vìchukỳcủa siêu mạng lớnhơnnhiềusovớihằngsố mạng tinhthể nhưngbiênđộcủathế siêu mạng lạinhỏhơnnhiềusovớibiênđộcủathế mạng tinhthể nênảnhhưởngcủathếtuầnhoàncủa siêu mạng chỉthểhiệnởmépvùngnănglượng.Tại đó,quyluậttánsắccủa điện tửcóthểcoilàdạngbậchai,phổnănglượngcủa điện tử trong siêu mạng bándẫncóthểxácđịnhbằngphươngphápgầnđúngkhốilượng hiệu dụngđốivớicácvùngnănglượngđẳnghướngkhôngsuybiến. . Luậnvănngoài phần mởđầu,kếtluận,tàiliệuthamkhảovàphụlục,đượctrình bàygồm3chươngchính: Chương1: Siêu mạng hợp phần và hiệu ứng radio – điện trong bándẫnkhối. Chương2: Hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần . Chương3:Tínhtoánsốvàvẽđồthịcho siêu mạng hợp phần GaAs - Al 0,7 Ga 0,3 As. Cáckếtquảchínhcủaluậnvănchứađựng trong chương2vàchương3, trong đóđánglưuýchúngtađãthuđượcbiểuthứcgiảitíchcủatrường điện từ trong siêu mạng hợp phần. Cáckếtquảthuđượcđãchứngtỏcườngđộ điện trườngphụthuộc phứctạpvàkhôngtuyếntínhvàotầnsốbứcxạlaser,tầnsốsóng điện từphâncực phẳngvàcácthamsốcủa siêu mạng hợp phần. Đồngthờiluậnvăncũngđãthực hiệnviệctínhsốvàvẽđồthịcho siêu mạng hợp phần GaAs/Al 0,3 Ga 0,7 Asđểlàmrõ hơn hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần. Cáckếtquảthuđược trong luậnvănlàmớivàcógiátrịkhoahọc,góp phần vàopháttriểnlýthuyếtvề hiệu ứng radio – điện trong bándẫnthấpchiềunóichungvà trong siêu mạng hợp phần nói riêng. . 1: SIÊU MẠNG HỢP PHẦN VÀ HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG BÁN DẪN KHỐI 3 1.1. Siêu mạng hợp phần. 3 1.1.1.Tổngquanvề siêu mạng hợp phần. 3 1.1.2.Hàmsóngvàphổnănglượngcủa điện tử trong siêu mạng hợp phần.
Ngày đăng: 10/07/2015, 21:11
Xem thêm: Hiệu ứng radio điện trong siêu mạng hợp phần, Hiệu ứng radio điện trong siêu mạng hợp phần
