Đang tải... (xem toàn văn)
Tài liệu tham khảo công nghệ thông tin ngành viễn thông các phần tử quang điện trong thông tin quang
Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ độngCHƯƠNG 2 CÁC PHẦN TỬ QUANG THỤ ĐỘNG2.1 Cơ sở vật lý chung cho các phần tử thụ độngPhần tử thụ động chỉ đơn thuần biến đổi các tín hiệu trong miền quang mà không có sụ chuyển đổi sang miền điện. Do vậy cơ sở vật lý chung cho các phần tử thụ động là vật lý quang hình.2.1.1 Bản chất của ánh sángÁnh sáng là một khái niệm vật lý có đặc điểm lưỡng tính : tính chất hạt và tính chất sóng. Nếu coi ánh sáng là một chùm các hạt rất nhỏ bé được phát ra từ một nguồn sáng thì quan điểm này chỉ mô tả được các hiệu ứng về quang học trong một phạm vi riêng như phản xạ và khúc xạ ánh sáng, còn các hiện tượng nhiễu xạ hay giao thoa lại không giải thích được. Do đó ánh sáng còn mang tính chất sóng điện từ.2.1.1.1 Tính chất hạtNhững thí nghiệm và hiệu ứng quang điện trong đó các điện tử bị bật ra khỏi nguyên tử dưới tác dụng của ánh sáng chứng tỏ ánh sáng có tính chất hạt, vì chỉ có hạt mới có thể gây nên các “va chạm” dẫn đến hiện tượng iôn hóa làm bật các điện tử. Mặt khác thực nghiệm cũng cho thấy rằng khi tương tác với trường điện từ thì chỉ các hạt mới có bức xạ gián đoạn. Trên cơ sở kết quả này, Plank kết luận rằng bức xạ điện từ gồm các hạt bé nhất gọi là lượng tử ánh sáng hay còn gọi là photon. Vậy photon đến nay được coi là hạt bé nhất của ánh sáng mang một năng lượng xác định. Mối quan hệ giữa năng lượng E của photon và tần số f của ánh sáng là : E= hf (2-1)Trong đó h = 6,625 x 10-34 J.s là hằng số Plank.Các kết quả thực nghiệm đã chứng minh rằng có sự tồn tại của các photon và năng lượng của chúng chỉ phụ thuộc vào một tần số xác định. Khi ánh sáng va chạm với nguyên tử, thì photon có thể chuyển năng lượng của nó cho một điện tử ở trong nguyên tử này và kích thích điện tử lên một mức năng lượng cao hơn. Năng lượng mà điện tử hấp thụ bằng đúng năng lượng mà nó đòi hỏi để kích thích điện tử Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT 12 Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ độngtới mức năng lượng cao hơn. Ngược lại, điện tử ở trong trạng thái kích thích có thể quay trở về trạng thái thấp hơn và phát ra photon.2.1.1.2 Tính chất sóngCác kết qủa thực nghiệm về giao thoa và nhiễu xạ của ánh sáng đã chứng tỏ rằng ánh sáng có tính chất sóng. Năm 1864, Maxwell đã chứng minh bằng lý thuyết rằng bản chất của ánh sáng là sóng điện từ. Sau đó, Einstein đã đưa ra giả thiết rằng photon ngoài năng lượng E còn có cả xung lượng p được biểu thị như sau : λπhkkhp === =2 (2-2)Trong đó : k là độ lớn của vectơ sóng λ là bước sóng của ánh sáng.Hơn nữa khi quan sát các hiệu ứng phân cực, người ta nhận thấy sự chuyển động của sóng luôn vuông góc với hướng mà sóng đi, điều đó chỉ ra rằng sóng ánh sáng là sóng ngang. Theo quan điểm sóng quang thì sóng điện từ được phát ra từ một nguồn điểm lý tưởng có thể được đặc trưng bởi một loạt các mặt sóng hình cầu mà nguồn đặt ở trung tâm các mặt cầu này. Mặt sóng được xác định bởi qũy tích tất cả các điểm ở trong loạt sóng cùng pha. Tuy nhiên xét tới sự tác động lẫn nhau của ánh sáng vào