Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 2 ppt

... Dth ∼ fV 2 /g. The geostrophicestimate for w is (2. 109). So the rigid lid approximation is accurate ifw DhDtV 2 Hf0L 2 fV 2 gR 2 e L 2 , (2. 1 12) withRe=√gHf. (2. 113)Reis ... curl:∂u∂t−→ −∂ 2 u∂y∂t+∂ 2 v∂x∂t=∂ζ∂t; (3.19)(u ·∇)u −→ −∂∂yu∂u∂x+ v∂u∂y+∂∂xu∂v∂x+ v∂v∂y= u∂ 2 v∂x 2 −∂ 2 u∂y∂x+ v∂ 2 v∂y∂x−∂ 2 u∂y 2 −∂u∂y∂u∂x+∂v∂y+∂v∂x∂u∂x+∂v∂y= ... estimate for therelative strengths of the advective and Coriolis forces:u · ∇∇∇u 2 ΩΩ × u∼V V /L 2 V=V 2 L, (2. 101)orRo =VfL, (2. 1 02) where f = 2 is the Coriolis frequency. In the...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 4 pptx

... relation,∂ 2 ∂t 2 + f 2 ∂η∂t= gH∂3η∂x 2 ∂t+ f∂ 2 η∂y∂x+∂3η∂y 2 ∂t− f∂ 2 η∂y∂x=⇒∂∂t∂ 2 ∂t 2 + f 2 − gH∇ 2 η = 0 . (4 .28 )This combination thus results in a partial ... 1994.) 126 Rotating Shallow-Water and Wave Dynamics or for η0= 0, divide by −iη0to obtainω(ω 2 − [f 2 + c 2 k 2 ]) = 0 . (4.31)The quantityc =gH (4. 32) is a gravity wave speed (Secs. 4 .2. 2 ... have ω = 0:ω 2 = [f 2 + c 2 k 2 ]=⇒ ω = ±[f 2 + c 2 K 2 ]1 /2 , K = |k| . (4.37)First take the long-wave limit (k → 0):ω → ±f . (4.38)These are inertial waves (cf., Sec. 2. 4.3). The phase...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 6 ppt

... imagi-nary part is when the discriminant of the quadratic dispersion relation(5. 62) is negative, i.e., P < 0 forP ≡ β 2 (2K 2 + R 2 ) 2 − 4(β 2 K 2 − U 2 K4(K 2 − R 2 )) (K 2 + R 2 )= β 2 R−4+ ... gives(C − U )K 2 Ψ1+12R 2 (Ψ1− Ψ 2 )+β +UR 2 Ψ1= 0(C + U )K 2 Ψ 2 −12R 2 (Ψ1− Ψ 2 )+β −UR 2 Ψ 2 = 0 (5.57)for C = ω/k and K 2 = k 2 +  2 . Redeﬁne the variables ... (K−1→ ∞) are stable through the inﬂuence of β.When P < 0, the solution to (5. 62) isC = −β(2K 2 + R 2 )2K 2 (K 2 + R 2 )±i√−P2K 2 (K 2 + R 2 ). (5.69)Thus the zonal phase propagation...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 8 pptx

... zintegrals of v) of the boundary-layer and Sverdrup circulations are inbalance at every latitude. 25 2 Boundary-Layer and Wind-Gyre Dynamics Grouping the terms in powers of D,D−1∂ 2 ψb∂ξ 2 +∂ψb∂ξ+ ... Reynolds number is not too 25 0 Boundary-Layer and Wind-Gyre Dynamics streamfunction, ψ = Ψ/H:D∇ 2 ψ +∂ψ∂x= A sin 2 yLy(6. 62) forD =f0βE 2 =botβHand A = 2 τ0ρoβHLy. (6.63)D ... negative of the ratio of eddyﬂux and the mean gradient (6 .23 ) are typically a small fraction of the 25 8 Boundary-Layer and Wind-Gyre Dynamics (The wind stress would have to be an order of magnitude...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 1 pdf

... (2. 2) by ρu givesρ∂∂t1 2 u 2 = −u · ∇∇∇p −gρw − ρu · ∇∇∇1 2 u 2 + ρu · F ,after making use of w = Dtz from (2. 4). Multiplying the mass equation (2. 6) by u 2 /2 gives1 2 u 2 ∂ρ∂t= ... −1ρ0∇ 2 p . (2. 55)The combination of these equations, ∂t(2nd equation) - ∂t(1st) - ρ0×(3rd), implies that∂ 2 p∂t 2 − C 2 s∇ 2 p = 0 . (2. 56)This equation has the functional form of the ... gives1 2 u 2 ∂ρ∂t= −1 2 u 2 ∇∇∇(ρu) .The sum of these equations is∂∂t1 2 ρu 2 = p∇∇∇·u −gρw − ∇∇∇·up +1 2 ρu 2 + ρu ·F . (2. 18)It expresses how the local kinetic energy density, ρu 2 /2, changes...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 3 potx

... linearcombination of exponential functions of ky consistent with perturbationdecay as |y| → ∞ and continuity of ψat y = ±D /2, viz.,Ψ(y) = Ψ+e−k(y−D /2) , y ≥ D /2 ,=Ψ++ Ψ− 2 cosh[ky]cosh[kD /2] +Ψ+− ... express all quantities in terms of their valuesat r = rothrough O(δr) (cf., (2. 69)), the following equation is derived:D 2 δrDt 2 + γ 2 δr = 0 , (3.84)whereγ 2 =12r3AdAdrr=ro. ... that the limit of vanishing separation andwidth is a delicate one.3 .2. 2 Chaos and Limits of PredictabilityAn important property of chaotic dynamics is the sensitive dependence of the solution...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 5 docx

