GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 LÝ DO CHỌN ĐỀ TÀI Vật lý, và các ngành khoa học tự nhiên nói chung là công trình hợp lý dựa trên bằng chứng thực nghiệm có giá trị, sự chỉ trích và thảo luận hợp lý. Nó cung cấp cho chúng ta kiến thức về thế giới vật lý, và thực nghiệm đã chứng minh điều này. Thực nghiệm đóng vai trò rất quan trọng trong khoa học, một trong những vai trò quan trọng của nó là kiểm tra lý thuyết, cung cấp cơ sở cho kiến thức khoa học. Nó cũng có thể được coi là lý thuyết mới, hay bằng cách nào đó nó chỉ ra lý thuyết được chấp nhận là sai, hoặc bằng cách trưng bày một hiện tượng mới cần được giải thích. Thực nghiệm cũng có thể cung cấp những gợi ý hướng đến cấu trúc hoặc công thức toán học của một lý thuyết và có thể cung cấp bằng chứng cho sự tồn tại của lý thuyết. Cuối cùng, nó cũng có cuộc sống riêng của nó, tồn tại độc lập với lý thuyết. Đôi khi thực nghiệm lại chống lại lý thuyết làm cho các nhà khoa học phải nhìn lại vấn đề và đưa ra lý thuyết mới phù hợp hơn và có nhiều ứng dụng hơn chứ không cứng ngắc theo quan niệm cũ. Sau đây chúng em xin trình bày thí nghiệm Stern-gerlach, một thí nghiệm chứng minh cấu trúc tinh tế của quang phổ vạch. Trước đây, theo Born thì khi chuyển năng lượng cao về năng lượng thấp sẽ chỉ phát ra một vạch quang phổ. Nhưng trong thực tế thì không phải một vạch mà là do nhiều vạch hợp thành. Và thí nghiệm Stern-Gerlach đã giải thích được điều đó, chứng minh trực tiếp cho cả sự tồn tại của spin lẫn sự lượng tử hóa không gian. 1 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 MỤC LỤC LÝ DO CHỌN ĐỀ TÀI 1 MỤC LỤC 2 CHƯƠNG 1:THÍ NGHIỆM STERN-GERLACH 3 1.1. TIỂU SỬ OTTO STERN 3 1.2. TIỂU SỬ WALTER GERLACH 4 1.3. THÍ NGHIỆM STERN-GERLACH 6 1.3.1. MÔ TẢ THÍ NGHIỆM STERN-GERLACH 6 1.3.2. HIỆN TƯỢNG VÀ GIẢI THÍCH 10 1.3.3. KẾT QUẢ THÍ NGHIỆM 11 CHƯƠNG 2: SỰ TỒN TẠI CỦA SPIN 12 2.1. SỰ RA ĐỜI CỦA SPIN 12 2.2. KHÁI NIỆM VỀ SPIN 15 2.3. CÁC SỰ KIỆN THỰC NGHIỆM XÁC NHẬN SỰ TỒN TẠI SPIN CỦA ELECTRON 15 2.4. ỨNG DỤNG CỦA SPIN 18 2.4.1.Ứng dụng của spin trong công nghệ spintronics 18 2.4.2. Ứng dụng của spin trong chế tạo maser 19 CHƯƠNG 3: KẾT LUẬN VÀ KINH NGHIỆM 22 PHỤ LỤC 23 TÀI LIỆU THAM KHẢO 24 CHƯƠNG 1: THÍ NGHIỆM STERN-GERLACH 2 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 1.1 TIỂU SỬ CỦA OTTO STERN Otto Stern sinh 17/2/1888 tại Sohrau, hạ Silesia, Đức (nay là Zary, Balan). Cha là Oscar Stern, còn mẹ là bà Eugenie Rosenthal.Năm 1892, ông cùng gia đình chuyển đến sống tại Breslau (nay là Wroclaw, Balan), và ông theo học ngành vật lý hóa học năm 1906, đến năm 1912 ông nhận bằng tốt nghiệp của trường đại học Breslau. Trong cùng năm đó, ông theo học với Albert Einstein tại trường đại học Prague, sau đó, họ cùng đến trường đại học Zurich. Và họ đã cùng nhau viết một bài báo về năng Hình 1.1. Otto Stern (1888-1969) lượng điểm không của một dao động điều hòa vào năm 1913. Năm 1914, ông đến Đại học Frankfurt là giảng viên vật lý lý thuyết, và ông ở lại đó cho đến năm 1921, ngoại trừ một thời gian phục vụ quân sự. Ông từng phục vụ cho