§¹i häc quèc gia Hμ Néi Tr−êng ®¹i häc khoa häc tù nhiªn Ian N. James nhËp m«n hoμn l−u khÝ quyÓn Biªn dÞch: Vò Thanh H»ng Lª ThÞ Th−¬ng Hμ Néi – 2002 - 2 - Introduction to Circulating Atmosphere Ian N. James University of reading Cambridge university press - 3 - Published by the Press Syndicate of the University of Cambridge The Pitt Building, Trumpington Street, Cambridge CB2 1RP 40 West 20th Street, New York, NY 10011-4211, USA 10 Stamford Road, Oakleigh, Melbourne 3166, Australia  Cambridge University Press 1994 First published 1994 Printed in Great Britain at the University Press, Cambridge A catalogue record for this book is available from the Bristish Library Library of Congress cataloguing in publication data available ISBN 0 521 41895 X hardback TAG - 4 - Mục lục Lời dẫn 7 Ký hiệu 13 Chơng 1 Các định luật vật lý cơ bản 17 1.1 Định luật thứ nhất của nhiệt động lực học 17 1.2 Bảo ton vật chất 20 1.3 Định luật thứ hai về chuyển động của Newton 21 1.4 Các hệ tọa độ 23 1.5 Cân bằng thuỷ tĩnh 24 1.6 Xoáy 27 1.7 Gần đúng tựa địa chuyển 29 1.8 Xoáy thế v phơng trình omega 33 1.9 Xoáy thế Ertel 35 1.10 Bi tập 37 Chơng 2 Quan trắc v mô hình hoá hon lu khí quyển ton cầu 38 2.1 Việc tính trung bình trong nghiên cứu khí quyển 38 2.2 Mạng quan trắc ton cầu 41 2.3 Các mô hình dự báo thời tiết số 46 2.4 Quy trình phân tích - dự báo 51 2.5 Mô hình hon lu ton cầu 54 2.6 Bi tập 63 Chơng 3 Cơ chế nhiệt của khí quyển 65 3.1 Cân bằng năng lợng ton cầu 65 3.2 Cân bằng bc xạ địa phơng 69 3.3 Nhiệt động lực của chuyển động chất khí 71 3.4 Kết quả quan trắc đốt nóng khí quyển 74 3.5 Bi tập 78 Chơng 4 Hon lu kinh hớng trung bình theo vĩ hớng 80 4.1 Quan trắc cơ bản 80 4.2 Mô hình Held-Hou của hon lu Hadley 84 4.3 Mô hình hon lu Hadley thực tế hơn 90 4.4 Hon lu trung bình vĩ hớng ở vĩ độ trung bình 95 4.5 Quan điểm Lagrangian về hon l u kinh hớng 101 4.6 Bi tập 104 Chơng 5 Những nhiễu động tức thời miền ôn đới 106 5.1 Quy mô thời gian của chuyển động khí quyển 106 5.2 Cấu trúc của các xoáy tức thời 110 5.3 Các nguồn năng lợng của khí quyển 118 5.4 Lý thuyết bất ổn định t áp 127 - 5 - 5.5 Những chu trình t áp v các quá trình tần số cao 139 5.6 Bi tập 145 Chơng 6 Sự lan truyền sóng v các xoáy dừng 147 6.1 Kết quả quan trắc các xoáy dừng 147 6.2 Mô hình chính áp 152 6.3 áp dụng cho các xoáy dừng thám sát đợc 163 6.4 Sự lan truyền của sóng Rossby theo chiều thẳng đứng 167 6.5 Dòng Eliassen-Palm 172 6.6 Các dòng Eliassen v các chu trình t áp 177 6.7 Bi tập 181 Chơng 7 Đặc tính ba chiều của hon lu khí quyển ton cầu 182 7.1 Sự biến đổi vĩ hớng ở miền nhiệt đới 182 7.2 Hon lu gió mùa 189 7.3 Đới xoáy v dòng xiết miền ôn đới 192 7.4 Tơng tác giữa xoáy tức thời v xoáy