vật chất cũng như các hiện tượng tán sắc, sự hấp thụ và sự bức xạ ánh sáng thì cả lý thuyết hạt và lý thuyết sóng của ánh sáng đều có trọng lượng và có tính thuyết phục.Như vậy một quan điểm thống nhất cần được chấp nhận là ánh sáng có cả tính chất sóng và tính chất hạt (photon). Photon có khối lượng nghỉ bằng 0, có năng lượng điện từ và xung lượng, nó cũng mang động năng góc thuần (hoặc spin), đại lượng này khống chế tính chất phân cực của nó. Về mặt toán học, hai biểu thức 2-1 và 2-2 phản ánh lưỡng tính chất hạt – sóng của ánh sáng, vì các đại lượng năng lượng E và xung lượng p phản ánh tính chất hạt còn các đại lượng λ và k bên vế trái hai biểu thức biểu thị tính chất sóng của ánh sáng. Sự thống nhất hai mặt của tính chất lưỡng tính có thể mô tả bằng toán học (tuy nhiên về mặt vật lý cũng chưa được giải thích một cách tường minh).2.1.2 Một số đặc trưng của ánh sáng Trong môi trường chân không hoặc môi trường vật chất đồng nhất, đẳng hướng không có tán sắc thì ánh sáng (ánh sáng đơn sắc và không đơn sắc) luôn truyền thẳng với vận tốc không đổi. Vận tốc của ánh sáng là c=fλ với f là tần số ánh sáng và λ là bước sóng. Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT 13 Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ độngTrong không gian tự do thì tốc độ ánh sáng là : c ≅ 3.108 m/s. Khi xét ánh sáng ở khía cạnh hạt thì có thể coi các hạt photon truyền thẳng với tốc độ không đổi, còn khi xét ở khía cạnh sóng của ánh sáng thì các sóng này truyền đi ở dạng sóng phẳng theo một phương thẳng nào đó, ở đó các vectơ điện trường E và từ trường H luôn vuông góc với phương truyền sóng. Khi ánh sáng truyền trong môi trường vật chất trong suốt khác thì vận tốc ánh sáng sẽ là v có thể nhỏ hơn tốc độ c tùy thuộc vào chỉ số chiết suất n của vật liệu. Giá trị tốc độ ánh sáng lúc này sẽ giảm đi theo biểu thức v = c/n . Giá trị chiết suất n của không khí là 1,00; của nước là 1,33; của thuỷ tinh là 1,50 và ở kim cương là 2,42. Tốc độ ánh sáng trong các vật liệu này sẽ giảm đi n lần so với tốc độ truyền ánh sáng trong chân không.2.1.2.1 Sự phản xạ và khúc xạ ánh sángHiện tượng khúc xạ và phản xạ ánh sáng được xem xét trong trường hợp có hai môi trường khác nhau về chỉ số chiết suất. Khi ánh sáng đi từ một môi trường trong suốt này đến một môi trường trong suốt khác thì ánh sáng sẽ thay đổi hướng truyền của chúng tại ranh giới phân cách giữa hai môi trường. Như vậy có hai khả năng xảy ra :• Ánh sáng bị đổi hướng quay ngược trở lại• Ánh sáng được phát tiếp vào môi trường trong suốt thứ 2.Các tia sáng khi qua vùng ranh giới giữa hai môi trường bị thay đổi hướng nhưng có thể tiếp tục đi vào môi trường chiết suất mới thì ta nói tia đó bị khúc xạ. Còn các tia sáng khi qua ranh giới này lại quay ngược trở lại môi trường ban đầu thì ta nói tia đó bị phản xạ. Hình 2.1 mô tả quá trình khúc xạ và phản xạ ánh sáng qua hai môi trường trong suốt với chiết suất môi trường thứ nhất n1 lớn hơn chiết suất môi trường thứ hai n2.Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT 14 Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ độngTrong đó : θi là góc tới – góc hợp giữa pháp tuyến của mặt phân cách hai môi trường với tia tới. φr là góc khúc xạ - góc tạo bởi pháp tuyến của mặt phân cách hai môi trường với tia khúc xạ.