quân đội Đức trong chiến tranh thế giới lần thứ nhất (1914-1918). Từ 1921-1922 ông là Phó Giáo sư Vật lý lý thuyết tại Đại học Rostock, và năm 1923,ông trở thành Giáo sư hóa học và vật lý, giám đốc phòng thí nghiệm tại Đại học Hamburg, nơi đó, ông ở cho đến năm 1933. Trong năm đó ông chuyển sang Hoa Kỳ, được bổ nhiệm làm giáo sư nghiên cứu Vật lý tại Viện Công nghệ Carnegie, Pittsburgh, ông ở lại cho đến năm 1945, và sau đó ông trở thành giáo sư danh dự của đại học California, Berkeley. Năm 1930 ông được trao bằng LL.D của đại học California. Ông là thành viên của viện hàn lâm khoa học quốc gia Mỹ, hiệp hội Mỹ vì sự tiến bộ của khoa học, triết học và xã hội. Ông còn là thành viên nước ngoài của viện khoa học hoàng gia Đan Mạch. Vào năm 1920, ông chỉ ra rằng nhất định các nguyên tử cũng có từ tính trong khoảnh khắc nào đó (có thể coi nguyên tử như nam châm nhỏ), và vào năm 1921, ông làm việc với Walter Gerlach (1889- 1979) họ đã tìm thấy “Spin quantization” (sự lượng tử hóa spin) trong một từ trường được gọi là hiệu ứng Stern-Gerlach. Ông cũng sử dụng chùm phân tử để đo momen từ của photon, và sử dụng nhiễu xạ để hiển thị các thuộc tính sóng của nguyên tử hoặc phân tử. 3 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 Khi chế độ Đức quốc xã lên nắm quyền vào năm 1933, người Do thái chạy sang Mỹ, nơi ông đang giảng dạy và tiến hành nghiên cứu tại viện kỹ thuật học Carnegie (nay là đại học Carnegie Mellon) và đại học California ở Berkeley. Ông đã đoạt giải Nobel vật lý năm 1943, giải đầu tiên kể từ năm 1939 và là người duy nhất đoạt giải vật lý trong năm. Suốt đời ông chưa bao giờ kết hôn, và được biết đến như là người rất thích chơi tennis và khiêu vũ. Ông bị một cơn đau tim gây tử vong trong khi xem một bộ phim trong rạp chiếu phim Berkeley ngày 17/8/1969. 1.2. TIỂU SỬ CỦA WALTER GERLACH Walter Gerlach sinh ngày 4/8/1889 ở Biebrich 1 , Hessen-Nassau. Ông học tại Đại học Tübingen từ năm 1908, và nhận được học vị tiến sĩ vào năm 1912, theo học Friedrich Paschen 2 . Sau khi có học vị tiến sĩ của mình, ông tiếp tục như là một trợ lý của Paschen, mà ông đã được kể từ năm 1911. Gerlach hoàn thành chương trình Habilitation 3 tại Tübingen năm 1916. Ông cũng phục vụ trong quân đội Đức từ năm 1915-1918, làm việc trên điện báo không dây tại Jena theo Max Wien. Từ 1919-1920, ông là người đứng đầu một phòng thí nghiệm vật lý của Farbenfabriken Elberfeld, trước đây là Bayer-Werke. Năm 1920, ông trở thành một trợ lý giảng dạy và giảng viên tại Đại học Goethe Johann Wolfgang. Vào tháng mười một năm 1921, ông và Otto Stern phát hiện ra không gian bị lượng tử hóa trong một từ trường, được gọi là thí nghiệm Stern-Gerlach. Và đầu năm 1932, ông trở thành giáo sư nghiên cứu tại đại học Princeton. Một nhà khoa học xuất sắc, Gerlach là một trong những nhân vật hàng đầu của thế giới trong lĩnh vực vật lý của sự bùng nổ của Thế chiến thứ hai . Từ năm 1937 cho đến năm 1945, Gerlach là điều phối viên trưởng của viện nghiên cứu hạt nhân tại Kaiser Wilhelm. Tuy nhiên, khi làm việc với Werner Heisenberg, Carl von Weizsäcker