2 2 c V 1 Vtx 'x − − = 2 2 2 c V 1 x c V t 't − − = 2 2 c V 1 Vdtdx 'dx − − = 2 2 2 c V 1 dx c V dt 'dt − − = dx c V dt Vdtdx 'dt 'dx 2 − − = x 2 x x u c V 1 Vu 'u − − = 4.3. §Þnh lý vÒ tæng hîp vËn tèc NÕu u x =c th× c c c V 1 Vc 'u 2 x = − − = 2 2 0 c v 1 m m = 5. Động lực học tơng đối tính dt )vm(d F r r = dt )vm(d F r r = 5.1. Phơng trình cơ bản của chuyển động chất điểm m 0 - khối lợng nghỉ (v=0) 5.2. Động lợng v năng lợng 2 2 0 c v 1 vm vm = r r ds.FsdF|dA|dW === r r Nănglợng: Động lợng: ds] c v 1 vm [ dt d dW 2 2 0 − = ds] dt dv ) c v 1(c vm dt dv c v 1 m [dW 2/3 2 2 2 2 0 2 2 0 − + − = vdvds dt dv = 2/3 2 2 0 2 2 2 2 2 2 0 ) c v 1( vdvm ] ) c v 1(c v 1[ c v 1 vdvm dW − = − + − = ] c v 1 1 .v[ dt d m] c v 1 vm [ dt d 2 2 0 2 2 0 − = − 2 2 0 c v 1 m m − = 2/3 2 2 2 0 ) c v 1(c vdvm dm − = dmcdW 2 = CmcW 2 += 0C;0m;0W = = = 2 mcW = ☛ HÖ thøc Anhxtanh: • HÖ qu¶ ① §éng n¨ng: )1 c v 1 1 (cmcmmcW 2 2 2 0 2 0 2 − − =−= d 2 2 2 2 c v 2 1 1 c v 1 −≈− NÕu v<<c th× 2 vm )1 c v 2 1 1(cmW 2 0 2 2 2 0d ≈−+≈ ② Quan hÖ gi÷a n¨ng l−îng vμ ®éng l−îng: 2 2 2 0 c v 1 cm W − = 2 22 2 2 2 24 0 2 c vW W) c v 1(Wcm −=−= vmp vμ r r == 2 mcW 2242 0 2 cpc.mW += Độ hụt khối trong phân rã hạt nhân: 2 2 2 2 2 2 2 1 2 c v 1 cm c v 1 cm mc + = 21 WWW + = 2 1 2 2 2 1 cm c v 1 cm > 2 2 2 2 2 2 cm c v 1 cm > m > m 1 + m 2 Khối lợng hạt nhân trớc khi phân rã lớn hơn khối lợng của các hạt thnh phần phân rã. Năng lợng toả ra: W=[m-(m 1 +m 2 )]c 2 =mc 2 ý nghĩa triết học của hệ thức Anhxtanh: Duy tâm: Vật chất biến thnh năng lợng -> thiêu huỷ Duy vật: Vật chất tồn tại khách quan, hệ thức Anhxtanh nối liền 2 tính chất của vật chất: Quán tính (m) v Mức độ vận động (W). 6. Thuyết tơng đối rộng (tổng quát): Thuyết tơng đối hẹp chỉ nghiên cứu trong hệ qui chiếu quán tính. Khi hệ qui chiếu chuyển động có gia tốc a so với hệ qui chiếu quán tính, hệ qui chiếu đó l hệ qui chiếu không quán tính. Chất điểm chuyển động trong hệ qui chiếu không quán tính chịu tác dụng của lực quán tính -> tơng đơng gia tốc hấp dẫn đều g=-a Không phân biệt đợc chất điểm chuyển động trong hệ qui chiếu không quán tính hay trong hệ qui chiếu quán tính có gia tốc hấp dẫn đều. •Nguyªnlýt−¬ng ®−¬ng: Kh«ng thÓ cã mét thÝ nghiÖm nμo thùc hiÖn ®−îc trong mét kh«ng gian ®Þa ph−¬ng cã thÓ ph©n biÖt ®−îc mét hÖ qui chiÕu chuyÓn ®éng cã gia tèc vμ mét hÖ qui chiÕu