Ở hình 2.1, chiết suất n1 > n2 cho nên góc tới θi nhỏ hơn góc khúc xạ φr (hình 2.1a). Khi góc tới lớn dần tới một giá trị góc tới θc tạo ra tia khúc xạ nằm song song với ranh giới phân cách hai môi trường, lúc ấy θc được gọi là góc tới hạn (như hình 2.1b). 2.1.2.2 Định luật SnellĐịnh luật Snell phát biểu : “ Tỷ lệ giữa sin góc tới và khúc xạ sẽ luôn là một hằng số. Tia khúc xạ luôn nằm trong cùng mặt phẳng với tia tới và sin góc khúc xạ (φr) phụ thuộc vào sin góc tới (θi) như sau : 12sinsinnnri=φθ= a (hằng số). (2-3)Trong đó : n1, n2 là chiết suất của hai môi trường vật liệu mà ánh sáng đi qua.Khi một tia sáng tới có giá trị góc lớn hơn góc tới hạn thì ánh sáng bị phản xạ hoàn toàn lại môi trường đầu tại mặt phẳng phân cách hai môi trường. Lúc này ta gọi đó là hiện tượng phản xạ toàn phần (Total Internal Reflection). Hình 2.1c minh họa quá trình phản xạ toàn phần - TIR.Như vậy có thể nêu ra điều kiện để xảy ra hiện tượng phản xạ toàn phần là :• Các tia sáng phải đi từ môi trường có chỉ số chiết suất lớn hơn sang môi trường có chỉ số chiết suất nhỏ hơn.• Góc tới của tia sáng phải lớn hơn góc tới hạn θc =arcsin (n2 /n1).Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT Tia khúc xạ Tia tớiTia phản xạHình 2.1 Sự khúc xạ và phản xạ ánh sáng của với góc tới khác nhau.φrθrθin2n1θiθi=θca) b) c)15 Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ độngĐịnh luật khúc xạ và phản xạ ánh sáng ở trên là nguyên lý cơ bản áp dụng cho việc truyền tín hiệu ánh sáng trong sợi dẫn quang sử dụng trong thông tin quang. Trong sợi dẫn quang, các tín hiệu ánh sáng kết hợp được lan truyền dựa vào hiện tượng phản xạ toàn phần, điều này có thể giải thích như sau: Xét ánh sáng truyền qua các môi trường với đường biên song song (ống thủy tinh). Các môi trường này có chiết suất như sau : chiết suất môi trường đầu tiên và môi trường cuối cùng bằng nhau (cùng là không khí - n1), nhưng khác với môi trường trung gian (là thủy tinh - n2 >n1). - Khi ánh sáng tới môi trường đầu tiên với một góc tới thích hợp (giả sử θ1 <θc) (như hình 2.2), ánh sáng sẽ khúc xạ từ môi trường đầu tiên vào môi trường thứ 2 với góc khúc xạ φ1 <θ1. (vì n1<n2). Tia khúc xạ này truyền trong môi trường thứ 2 và tới biên giới giữa môi trường thứ 2 và môi trường cuối với một góc tới có giá trị là θ2 = φ1 (vì biên giới phân cách giữa các môi trường là song song). Lúc đó tia sáng sẽ bị khúc xạ với góc khúc xạ φ2 = θ1. Và tương tự có φ2 > θ1 (vì n2> n1). - Khi nguồn sáng đặt trong môi trường thủy tinh thì có một số tia sáng dời khỏi nguồn tới biên giới phân cách giữa thủy tinh và không khí. Nếu góc tới của tia nhỏ hơn góc tới hạn θc thì nó sẽ bị khúc xạ và đi ra khỏi môi trường thủy tinh. Ngược lại góc tới lơn hơn góc tới hạn thì sẽ có sự phản xạ toàn phần trong môi trường thủy tinh (như hình 2.3). Hơn nữa, các mặt của khối thủy tinh song song với nhau nên các tia sáng tới bề mặt sẽ phản xạ bên trong ống với cùng một góc bằng góc tới. Các tia phản xạ sẽ phản xạ liên tiếp trong thành ống cho đến khi đạt tới điểm cuối của ống. Ta có sụ truyền dẫn ánh sáng trong ống thủy tinh.Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT 16φ1φ2θ2θ1Thủy tinh n2Không khí n1Không khí n1Hình 2.2 Đường đi của ánh sáng qua khối thủy tinhTia sángθiTia phản xạn1n2n1Hình 2.3 Tia sáng đi trong ống thủy tinh Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ động.2.1.2.3 Nguyên lý phản xạ BraggPhản xạ Bragg là ở trên mặt tiếp giáp của hai loại phương tiện có phản xạ mang tính chu kỳ, khi được chiếu quang sẽ xuất hiện phản xạ chu kỳ, phản xạ này gọi là phản xạ Bragg. Bản thân mặt giao nhau có hình dạng khác nhau : hình sin hoặc không sin (như hình vuông góc, hình tam giác …).Trong hình ta thấy : A + B = mλuVới m là số nguyên chẵn A là chu kỳ rãnh cách tử λu =λ/nlà bước sóng trong chất môi giới λ là bước sóng quang trong không khí n là hệ số khúc xạ tương đươngÁp dụng thêm các công thức phản xạ và khúc xạ ta có : A(1+sinθ) = muλCông thức này gọi là điều kiện phản xạ Bragg. Ý nghĩa vật lý của công thức là : Đối với A và θ nhất định, khi có một λu tương ứng thì sóng quang có bước sóng λu sẽ can thiệp cùng với sóng quang phản xạ. Dựa vào nguyên lý phản xạ này mà ta có thể tạo ra nhiều phần tử quang điện hoạt động hiệu quả.2.1.3 Hệ phương trình Maxwell2.1.3.1 Phương trình sóng trong điện môiTrong môi trường truyền dẫn không dẫn điện, đẳng hướng, và tuyến tính thì hệ phương trình Maxwell có dạng như sau :−=Ε×∇ tB∂∂ Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT A ABBθ θ1 21’1”Hình 2.4 Nguyên lý phản xạ Bragg17 Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ độngtD∂∂=Η×∇ (2-4)0=×∇ D 0=×∇ B Trong đó : ΗΕ, là vectơ trường điện và trường từ. BD, là vectơ mật độ thông lượng.Quan hệ giữa các vectơ trường và vectơ mật độ thông lượng là :Ρ+Ε=.εD (2-5)Μ+Η=Β.µ Trong đó : ε là hằng số điện môi trong chân không μ là hằng số từ thẩm trong chân không Ρ vectơ phân cực cảm ứng điện Μvectơ phân cực cảm ứng từ.(Đối với sợi thủy tinh làm từ vật liệu SiO2 thì Μ=0 vì chúng không có các chất nhiễm từ).Trong khi đó ta có biểu thức mối quan hệ giữa vectơ phân cực cảm ứng điện và vectơ điện trường như sau : tdtrttrtr′′Ε′−=Ρ∫∞∞−),(),(),(χε (2-6) Trong đó : χ là độ cảm ứng, đặc trưng cho môi trường.Từ các phương trình Maxwell (2-4) ta có : 22221ttct∂Ρ∂−∂Ε∂−=Ε×∇×∇µ (2-7)Trong đó εµ1=c là tốc độ ánh sáng trong chân không.Khai triển Fourier điện trường trong miền tần số ∫∞∞−Ε=Ε dttitrtr )exp(),(),(~ω (2-8) Thay vào ta có: Ε−=Ε×∇×∇~))(,(~22crωωε (2-9)Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT 18 Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ độngVới Ε~ là vectơ điện trường trong miền tần số.Hằng số điện môi phụ thuộc vào ω, môi trường và độ cảm như sau : ),(~1),(~ωχωεrr+= (2-10)Vì ),(ωεr là một số phức với thành phần thực liên quan đến chiết suất môi trường n và hệ số suy hao α theo phương trình : crirntr2]2).,(),([),(ωωαωε−= (2-11)Tương đương ta có :2/1)~Re1(χ+=n và χωαImnc=Sử dụng hệ thức : Ε∇−Ε∇∇=Ε×∇×∇~).