và Karl Wirtz, Gerlach và nhóm của ông đã không thể phát triển một quả bom nguyên tử. Trong tháng tư, năm 1945, lực lượng Đồng Minh bắt giữ các nhà khoa học Đức như Gerlach, Otto Hahn, Werner Heisenberg, Carl von Weizsäcker, Max von Laue và Karl Wirtz. Năm 1946 ông được trở về Đức và ông trở thành giáo sư thỉnh giảng tại Đại học Bonn. Từ năm 1948, ông trở thành giáo sư vật lý thực nghiệm và giám đốc bộ phận vật lý tại Đại học Munich, ông giữ vị trí cho đến năm 1957. Ông cũng là hiệu trưởng của 4 Hình1.2. Walter Gerlach GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 trường đại học 1948-1951. Từ 1949-1951, Gerlach là chủ tịch sáng lập của Hiệp hội Fraunhofer-Gesellschaft. Hiệp hội Fraunhofer là một tổ chức nghiên cứu Đức với 59 viện lan rộng ra khắp nước Đức, mỗi viện tập trung vào các lĩnh vực khác nhau của khoa học áp dụng. Ở đó có hơn 12.500 người, chủ yếu là các nhà khoa học và kỹ sư, với một ngân sách nghiên cứu hàng năm khoảng 1200000000 bảng Anh Năm 1957, Gerlach đồng ý ký tuyên ngôn của ManifestoGöttinger. Tuyên ngôn của Göttingen là một tuyên bố của 18 nhà khoa học hàng đầu về hạt nhân của Tây Đức chống lại vũ trang quân đội Tây Đức bằng vũ khí hạt nhân Walter Gerlach qua đời vào ngày 10/8/1979. 1.3 THÍ NGHIỆM STERN-GERLACH Thí nghiệm Stern-Gerlach bước đầu được coi là một thí nghiệm quan trọng giữa lý thuyết cổ điển của nguyên tử và lý thuyết của Bohr-Sommerfeld. Bởi vì nó cho thấy rằng sự lượng tử hóa không gian tồn tại, một hiện tượng chỉ có ở lý thuyết cơ học lượng tử. Nó quyết định giửa hai lớp học thuyết, cổ điển và lượng tử. 1.3.1. Mô tả thí nghiệm Stern-Gerlach Bạc được bay hơi trong một lò điện. các nguyên tử bạc sau đó được phun vào chân không bên ngoài của dụng cụ qua một lỗ nhỏ ở vách lò. Các nguyên tử mặc dù trung hòa về điện nhưng lại có momen từ tạo thành một chùm hẹp khi chúng đi qua một khe chuẩn trực. Sau đó, chùm tia đi qua khoảng giữa hai cực của một nam châm điện, rồi cuối cùng đến một tấm thủy tinh phát hiện. a) Lò: nguồn chứa chùm nguyên tử bạc. Bạc ở trạng thái cơ bản vì các lớp trong đã đầy và lớp ngoài cùng chỉ còn có một electron. Khi bắn thì có một electron phát ra . b) Khe chuẩn trực: để tách lấy một chùm tia bạc, khe càng nhỏ thì càng chính xác. c) Lưỡng cực (dipole) trong một từ trường không đều: 5 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 Các mặt cực của nam châm được tạo dựng để làm cho từ trường không đều nhất có thể được. Vì đối với trường đều, ta thấy rằng không có một lực tổng hợp nào tác dụng lên lưỡng cực. Các cực hướng lên và hướng xuống ở các cực có cùng độ lớn và chúng sẽ triệt tiêu bất kì sự định hướng của lưỡng cực là như thế nào đi nữa. Hình 1.3. Hình 1.3: Từ trường đều tổng lực tác dụng bằng 0 Còn trong một từ trường không đều, các lực hướng lên và hướng xuống không có cùng độ lớn bởi vì hai cực được nhúng vào trong trường ở chỗ có cường độ khác nhau. Trong trường hợp này, có một lực tổng hợp với độ lớn và hướng phụ thuộc vào sự định hướng của lưỡng cực. Như vậy, các nguyên tử bạc sẽ bị lệch phương khi đi qua nam châm, hướng và