Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 1 pdf

... scale, L, is sufficiently small,2 .1 Fluid Dynamics 292 .1. 4 Energy ConservationThe principle of energy conservation is a basic law of physics, but inthe context of fluid dynamics it is derived from ... vertical scale of the motion is small in the sense of ˜H κ 1 − κH0≈ 12 km .Even for troposphere-filling motions (with a vertical extent ∼ 10 km),this approximation is often made for ... ρp0p 1/ γ, (2. 51) where κ = R/cp≈ 2/7, γ = cp/cv≈ 7/5, and p0is a reference constantfor pressure at sea level, patm,0≈ 10 5kg m 1 s−2= 1 Pa. From (2.47)-(2. 51) , the following...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 7 pdf

... g/kgHeight AGL, km8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 00.5 1 1.522.53Reflectivity, PBL height, and cloud baseTime (CST)Height AGL, kmDay 266 19 95Fig. 6 .1. Example of reﬂectivities (bottom) ... without loss of generality, been presumed to6 .1 Planetary Boundary Layer 215 5 10 15 200 1 230900 10 30 12 00 13 30Virtual potential temperature, CHeight AGL, km0 5 10 15 20 250 1 23Water ... respectively, withcharacteristic scales of V ∼ 10 / 0 .1 m s 1 , L ∼ h = 10 3/ 10 2m, and ν = 10 −5/ 10 −6m2s 1 , yielding the quite large values of Re = 10 9/ 10 7. Thus, the mean viscous diﬀusion,F,...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 2 ppt

... hydrostatic,∂φ∂z= −gρρo= −g (1 −αθ) , (2 .10 4)expressed here as a notational hybrid of (2.33), (2.58) and (2.80) withthe simple equation of state,ρ/ρo= 1 −αθ .Combining (2 .10 3)-(2 .10 4) yieldsf∂vg∂z= ... asymmetrically located at (±√3, 1) , (1, 1) ; (c) four vortices symmetrically located at (±√3, 1) , (0, 2), (0, 0); and(d) four vortices asymmetrically located at (±√3, 1) , (1, 1) , (−2, 2.4). Themotion ... superposition, a set of N point vorticeslocated at {xα, α = 1, N} has the expressions,ζ(x, t) =Nα =1 Cαδ(x −xα)ψ(x, t) = 1 2πNα =1 Cαln |x − xα|u(x, t) = 1 2πNα =1 Cα|x −xα|2[−(y...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 3 potx

... modeeven modeodd mode0 1. 0 2.00 1. 0 2.0 1. 00.50 .15 0 .10 0.05crkL0Fig. 3 .12 . Eigenvalues for the barotropic instability of the Bickley Jet: (a) thereal part of the zonal phase speed, ... (3 .11 4)withKE(k) = 1 2k2S, Ens(k) = 1 2k4S = k2KE(k) . (3 .11 5)The latter relations are a consequence of the spatial gradient of ψ havinga Fourier transform equal to the product of ... vevaluated in terms of ψfrom (3.88)-(3.89). These matching conditions yield an eigenvalueequation:s2=kU222 1 + (1 −[kD] 1 ) tanh[kD]kD (1 + [2] 1 tanh[kD])− 1 . (3. 91) In the vortex-sheet...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 4 pptx

... speed.Thus, the dynamics of a Kelvin wave is a hybrid combination of theinﬂuences of rotation and stratiﬁcation.The ocean is full of Kelvin waves near the coasts, generated as part of the response ... (4.42)Deep internal gravity wave speeds are typically O (10 2) m s 1 in the4 .1 Rotating Shallow-Water Equations 12 3t∆ 1 ζf 1 +ζ2f2+h 1 h2Fig. 4.5. Vortex stretching and potential vorticity ... (i.e., η0/H0 1) , they aresimpler because Ri≈ Ro, a∞≈ a0, andJ 1 ≈ [ 1 + 1/ tanh[a0/Ro] ] 1 . (4.73)The function J 1 ≈ a0/Roas a0/Ro→ 0, and it approaches 1/ 2 as a0/Robecomes...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 5 docx

... −δp 1 − δp2g∆ρ= −δh 1 from (5 .1) . Hence, using the geostrophic approximation and the lineardependence of w within the layers,∂w 1 ∂z=w(H) −wIh 1 ≈ −wIH 1 ≈f0gIH 1 DDtg ,1 (ψ 1 − ... (5 .11 )Similarly,∂w2∂z≈ −f0gIH2DDtg,2(ψ 1 − ψ2) . (5 .12 )There is no discontinuity associated with which layer’s Dtappears in(5 .11 )-(5 .12 ) sinceD(ψ 1 − ψ2)Dtg ,1 =D(ψ 1 − ... 4 .1) :p = pH(x, y, t) at z = Hp 1 = pH+ ρ 1 g(H − z) in layer 1 p2= pH+ ρ 1 g(H − h2) + ρ2g(h2− z) in layer 2 . (5 .1) Thus,∇∇∇p 1 = ∇∇∇ pH 15 4 Rotating Shallow-Water and Wave Dynamics (the...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 6 ppt