(2 (với 2∇ là toán tử Laplace)Như vậy phương trình truyền sóng trong môi trường chiết suất n là : 0~)(~2022=Ε+Ε∇ Knω (2-12)Với λπω20==cK gọi là số sóng trong chân không.Tương tự ta có : 0~)(~2022=Η+Η∇ Knω (2-13)Đây là các phương trình sóng chuẩn. Giải các phương trình sóng này ta thu được các mode truyền sóng trong sợi quang.2.1.3.2 Phân cực ánh sáng Từ trước đến nay, khi giải các phương trình Maxwell ta mới chỉ xét sóng ánh sáng là sóng phẳng có vectơ điện trường và từ trường vuông góc với phương truyền sóng của ánh sáng. Định hướng chính xác của điện trường xác định sự phân cực của sóng ánh sáng. Đối với rất nhiều linh kiện quang điện tử sự phân cực ánh sáng là rất quan trọng vì sự hoạt động của các linh kiện này phụ thuộc đặc biệt vào sự điều khiển và trạng thái phân cực của ánh sáng. Sau đây ta có xét một số điều kiện và đặc điểm của ánh sáng khi phân cực ở những trạng thái khác nhau. Sự phân cực được định nghĩa thông qua điện trường. Trong mô tả bởi hàm phức, vectơ điện trường này có thể được viết dưới dạng sau : E(z,t)= Re[Aexxp(iωt-ikz)] (2-14)Trong đó A là vectơ phức trong mặt phẳng xy.Chúng ta khảo sát hai thành phần Ex và Ey như sau :Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT 19 Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ độngEx =[Acos(ωt- kz+δx )] và Ey =[Acos(ωt- kz+δy )] (2-15)Đại lượng A có thể biểu thị ở dạng sau : A =xAxexp(iδx) +yAyexp(iδy)Trong đó : Ax và Ay là các số thực dương. Sau khi biến đổi bằng cách sử dụng tính chất các hàm lượng giác các phương trình 2-14 và 2-15 ta có : δδ2sincos2 =−+yxyxyyxxEEAAAEAEvàδ = δx - δy (2-16)Phương trình này là phương trình elip và có thể kết luận sóng ánh sáng trong trường hợp thông thường là có phân cực elip. Trục của elip thông phải là trục x, y mà lệch đi một góc φ như hình 2.5. Giá trị của góc φ có thể xác định được như sau : tg (2φ)=222yxyxAAAA−cos δ. Và từ các giá trị khác nhau của δ ta có các phân cực khác nhau của sóng ánh sáng như hình 2.6. Như trong hình 2.6 các dạng phân cực : tuyến tính, tròn và elip đối với một số sóng truyền khác nhau.Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT 20φy 'x 'x Hình 2.5 Phân cực thông thường của ánh sáng theo elip có trục x’ và y’ lệch một góc φ.y Đồ án tốt nghiệp Chương 2 – Các phần tử thụ động2.2 Sợi quang2.2.1 Cấu trúc sợi quangSợi quang có cấu trúc như một ống dẫn sóng hình trụ bao gồm phần lõi và lớp vỏ bao bọc xung quanh lõi, cả hai đều làm từ vật liệu trong suốt như thủy tinh hoặc chất dẻo. Lớp lõi thường có chiết suất cao hơn lớp vỏ bên ngoài, điều này cung cấp cơ chế hướng quá trình truyền lan ánh sáng vào bên trong lõi. Ngoài ra để bảo vệ sợi người ta dùng một lớp bao bọc bảo vệ bên ngoài thường làm từ vật liệu polyme (như hình 2.7). Lớp chất dẻo này nhằm ngăn chặn các tác động cơ học và để bọc sợi thành cáp. Lõi (n1 )H×nh 2.7 CÊu tróc sîi quangVá (n2)Líp b¶o vÖThông thường đường kính lõi sợi quang là rất nhỏ khoảng từ 10 ÷ 50 μm, còn đường kính vỏ là 125 μm. Do vậy sợi quang có kích thước rất nhỏ. Khi đã bọc các lớp, bảo vệ thì đường kính của sợi mới đạt được từ 200 ÷ 900μm.Sinh v i ª n Đoàn Thị Mỹ Hạnh - D01VT φ =π/4 φ = π/2 φ = 3π/4 φ= πφ =-3π/4 φ = -π/2 φ = -π/4 φ= 0Hình 2.6 Các trạng thái phân cực đối với một số sóng truyền khác nhau 21 [...]