độ lớn cũa sự lệch đó phụ thuộc vào sự định hướng của mômen từ của các nguyên tử đó. Như trong hình 1.4 (a), một lưỡng cực trong từ trường không đều, từ trường giảm dần theo chiều từ dưới lên. Vì vậy, mà lực F - lớn hơn lực F + làm xuất hiện một lực F net (tổng lực) hướng xuống trong từ trường. Trong hình 1.4 (b), thì có hai lưỡng cực đối diện nhau (tức là được nhúng vào trong trường ở hai chỗ khác nhau)và chịu ảnh hưởng của từ trường khác 6 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 nhau. Do đó, lực tổng hợp với độ lớn và hướng phụ thuộc vào sự định hướng của lưỡng cực. Tổng lực có thể hướng lên hay hướng xuống tùy thuộc vào vị tí của lưỡng cực. (a) (b) (c) Hình 1.4: Từ trường không đều. 7 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 Bây giờ, ta tính lực gây ra bởi sự lệch đó. Thế năng của một lưỡng cực đặt trong từ trường B được cho bởi công thức: U = -µ.B = -µ B cos θ (trong đó θ là góc giữa hướng của µ và B), lực tổng hợp F z tác dụng lên nguyên tử là dz dU hay F z = dz dU =µ dz dB cosθ Có ba giá trị ml biểu diễn ba định hướng cho phép của vectơ momen quỹ đạo tương ứng với l=1. Mật độ xác suất của ba trạng thái này không còn là đối xứng cầu nữa.mật độ xác suất ở một điểm bất kì phụ thuộc không chỉ vào khoảng cách r tới điểm đó mà còn vào góc θ nữa giữa đường bán kính và trục z. d) Tấm phát hiện: được làm bằng thủy tinh để phát hiện sự tồn tại của spin Hình 1.5. Thí nghiệm Stern-Gerlach 8 (Chùm nguyên tử bạc) (Nam châm) (Lò) (Khe chuẩn trực) (Màn phát hiện) S 1 S 2 S 1 S 2 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 1.3.2. Hiện tượng và giải thích a) Hiện tượng quan sát: Khi bắn chùm tia bạc đi qua khe chuẩn trực rồi qua từ trường không đều thì ta thấy từ một chùm tia bạc tách ra thành hai chùm tia trên tấm phát hiện thủy tinh . b) Giải thích: Chùm tia bạc được phóng qua một từ trường không đều, vuông góc với hướng chuyển động của chùm. Trong trường hợp khi từ trường chưa được tạo ra, trên màn phải thấy vết của chùm tạo ra qua các khe S 1 , S 2 . Sau khi có từ trường, một lực xác định F z = µ z dB/dz tác dụng lên các momen từ của các điện tử. Theo lý thuyết cổ điển,tương tác này phải cho ta sự mở rộng vết của chùm. Các hướng của mômen từ của điện tử đều được cho phép nên phân bố cường độ của chùm phải liên tục. Còn trong lý thuyết lượng tử, chỉ một số hữu hạn các hướng của của mômen từ trong từ trường được cho phép mà thôi, từ đó ta cũng có một số hữu hạn các chùm thành phần được chia ra từ chùm chính. Trong thí nghiệm của Stern-Gerlach với chùm các nguyên tử bạc, người ta đã thu được hai chùm thành phần. Trong trạng thái cơ bản của bạc, bốn lớp được lấp đầy hoàn toàn, còn trong lớp thứ năm ta có môt điện tử. Mômen động lượng toàn phần của các điện tử từ các lớp bị lấp đầy bằng không và mômen động lượng của điện tử ở lớp hóa trị quyết định cho giá trị của mômen động lượng quỹ đạo toàn phần, mômen động lượng toàn phần có giá trị J=l+S, trong đó, l là mômen động lượng quỹ đạo, S là mômen động lượng spin của electron. Trạng thái cơ bản của điện tử này có l=0, vậy ta