... propagation speed isU = u 2 +gh1(h1+ h 2 )2h 2 > u 2 , (4.90)and the velocity behind the bore isu1= u 2 +h1− h 2 h1gh1(h1+ h 2 )2h 2 > u 2 and < U . (4.91)The ... B−1] 2 , 2 k[K 2 + B−1] 2 . (4. 122 )cgcan be oriented in any direction, depending upon the signs of ω, k,and . The long-wave limit (K → 0) of (4. 120 ) is non-dispersive,ω → −B βk , (4. 123 )and ... −wIH1≈f0gIH1DDtg,1(ψ1− ψ 2 ) . (5.11)Similarly,∂w 2 ∂z≈ −f0gIH 2 DDtg ,2 (ψ1− ψ 2 ) . (5. 12) There is no discontinuity associated with which layer’s Dtappears in(5.11)-(5. 12) sinceD(ψ1− ψ 2 )Dtg,1=D(ψ1−...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 7 pdf

... without loss of generality, been presumed to6.1 Planetary Boundary Layer 21 55 10 15 20 01 2 309001030 120 01330Virtual potential temperature, CHeight AGL, km0 5 10 15 20 25 01 2 3Water ... Radiation 21 1with (k, ) the horizontal wavenumber vector. The associated meridionalphase and group speeds arecyp= ω/ = −βk(k 2 +  2 )cyg=∂ω∂= 2 k(k 2 +  2 ) 2 (5.106)(Sec. ... generation site (within the jet) distant from 22 2 Boundary-Layer and Wind-Gyre Dynamics apply to each of wband wiseparately. The dynamical consistency of thelatter presumption requires consistency...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 9 pot

... 105, 150, 21 6, 22 2, 25 3, 25 6, 26 2transport streamfunction, 24 7, 26 9tripole vortex, 26 7turbulence, 17, 21 , 24 , 65, 1 02, 107, 143,161, 1 92, 21 3, 21 5turbulent closure, 22 2, 22 4, 23 5turbulent ... 183resting state, 32, 45, 125 , 145, 168, 25 8, 26 5, 26 6Reynolds number, 25 , 21 3, 21 8, 22 5, 23 5Reynolds stress, 100, 164, 185, 199, 21 6, 22 2, 22 4, 24 5, 26 2, 26 8, 27 4Rhines scale, 161, 190, 25 7Riemann ... 20 1, 21 3, 21 4, 22 7, 23 1, 24 8, 25 1, 27 2, 27 4dry atmosphere, 42 Eady problem, 27 2East Australia Current, 25 5Eddington, Arthur, 17eddy diﬀusion, 1 02, 1 92, 21 1eddy heat ﬂux, 185, 26 2, 27 2eddy...

Xem thêm

Từ khóa: the art of negotiation in diplomacy part 2 history of western philosophy documentary part 2 of 3 fundamentals of data structures in c 2 edition pdf fundamentals of data structures in c 2 pdf top gear finding the source of the river nile part 2 under the hood of net memory management part 2 pdf lord of the rings pdf part 2 the other side of love nigerian movie part 2 finest hour the battle of britain 2000 u2014 part 2 fundamentals of object oriented programming in java ppt flow of viscous fluid through circular pipe ppt phôi thai học part 2 ppt how to master skills for the toefl ibt listening advanced part 2 pptx võ thuật bắc phái tây sơn part 2 pptx giáo trình kỹ thuật khai thác thủy sản tập 2 part 2 pptx Báo cáo quy trình mua hàng CT CP Công Nghệ NPV Nghiên cứu tổ chức chạy tàu hàng cố định theo thời gian trên đường sắt việt nam Biện pháp quản lý hoạt động dạy hát xoan trong trường trung học cơ sở huyện lâm thao, phú thọ Giáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôit Giáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôit Giáo án Sinh học 11 bài 13: Thực hành phát hiện diệp lục và carôtenôit Phối hợp giữa phòng văn hóa và thông tin với phòng giáo dục và đào tạo trong việc tuyên truyền, giáo dục, vận động xây dựng nông thôn mới huyện thanh thủy, tỉnh phú thọ Phát triển mạng lưới kinh doanh nước sạch tại công ty TNHH một thành viên kinh doanh nước sạch quảng ninh Trả hồ sơ điều tra bổ sung đối với các tội xâm phạm sở hữu có tính chất chiếm đoạt theo pháp luật Tố tụng hình sự Việt Nam từ thực tiễn thành phố Hồ Chí Minh (Luận văn thạc sĩ)Phát triển du lịch bền vững trên cơ sở bảo vệ môi trường tự nhiên vịnh hạ long Phát hiện xâm nhập dựa trên thuật toán k means Nghiên cứu tổng hợp các oxit hỗn hợp kích thƣớc nanomet ce 0 75 zr0 25o2 , ce 0 5 zr0 5o2 và khảo sát hoạt tính quang xúc tác của chúng Tổ chức và hoạt động của Phòng Tư pháp từ thực tiễn tỉnh Phú Thọ (Luận văn thạc sĩ)BT Tieng anh 6 UNIT 2 Giáo án Sinh học 11 bài 15: Tiêu hóa ở động vật chuong 1 tong quan quan tri rui ro Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật BÀI HOÀN CHỈNH TỔNG QUAN VỀ MẠNG XÃ HỘI