dừng 198 7.5 Sự vận chuyển hơi nớc trên ton cầu 207 7.6 Bi tập 214 Chơng 8 Sự biến đổi tần số thấp của hon lu 216 8.1 Các quá trình tức thời tần số thấp 216 8.2 Những hình thế quan hệ xa 217 8.3 Những dao động tầng bình lu 227 8.4 Dao động nội mùa 232 8.5 Dao động nam 235 8.6 Cơ chế ngăn chặn dòng miền ôn đới 239 8.7 Sự hỗn loạn v biến đổi tần số cực thấp 243 8.8 Bi tập 249 Chơng 9 Tầng bình lu 250 9.1 Chu kỳ mùa của các hon lu trong tầng bình lu 250 9.2 Sự lan truyền sóng v tơng tác của dòng trung bình 259 9.3 Sự hình thnh v vận chuyển ôzon 265 9.4 Sự trao đổi vật chất qua đỉnh tầng đối lu 273 9.5 Bi tập 280 Chơng 10 Khí quyển của các hnh tinh v các hệ thống chất lỏng v chất khí khác 282 10.1 Các ảnh hởng chủ yếu đối với các hon lu hnh tinh 282 10.2 Các hon lu kiểu Trái Đất 288 10.3 Những khí quyển quay chậm 296 10.4 Hon lu khí quyển của các hnh tinh lớn 301 10.5 Hon lu đại dơng quy mô lớn 307 10.6 Các hệ thống phòng thí nghiệm 309 10.7 Bi tập 315 Lời giải bi tập 317 Danh mục sách 334 - 6 - Tμi liÖu tham kh¶o 338 - 7 - Chuyên khảo ny trình bầy quan điểm hiện đại về hon lu khí quyển ton cầu. Trong chuyên khảo có sự phối hợp giữa các số liệu quan trắc thực tế đối với hon lu chung khí quyển bằng những mô hình lý thuyết đơn giản của cơ chế điều khiển hon lu. Những chơng đầu đề cập tới quan điểm truyền thống về hon lu ton cầu đối với những quá trình khởi tạo chuyển động khí quyển v các nguyên nhân động lực lm biến dạng chúng. Các chơng tiếp theo phát triển những vấn đề gần đây nhất bao gồm cả sự biến động tần suất thấp v các quá trình hon lu khí quyển ton cầu khác. Chuyên khảo l ti liệu nghiên cứu lý thú đối với các sinh viên cao học v các cán bộ nghiên cứu cần những kiến thức mở đầu đối với vấn đề hon lu khí quyển trớc khi đọc các ti liệu nguyên bản. Cuốn sách có nhiều hình minh hoạ những kết quả nghiên cứu chẩn đoán v mô hình hoá. Mỗi chơng đều có phần trình bầy các vấn đề v phần dẫn các ti liệu tham khảo. - 8 - Lời dẫn Gió thổi tới nơi nó sẽ tới, bạn có thể nghe tiếng gió nhng bạn không biết gió thổi từ đầu tới v sẽ thổi tới đâu (John, 3, 8). Thời trung cổ câu hỏi gió thổi từ đâu tới v sẽ thổi tới đâu đối với mỗi ngời l câu hỏi khó trả lời. Hơn nữa gió không thể hiểu đợc nên gió đợc các bậc tiền bối dùng nó nh l di chúc không nhìn thấy đợc của Chúa thánh thần (theo tiếng Hy Lạp từ gió cũng có nghĩa l tinh thần). Khí tợng thuộc ngnh khoa học đợc nghiên cứu nhiều nhất. Nếu bạn l nh nông, thuỷ thủ hay lính đồn trú cho rằng gió hay thời tiết xấu l do Chúa đa tới cho con ngời điều đau khổ v tai hoạ, để giới hạn quyền lực của con ngời. Còn có rất nhiều câu hỏi cho đến trớc cuộc cách mạng Newtơn vo thế kỷ 19, khi nhiều định luật về nhiều khía