không có sự tách chùm do lượng tử hóa liên quan với mômen động lượng quỹ đạo, vì lúc đó m l =0. Vậy chỉ có spin của điện tử xác định cho mômen động lượng và momen từ của toàn bộ nguyên tử ⇒ có sự tồn tại của spin. 9 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 1.3.3. Kết quả thực nghiệm: Khi ngắt nam châm điện sẽ không có sự lệch của các nguyên tử và chùm nguyên tử sẽ tạo thành một vạch hẹp trên tấm phát hiện.Tuy nhiên, khi bật nam châm điện, các lực làm lệch mạnh sẽ bắt đầu có tác dụng. Lực này sẽ có hai khả năng, tùy thuộc vào chỗ có tồn tại sự lượng tử hóa không gian hay không: Nếu không có sự lượng tử hóa không gian, các lưỡng cực từ nguyên tử sẽ có một phân bố góc liên tục đối với hướng của từ trường và chùm tia sẽ đơn giản bị giãn rộng. Ngược lại, nếu có sự lượng tử hóa không gian, thì sẽ chỉ có một tập hợp gián đoạn các giá trị của θ. Điều này có nghĩa là chỉ có một tập hợp gián đoạn các giá trị đối với lực làm lệch F và chùm tia sẽ bị tách thành một số thành phần gián đoạn . Chùm tia không giãn rộng ra mà tách thành hai chùm tia con. Sự lượng tử hóa không gian đúng là có tồn tại. Stern và Gerlach đã kết thúc bài báo về công trình của mình bằng mấy lời sau: “ Chúng tôi xem kết quả này như là một sự kiểm chứng trực tiếp bằng thực nghiệm sự lượng tử hóa không gian trong từ trường”. Các nhà vật lý khắp nơi cũng công nhận như vậy. 10 [...]...GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 HÌNH 1.6 Kết quả của thí nghiệm Stern-Gerlach cho thấy bạc được bám trên tấ thủy tinh phát hiện với từ trường (a) tắt và (b) đóng Chùm tia được tách thành hai chùm con dưới tác dụng của từ trường Thanh nằm ngang ở bên dưới trong hình (b) biểu diễn chiều dài bằng 1 mm CHƯƠNG 2: SỰ TỒN TẠI CỦA SPIN 2.1 SỰ RA ĐỜI CỦA SPIN Một hạt cơ bản như electron có thể quay trên một quỹ đạo xung... tự quay quanh trục của nó khi nguyên tử được đặt trong một từ trường mạnh, do chỉ có hai chiều quay (hai trạng thái spin) nên chỉ có hai giá trị momemt Một số lượng tử mới được chọn để diễn tả hiện tượng này được gọi là số lượng tử spin ms Vì electron có spin bằng ½ nên số lượng tử spin ms chỉ có hai giá trị là + ½ và - ½ 2.3 CÁC SỰ KIỆN THỰC NGHIỆM XÁC NHẬN SỰ TỒN TẠI SPIN CỦA ELECTRON: Ta đã thấy... Như vậy, dây treo sẽ bị xoắn Do sự xoắn này, ta có thể xác định được kiểm nghiệm được tỉ số và µ Đối với electron thì tỉ số này phải âm vì L điện tích của electron bằng –e Điều đó đã được thực nghiệm xác nhận, Hình 2.2 Sơ đồ thí nghiệm của Anhxtanh-Đơgatx 1 Thanh sắt; 2 Dây treo nghĩa là sự từ hóa của sắt từ gây nên bởi chuyển động của electron Tuy nhiên về trị số, thực nghiệm đã chứng tỏ tỉ số này không... công dụng của spin Đưa spin vào trong đời sống hằng ngày và liên tục cải tiến nó như đưa nó vào con chip máy tính, thu nhỏ các loại máy maser, đưa vào các linh kiện điện tử… 2.4.1 Ứng dụng của spin trong công nghệ spintronics8 Có một ngành khoa học mới ra đời mang tên Spintronics nghĩa là điện tử học spin Các dụng cụ sử dụng tính chất spin của điện tử có thể được dùng trong các máy tính lượng tử và thông... các electron