qu¸n tÝnh trong ®ã tån t¹i mét tr−êng hÊp dÉn ®Òu. ThuyÕt t−¬ng ®èi hÑp: Kh«ng gian bèn chiÒu x, y, z vμ t cña hÖ qui chiÕu qu¸n tÝnh trong tr−êng hÊp dÉn lμ c¸c trôc th¼ng + gia tèc hÊp dÉn. §−êng ng¾n nhÊt gi÷a 2 ®iÓm lμ ®−êng th¼ng trªn mÆt ph¼ng -> Kh«ng - thêi gian ph¼ng + g. Thuyết tơng đối rộng nghiên cứu liên hệ giữa không gian, thời gian v vật chất trong hệ qui chiếu không quán tính bằng cách hình học hoá: Thuyết tơng đối rộng: Không gian bốn chiều x, y, z v t của hệ qui chiếu không quán tính l các trục cong -> Đờng ngắn nhất giữa 2 điểm l đờng cong trên mặt cầu -> không - thời gian cong v g=0 Hiệu ứng cong không - thời gian thấy rất rõ tại những vật có khối lợng lớn: gần các lỗ đen trong vũ trụ, tại đây mật độ vật chất rất lớn lên đến cỡ 10 15 lần mật độ vật chất của mặt trời. [...].. .Thuyết tơng đối rộng nghiên cứu liên hệ giữa không gian, thời gian v vật chất trong hệ qui chiếu không quán tính bằng cách hình học hoá: Thuyết tơng đối rộng: Không gian bốn chiều x, y, z v t của hệ qui chiếu không quán tính l các trục cong -> Đờng ngắn nhất giữa 2 điểm l đờng cong trên mặt cầu -> không - thời gian cong v g=0 Hiệu ứng cong không - thời gian thấy rất rõ tại những vật có khối... thấy rất rõ tại những vật có khối lợng lớn: gần các lỗ đen trong vũ trụ, tại đây mật độ vật chất rất lớn lên đến cỡ 1015 lần mật độ vật chất của mặt trời Thuyết tơng đối hẹp: Không gian ba chiều x, y, z trong hệ có trờng hấp dẫn đều y Thuyết tơng đối rộng: y r g x O O z x g=0 z -> không - thời gian bị uốn cong mạnh -> ánh sáng bị uốn cong v không thoát khỏi các lỗ đen Rơi nh quả táo rơi trên mặt đất . lợng: ds] c v 1 vm [ dt d dW 2 2 0 − = ds] dt dv ) c v 1(c vm dt dv c v 1 m [dW 2/ 3 2 2 2 2 0 2 2 0 − + − = vdvds dt dv = 2/ 3 2 2 0 2 2 2 2 2 2 0 ) c v 1( vdvm ] ) c v 1(c v 1[ c v 1 vdvm dW − = − + − = ] c v 1 1 .v[ dt d m] c v 1 vm [ dt d 2 2 0 2 2 0 − = − 2 2 0 c v 1 m m − = 2/ 3 2 2 2 0 ) c v 1(c vdvm dm − = dmcdW 2 = CmcW 2 += 0C;0m;0W = = = 2 mcW. v<<c th× 2 vm )1 c v 2 1 1(cmW 2 0 2 2 2 0d ≈−+≈ ② Quan hÖ gi÷a n¨ng l−îng vμ ®éng l−îng: 2 2 2 0 c v 1 cm W − = 2 22 2 2 2 24 0 2 c vW W) c v 1(Wcm −=−= vmp vμ r r == 2 mcW 22 42 0 2 cpc.mW. khối trong phân rã hạt nhân: 2 2 2 2 2 2 2 1 2 c v 1 cm c v 1 cm mc + = 21 WWW + = 2 1 2 2 2 1 cm c v 1 cm > 2 2 2 2 2 2 cm c v 1 cm > m > m 1 + m 2 Khối lợng hạt nhân trớc khi