cạnh khác nhau của thế giới tự nhiên đợc phát hiện. Kepler đã chỉ ra rằng chuyển động của hnh tinh tuân theo những nguyên tắc chặt chẽ, mặc dù ông không thể giải thích thoả đáng tại sao định luật của ông về chuyển động của các hnh tinh lại có dạng nh vậy. Galileo đã chỉ ra chuyển động của vật thể đơn giản nh chuyển động của quả cầu kim loại nặng trên mặt nghiêng. Newtơn với ba định luật của ông về chuyển động v định luật vạn vật hấp dẫn đã tổng hợp tất cả những kết quả nghiên cứu đã nói ở trên v chỉ ra khả năng dự báo những điều quan sát đợc của các nh khoa học trớc đó bằng tập hợp bốn định luật của ông. Điều đó xảy ra ngay trớc khi vấn đề hon lu khí quyển hớng tới việc sử dụng cơ học Newtơn mới. Năm 1687 Halley hon thiện lý thuyết về tín phong, ông cho rằng tín phong gây nên bởi chuyển động thăng của không khí nóng ở xích đạo v đa không khí tới đây từ những vĩ độ cao hơn. Hadley, năm 1720, hon thiện th êm lý thuyết ny. Theo ông nh vậy phải có dòng khí thổi về phía cực, nằm trên tín phong mặt đất. V nh vậy những cố gắng đầu tiên nghiên cứu về gió v hon lu quy mô lớn của khí quyển đã đợc bắt đầu. Nửa sau thế kỷ 18, chuyển động của chất lỏng trên Trái Đất đã đợc mô tả trên cơ sở toán học v cùng với việc thiết lập lực Coriolis, vai trò to lớn của chuyển động quay của Trái Đất đợc xác định. Tuy nhiên, những cố gắng ny đã không đợc phát triển do thiếu cả về mặt lý thuyết v đặc biệt l thiếu số liệu quan trắc. Giấc mơ của các học trò của Newtơn mô tả hon lu khí quyển nh một cơ chế có thể dự báo có thể đạt đợc bằng cách áp dụng hệ thống các định luật của Newtơn về chuyển động đối với không khí. Giấc mơ của Newtơn đã trở nên gần hiện thực hơn nhất l sau Chiến tranh Thế giới Thứ hai khi cơ học lợng tử v lý thuyết tơng đối khẳng định khả năng sử dụng khái niệm đơn giản của Newtơn để giải thích động lực học của các hệ thống trong các nhánh của vật lý học. Do ngnh hng không phát triển, nhu cầu thông tin chi tiết về điều kiện khí tợng trên phạm vi lớn, khả năng thu thập thông tin đợc nâng cao trên mạng lới quan trắc đợc mở rộng. Cùng với sự phát triển của mô hình front của trờng phái Bergen ở Nauy v việc biểu diễn định lợng mô hình với các thnh phần của cơ học chất lỏng của Newtơn, nền tảng cho những vụ - 9 - bội thu của khoa học khí tợng Những kết quả phân tích kiên trì của Charney v Eady đã giải thích sự phát triển của xoáy thuận bằng các lý thuyết bất ổn định của chất lỏng. Sự phát triển của máy tính lm cho dự báo thời tiết bằng phơng pháp số trị trở thnh hiện thực, phơng pháp ny dựa trên việc tích phân hệ các phơng trình phi tuyến đối với chuyển động trong mạng lới khảo sát ton cầu. Do hệ thống truyền thông trên phạm vi lớn đã đợc thiết lập nên con