kích thích để đạt được sự đảo mật độ trạng thái, cần thiết cho maser hoạt động Vì vậy các nhà nghiên cứu đã đưa thêm vào quá trình kích thích electron bằng một “dòng spin , từ lớp sắt từ tới lớp từ thuận Ở đó, dòng spin sẽ là dòng của các electron có spin hướng lên, lớp thuận từ sẽ chứa đủ các electron kích thích để kích hoạt maser ngay lập tức, và lớp sandwich sẽ giải phóng bức xạ kích thích... phú của Dirac, ta có thể di chuyển, chồng chập, thao tác và điều khiển electron và positron theo ý mình mà tạo dựng nên cả một nền công nghệ bán dẫn, siêu dẫn, vi điện tử, quang điện tử, spin- điện tử, vật liệu nano tinh tế ngày nay mà điện thoại và máy vi tính di động tân kỳ chỉ là tảng băng nổi 13 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 Trong thực tế thực nghiệm đã chứng tỏ được sự tồn tại của spin qua thí nghiệm. .. ra sự tồn tại của spin (spin hướng lên và spin hướng xuống) và chứng minh được không gian cũng bị lượng tử hóa Chính sự phát hiện này đã giúp lý giải cấu trúc tinh tế của quang phổ vạch- đang gây tranh cãi giữa các nhà khoa học thời ấy, mở ra một kỉ nguyên mới –kỉ nguyên chinh phục vũ trụ Và chỉ bốn năm sau, năm 1925 các nhà khoa học Goudsmit, Uhlenkeck, Dirac đã chính thức đưa khái niệm về spin vào... đổi Spin của electron không phải là một trạng thái chuyển động với một trạng thái nhất thời như những vật quen thuộc mà vì một nguyên nhân nào đó khiến cho chúng tự quay Spin của electron là một tính chất nội tại, cố hữu giống như khối lượng và điện tích của nó Nếu một electron không có spin thì nó không còn là một electron nữa Trước đây khi giải phương trình Schrodinger thì ta tìm được các giá trị của. .. Ví dụ vạch vàng của nguyên tử Na được 14 GVHD: HOÀNG ĐỨC TÂM NHÓM 6 cấu tạo bởi hai vạch sít nhau có bước sóng 5890.10 -10m và 5896.10-10m Vạch như thế gọi là vạch kép Ngoài ra, đối với các nguyên tử khác, cấu trúc của các vạch quang phổ còn phức tạp hơn, được gọi là cấu trúc bội của phổ • Thí nghiệm của Anhxtanh và Đơgatx: Anhxtanh và Đơgatx đã làm thí nghiệm sau: Treo một thanh sắt từ vào một sợi... có sự tương đồng trong cơ học cổ điển Trong cơ học cổ điển, momen xung lượng được phát triển từ xung lượng cho sự quay của một vật có khối lượng, và được biểu diễn bằng công thức L=r × p, nhưng spin trong cơ học lượng tử vẫn tồn tại ở một hạt với khối lượng bằng 0, bởi vì spin là bản chất nội tại của hạt đó Các hạt cơ bản như electron có thể có spin khác 0, ngay cả khi nó được coi là chất điểm và không . QUẢ THÍ NGHIỆM 11 CHƯƠNG 2: SỰ TỒN TẠI CỦA SPIN 12 2.1. SỰ RA ĐỜI CỦA SPIN 12 2.2. KHÁI NIỆM VỀ SPIN 15 2.3. CÁC SỰ KIỆN THỰC NGHIỆM XÁC NHẬN SỰ TỒN TẠI SPIN CỦA ELECTRON 15 2.4. ỨNG DỤNG CỦA. gọi là số lượng tử spin ms. Vì electron có spin bằng ½ nên số lượng tử spin ms chỉ có hai giá trị là + ½ và - ½. 2.3. CÁC SỰ KIỆN THỰC NGHIỆM XÁC NHẬN SỰ TỒN TẠI SPIN CỦA ELECTRON: Ta đã thấy. qua đời vào ngày 10/8/1979. 1.3 THÍ NGHIỆM STERN-GERLACH Thí nghiệm Stern-Gerlach bước đầu được coi là một thí nghiệm quan trọng giữa lý thuyết cổ điển của nguyên tử và lý thuyết của Bohr-Sommerfeld.