... si quang bự tỏn sc v cỏch t bự tỏn sc 2.6.1 K thut bự tỏn sc Hin tng mt xung ỏnh sỏng b gión rng ra v mt thi gian sau mt quóng ng truyn nht nh trong si cỏp quang c gi l hin tng tỏn sc trong Sinh viên on Th M Hnh - D01VT 45 ỏn tt nghip ng Chng 2 Cỏc phn t th si cỏp quang Si n mode l loi si quang c s dng ch yu trong thụng tin quang, do ú hin tng tỏn sc trong si quang n mode c quan tõm n Tỏn sc trong. .. (2-24) Trong thụng tin quang cú khi n v cụng sut c tớnh theo n v dBm nờn h s suy hao cú th tớnh theo cụng thc : dB = Pin Pout L b.Nguyờn nhõn v cỏc loi suy hao Suy hao trong si quang cú nhiu nguyờn nhõn nhng nguyờn nhõn c bn gõy suy hao trong si quang l do cỏc suy hao do hp th, do tỏn x v do b un cong si - Suy hao do hp th: Bn cht ỏnh sỏng l cỏc ht photon, m si quang cng l vt rn cú cu trỳc mng tinh... Tỏn sc a.Khỏi nim Tỏn sc trong thụng tin quang xột v mt thi gian l s dón rng xung ỏnh sỏng khi lan truyn trong si quang nh hỡnh 2.14 H s tỏn sc c xỏc nh theo cụng thc : Sinh viên on Th M Hnh - D01VT 28 ỏn tt nghip ng D= Chng 2 Cỏc phn t th T (ps/nm.km) L trong ú T = ra - vo (ps/nm) L ra Sợi quang vào Hình 2.14 Sự tán sắc Tỏn sc cú th c gii thớch bi ỏnh sỏng truyn trong si quang cú th coi l tp hp... loi si quang Si quang cú rt nhiu loi khỏc nhau, tựy thuc vo vic s dng v cỏch phõn loi m ta cú cỏc loi si quang khỏc nhau Theo s phõn b chit sut trong lừi si ngi ta chia si quang thnh si chit sut nhy bc (Step Index) v si chit sut bin i (Graded Index) Si chit sut bc cú phõn b chit sut trong lừi khụng i trong khi si chit sut bin i cú chit sut lừi phõn b gim dn t trong ra ngoi Ngi ta cũn phõn si quang thnh... ) = exp i ( iF ) 2 2 2 Trong ú : L l chiu di tuyn si quang iF l tn s trung tn ca tớn hiu quang chuyn i sang tớn hiu viba B lc cn hon tr li tớn hiu gc t tớn hiu thu c Tuy nhiờn phng phỏp ny ch thc t i vi bự tỏn sc trong h thng thụng tin quang coherent Cũn i vi cỏc h thng tỏch quang trc tip thỡ khụng kh thi Do ú phng phỏp cõn bng in ny chi dựng trong cỏc h thng thụng tin cú tc bit thp, c ly truyn... cỏch ly ny cú th l dựng trong cỏc module tỏch ghộp kờnh quang Tớn hiu ti u ra mi b phỏt mt bc súng riờng, nhng tia sỏng ny c ghộp li v truyn vo si quang Thit b thc hin chc nng ny gi l b ghộp kờnh quang (Multiplexer hay MUX) Ngc li, phớa thu cú mt thit b tỏch tớn hiu quang thu c thnh cỏc kờnh quang cú bc súng khỏc nhau a n mi b thu quang riờng bit Thit b ny gi l b tỏch kờnh quang (Demultiplexer hay... ti truyn lan trong si quang Trong quỏ trỡnh truyn súng t phớa phỏt n phớa thu, tớn hiu cú th b thay i rt nhiu Do vy ti phớa thu tớn hiu khụng c nh mong mun S suy gim v cht lng tớn hiu do rt nhiu yu t gõy ra Mt trong nhng yu t quan trng ú l tham s gõy nh hng ti truyn dn trong si quang Ta xột cỏc tham s sau 2.2.3.1 Suy hao a Khỏi nim Suy hao l thụng s cú liờn quan n s thay i cụng sut quang trong qỳa trỡnh... tỏch cỏc bc súng quang cú khong cỏch kờnh nu tha món : > m FSRm = m mN m +1 N (2-43) Theo ú mun tng phõn gii ca b lc ta cú th tng N hoc gim FSR Tng s kờnh quang m cỏch t cú th phõn bit l : Nch= m +1 FSRm . Chương 2 – Các phần tử thụ độngCHƯƠNG 2 CÁC PHẦN TỬ QUANG THỤ ĐỘNG2.1 Cơ sở vật lý chung cho các phần tử thụ độngPhần tử thụ động chỉ đơn thuần biến đổi các. chit sut .NA =21 2)( nrn ( xột vi r < a ) (2- 20)S lng mode truyn ca si MM-GI c tớnh theo cụng thc 2- 21.M =22 2V+ (2- 21 )2. 2.3 Cỏc tham