ngời đã có một cái nhìn mới ton cầu thực sự đối với hon lu khí quyển. Đối với tôi thì máy tính đã cho các nh khí tợng học một công cụ rất hữu hiệu. Đã có những đóng góp phát triển các mô hình thực tế đầu tiên cho dự báo thời tiết hạn ngắn v gần đây l việc mô phỏng v dự báo khí hậu. Cố gắng ny đã vợt qua ý định tìm hiểu tính chất động lực của hon lu khí quyển quy mô lớn. Do các phơng trình cơ bản mô tả chuyển động khí quyển rất phức tạp v phi tuyến, dờng nh có rất nhiều lời giải bằng phơng pháp số trị thực hiện đợc có thể đóng góp vo việc tìm hiểu hiện tợng. Rất nhiều trí tuệ, công sức của các nh khoa học đã đợc cống hiến để cải tiến các mô hình số trị v hon thiện việc biểu diễn, một số quá trình cha giải đợc nhng lại rất quan trọng. Một cái nhìn sâu vo bản chất vật lý của hon lu khí quyển đã đợc những nh khoa học nh Rossby v Ertel phát hiện nhng tất cả đều đã bị một thế hệ các nh khoa học nghiên cứu khí quyển lãng quên. Một số nh khí tợng lý thuyết vẫn đóng góp sức lực để đa khí quyển về dạng cơ bản v đơn giản hoá đến mức có thể. Nhiều cố gắng đã đi sâu hơn vo việc cải tiến phơng pháp biểu diễn phi tuyến đối với khí quyển. Công trình của Lorenz v các tác giả khác đã dẫn đến việc phát triển học thuyết Hỗn loạn còn gọi l lý thuyết Rối đợc áp dụng trong nhiều lĩnh vực khoa học hiện đại khác. Điều đó cho thấy rằng tính phi tuyến có thể lm phát sinh nhiều điều phức tạp từ những phơng trình thực tế rất đơn giản. Lý thuyết rối hiện đang soi sáng cho nghiên cứu hon lu khí quyển quy mô lớn. Giấc mơ của Newtơn buộc phải thoả hiệp với thực tế vì vấn đề l ở chỗ tính khó dự đoán đợc lại l những đặc điểm cơ bản của hệ thống nh khí quyển chứ không chỉ do những hạn chế về mặt kỹ thuật. Đặc điểm khó dự báo thể hiện rõ rệt trong vấn đề dự báo thời tiết. ý định tiến hnh dự báo thời tiết hạn di bằng phơng pháp so sánh tơng tự với trạng thái khí quyển trong quá khứ đã cho thấy một điều có ý nghĩa đối với các dự báo thời tiết l khó có thể nhận biết từng phần tử khí riêng biệt. Do chuyển động hỗn lọan trong khí quyển có thể đa phần tử khí bất kỳ chuyển động quay, quỹ đạo chuyển động của các phần tử khí trở nên uốn lợn; kéo di v thnh dải vật chất mỏng cuốn theo nó v cuối cùng chúng hon ton biến mất vo trong khí quyển. Trong quá trình ny các phần tử khí hon ton không còn nhận biết đợc. Tiếp nối niềm lạc quan của thời đại Newtơn chúng ta ngy nay n hận thấy l quan sát của Saint John đã đúng. Từ đâu gió thổi tới v nơi gió sẽ tới có ý nghĩa sâu sắc v thực chất l không thể biết hon ton chính xác. Từ khái niệm tĩnh học, bây giờ ta có thể hiểu l khí quyển biến đổi không ngừng, hệ thống ny có cấu trúc phức tạp theo không gian v thời gian. Bằng cách tính trung bình theo không gian v thời gian hon lu ton cầu của khí quyển đợc xây dựng nên từ tổng hợp các hiệu ứng của môđun các hiệu ứng của hệ thống với quy mô nhỏ hơn, theo lý thuyết kinh điển của Newtơn. Khi xem xét một cách chi tiết hơn ta thấy vẫn với những môđun ny ta có thể xây dựng nên những xoáy - 10 - khác nhau. Bản thân việc thiết lập ny lm biến đổi các môđun. Ta kết luận l những hình ảnh đơn giản ny bao giờ cũng có những giá trị giới hạn. Ta sẽ bị giới hạn rất nhiều khi muốn sử dụng các cấu trúc ny đối với các hình thế khác. Đó l một phần nguyên nhân tại sao phải dự đoán khí hậu với nồng độ CO2 lớn m loi ngời đã nhanh chóng nhận thấy rằng vấn đề đó khó v không kiểm soát đợc. Đó cũng l nguyên nhân tại sao những cố gắng gần đây lại tập trung vo nghiên cứu hon lu khí quyển của các hnh tinh khác từ đó dẫn đến những điều ngạc nhiên không ngờ tới trong nhiều phơng diện. Phần đầu quyển sách ny chủ yếu dnh để mô tả điểm hiện đại xác định hon lu chung khí quyển. Phơng pháp tiếp cận dựa trên những quy luật vật lý có liên quan với quá trình thuỷ động lực học điều khiển hon lu, hớng tới các quá trình cơ học xác định chuyển động của khí quyển. Chúng tôi cố gắng biểu diễn bằng những số liệu quan trắc hon lu thực cũng nh mô hình đơn giản dựa trên các định luật cơ học v nhiệt động lực học. Những mô hình ny tuy chỉ l mô hình ớc lợng v rất hạn chế nhng chúng l cẩm nang của nhóm các mô hình cơ bản, cho phép các nh nghiên cứu một mặt giải thích những kết quả quan trắc của khí quyển thực, mặt khác giải thích các kết quả phức tạp của mô hình hon lu chung khí quyển. ở cuối chuyên khảo chúng tôi sẽ trình by những thnh tựu gần đây nhất v chỉ ra tính phức tạp của hon lu thực v sự hạn chế của các mô hình đơn giản. Các chơng từ 1-6 tập trung chủ yếu vo việc xác định quan điểm đối với hon lu ton cầu sử dụng trên 50 năm nay. Những định luật vật lý cơ bản đợc biểu diễn bằng ngôn ngữ phù hợp về mặt định lợng sẽ l nội dung đa ra trong Chơng 1. Chơng 2 thảo luận những kết quả quan trắc khí quyển quy mô lớn v mô hình dự báo thời tiết mô hình hon lu khí quyển ton cầu cho ta công cụ hiện đại để nghiên cứu hon lu ton cầu. Cơ sở nhiệt động lực học đối với hon lu ny l sự đốt nóng không đồng đều của khí quyển, vấn đề ny đợc trình by trong Chơng 3. Động lực học của chuyển động thể hiện rất rõ ở sự quay Trái Đất v những nhân tố cơ học khác. Khí quyển duy trì khá khéo léo v để duy trì vận chuyển nhiệt. Nhng sự thích ứng của khí quyển đối với những quá trình đốt nóng khác nhau sẽ đợc trình by trong các Chơng 4, 5 v 6. Các chơng còn lại tập trung vo trình by kết quả gần đây trong hiểu biết của chúng ta về hon lu ton cầu. Quan điểm kinh điển đối với hon lu l chuyển động kinh hớng , tất nhiên đó l sự đơn giản hoá quá lớn. Biến động trong hon lu vĩ hớng đợc nghiên cứu nhiều trong những năm gần đây đã nhấn mạnh về sự duy trì của các quỹ đạo xoáy thuận miền ôn đới v các quá trình phát sinh sóng di, những rãnh v sống bán vĩnh cửu trong đới gió tây ôn đới. Bất đối xứng trong hon lu theo chiều vĩ hớng của miền nhiệt đới đóng một vai trò quan trọng hơn vì chúng cho thấy một phần giới hạn của khả năng dự báo thời tiết ở miền vĩ độ cao trong quy mô thời gian mùa. Trong chơng ny nhấn mạnh đến sự tơng tác của các quy mô của chuyển động trong khí quyển. Kết quả cuối cùng l cấu trúc quy mô lớn của hon lu ở mức độ đáng kể đợc tổ chức do các cấu trúc tức thời qui mô nhỏ hơn v không có quá trình ngợc lại. Đó l, tiêu đề chủ yếu của Chơng 7. [...]... năng (8 314 J(kgmole )- 1 K- 1) Rd Hằng số chất khí đối với không khí khô Rv Hằng số chất khí đối với hơi nớc (4 61,5Jkg-1K- 1) r Tỷ hỗn hợp ẩm rs Tỷ hỗn hợp ẩm bão hòa S 1- Tốc độ đốt nóng dQ/dt 2- Dòng bức xạ mặt trời s 1- Thông số ổn định tĩnh, phơng trình (1 .7 2) 2- Entropy riêng, phơng trình (3 .1 3) T t - 15 - Nhiệt độ Thời gian U 1- Nội năng cho một đơn vị khối lợng 2- Qui mô tốc độ đặc trng u Thnh phần... p Khí áp pR Khí áp chuẩn (thờng lấy l 1000hPa đối với Trái Đất) ps Khí áp bề mặt Q 1- Nhiệt thêm vo một đơn vị khối lợng đối với một phần tử khí 2- Biến vô hớng tùy ý Q D/Dt do đốt nóng Q Phơng trình ômega tác động, phơng trình (1 .7 7) & (1 .7 8) q Xoáy thế tựa địa chuyển, phơng trình (1 .7 5) qE Xoáy thế Ertel, phơng trình (1 .7 9) R Hằng số chất khí (2 87Jkg-1K-1 đối với không khí kh ) R* Hằng số chất khí. .. sát của thnh phần thẳng đứng của xoáy tơng đối F Dòng Eliassen-Palm, phơng trình (6 .6 8) f Thông số Coriolis f0 Thông số Coriolis tại vĩ độ nhất định F Lực ma sát cho đơn vị khối lợng g Gia tốc trọng trờng (9 ,81 ms-2 đối với Trái Đất) H h(p) Độ cao theo qui mô khí áp, RT/g Tỷ số của / p v , phơng trình (1 .5 4) v (5 .2 3) h0 Độ dy tơng đơng, phơng trình (7 . 4) i (- 1 )1 /2 K 1-Hệ số khuếch tán 2- Động năng... tử khí theo chiều kinh hớng Mật độ R(z) Mật độ của khí quyển chuẩn - 16 - f/y Biên độ của sóng hm dòng - 2[u]/ y2 Hm dòng g Hm dòng địa chuyển Địa thế vị Vĩ độ 1- Kinh độ 2- Bớc sóng Thnh phần thẳng đứng của xoáy tơng đối g Xoáy địa chuyển Vectơ xoáy tơng đối Thnh phần thẳng đứng của xoáy tơng đối Vectơ xoáy tuyệt đối 1- Tọa độ thẳng đứng, p/ps 2- Hằng số Stefan-Boltzman, 5,67 x 1 0-8 Wm-2K-4... p/ps 2- Hằng số Stefan-Boltzman, 5,67 x 1 0-8 Wm-2K-4 3- Tốc độ phát triển của sóng bất ổn định Thời kỳ lấy trung bình D Quy mô thời gian cản hay giảm yếu spin-up E Quy mô thời gian cân bằng bức xạ Vectơ ứng suất nhớt 1- Tốc độ trong tọa độ thẳng đứng khí áp 2- Tần số vòng của sóng - 17 - Tốc độ quay của hnh tinh (7 ,292 x 1 0-5 rads-1 đối với Trái Đất) ... động lực học khí quyển mặc dù vậy để có thể tự đọc cuốn sách ny chúng tôi sẽ dùng những kết quả quan trọng nhất m không cần dẫn giải trong phần mở đầu cuốn sách Những quá trình lớn nhất điều khiển quyển hon lu khí quyển l sự hấp thụ v phát xạ bức xạ điện từ, những quá trình vật lý trong mây, vận chuyển rối trong lớp biên khí quyển (nhóm những quá trình thờng đợc gọi l vật lý khí quyển) Trong khi đó,... vị khối lợng 3- Số sóng tổng cộng (k2 + l 2)1 /2 - 14 - KR LR-1 Ks Số sóng tĩnh tổng cộng k Số sóng vĩ hớng k Vectơ đơn vị theo chiều thẳng đứng k Số sóng Rhines, phơng trình (1 0.2 5) L 1- Quy mô di đặc trng theo chiều ngang 2- ẩn nhiệt ngng kết của hơi nớc LR Bán kính biến dạng Rossby, NH/f l Số sóng kinh hớng M '2 '2 v u / 2 m Số sóng theo chiều thẳng đứng n 1- Tần số Brunt-Vaisala 2- Trung bình... phần vĩ hớng của gió ua Thnh phần vĩ hớng phi địa chuyển của gió ug Thnh phần vĩ hớng địa chuyển của gió u Vectơ tốc độ (u, v, w) v Thnh phần kinh hớng của gió va Thnh phần kinh hớng phi địa chuyển của gió vg Thnh phần kinh hớng địa chuyển của gió v Thnh phần ngang của vectơ tốc độ (u, v, 0) w Thnh phần thẳng đứng của gió W Công cho đơn vị khối lợng sinh ra bởi một phần tử khí x Tọa độ vĩ hớng Y Độ... hớng Y Độ rộng của vòng hon lu Hadley trong lý thuyết Held-Hou, phơng trình (4 .1 2) y Tọa độ kinh hớng z Độ cao trên bề mặt Trái Đất z Độ cao ảo, -Hln(p/pR) Z Độ cao địa thế vị 1- Thể tích riêng 2- ut/x 3- Góc giữa tia sóng Rossby v chiều ngang 4- Hệ số giãn nở nhiệt Thông số vô thứ nguyên trong lý thuyết về chế độ t áp, phơng trình (1 0.1 9) Độ lệch pha giữa hai sóng R/cp Nhiệt độ thế vị E Nhiệt... về khí quyển, nhng không có khả năng ti chính để thực hiện những ớc muốn đó Tôi hy vọng cuốn sách ny sẽ giúp họ trong nghiên cứu Điều đó thật đáng tiếc, tôi hy vọng rằng các bạn sẽ tìm thấy những điều hữu ích trong những giải thích của tôi về hon lu khí quyển Ian James Bracknell Tháng 2/1993 - 13 - ký hiệu A Mật độ sóng hoạt động phơng trình (6 .3 2) a Bán kính hnh tinh (6 ,371 x 106 m đối với Trái Đất) . trình (1 .7 9) R Hằng số chất khí (2 87Jkg -1 K -1 đối với không khí kh ) R * Hằng số chất khí vạn năng (8 314 J(kgmole) -1 K -1 ) R d Hằng số chất khí đối với không khí khô R v Hằng số chất khí. trờng (9 ,81 ms -2 đối với Trái Đất) H Độ cao theo qui mô khí áp, RT/g h(p) Tỷ số của p/ v , phơng trình (1 .5 4) v (5 .2 3) h 0 Độ dy tơng đơng, phơng trình (7 . 4) i (- 1 ) 1/2 K 1-Hệ số. với hơi nớc (4 61,5Jkg -1 K -1 ) r Tỷ hỗn hợp ẩm r s Tỷ hỗn hợp ẩm bão hòa S 1- Tốc độ đốt nóng dQ/dt 2- Dòng bức xạ mặt trời s 1- Thông số ổn định tĩnh, phơng trình (1 .7 2) 2- Entropy riêng,