... qTn+.5(y) [K]666 m]y [10 m] m]y [10 y [10 n 1 ](y) [m sva,n(y) [10 m s 1 ](y) [10 m ] s 12 1 ] [10 s ] 1 (y) [10 m s5−3−6 −70 1 20 1 20 1 20 10 10 Fig. 5 .14 . Time-mean meridional ... Jet Dynamics 3τsx=n =1 n=3stress ]−2s2 [10 m− 4stress ]−2s2 [10 m− 4y [10 ]m6y [10 ]m6u3H 1 ∂yR 1 ∂yR33εbot−D 1. 5D2.5H−−−00 1 1 1 1 22−2−2Fig. 5 .17 . ... force asF 1 =τxsρoH 1 ˆx + νh∇2u 1 +2νvH 1 u2− u 1 H 1 + H2Fn= νh∇2un+2νvHnun +1 − unHn+ Hn +1 +un 1 − unHn+ Hn 1 ,2 ≤ n ≤ N − 1 ,FN= νh∇2uN+2νvHNuN 1 −...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 8 pptx

... 10 11 m 1 s 1 ,τ0= 0 .1 N m−2= ρo× 10 −4m2s−2, hek, top= 10 0 m ,=⇒ vi∼ A = 10 −3m s 1 .=⇒ νe= 0.5 m2s 1 , vek, top= 10 −2m s 1 , and E = 10 −4.=⇒ ∆xb∼ D = 5 × 10 4m andDLx= ... outside of the boundary layer.In the interior the ﬂow is barotropic. Therefore, the depth-averaged256 Boundary-Layer and Wind-Gyre Dynamics f0= 10 −4s 1 (at 45oN) , β = 2 10 11 m 1 s 1 ,τ0= ... 0.008 .=⇒ vb∼ALxD= 0 .13 m s 1 .=⇒ max[T⊥] = HALx= 31. 5 × 10 6m3s 1 = 31. 5 Sv . (6.76)The magnitudes in the ﬁrst three lines are chosen from measurements of wind gyres and their...

Fundamentals Of Geophysical Fluid Dynamics Part 9 pot

... 45, 49, 62, 71, 11 5, 11 6, 11 9, 12 8, 12 9, 13 1, 13 3, 17 3, 17 9, 18 9, 19 0, 207, 214 , 224, 242,258, 274streakline, 23streamfunction, 34, 61, 67, 17 2, 244,247, 264streamline, 22, 61, 64, 264stretching ... coordinates, 51, 266Primitive Equations, 54, 11 6, 11 7, 15 4, 16 8, 17 1, 17 2prognostic variable, 41, 75pycnocline, 11 6, 11 9, 16 2, 214 , 224quasi-periodic, 85quasigeostrophy, 61, 15 2, 16 9, 248, 258,270–272radiation ... 15 6, 18 1dispersive wave, 12 6, 12 8, 15 6, 15 8dissipation, 30, 10 1, 10 2, 10 5, 10 7, 11 1, 16 5, 19 2, 212 , 218 , 262divergence, 31, 34, 16 8divergence equation, 74divergent potential, 34, 61 double gyre, 249,...

Xem thêm

Từ khóa: fce use of english part 1 pdf cae use of english part 1 pdf fundamentals of machine component design 5th edition pdf fundamentals of data structures in c solution pdf fundamentals of data structures in c horowitz pdf the turn of the screw 1999 part 1 Nghiên cứu sự biến đổi một số cytokin ở bệnh nhân xơ cứng bì hệ thống chuyên đề điện xoay chiều theo dạng Nghiên cứu tổ chức pha chế, đánh giá chất lượng thuốc tiêm truyền trong điều kiện dã ngoại Nghiên cứu tổ hợp chất chỉ điểm sinh học vWF, VCAM 1, MCP 1, d dimer trong chẩn đoán và tiên lượng nhồi máu não cấp Nghiên cứu vật liệu biến hóa (metamaterials) hấp thụ sóng điện tử ở vùng tần số THz Nghiên cứu tổ chức chạy tàu hàng cố định theo thời gian trên đường sắt việt nam đề thi thử THPTQG 2019 toán THPT chuyên thái bình lần 2 có lời giải NGHIÊN CỨU CÔNG NGHỆ KẾT NỐI VÔ TUYẾN CỰ LY XA, CÔNG SUẤT THẤP LPWAN SLIDE Nghiên cứu về mô hình thống kê học sâu và ứng dụng trong nhận dạng chữ viết tay hạn chế Nghiên cứu tổng hợp các oxit hỗn hợp kích thƣớc nanomet ce 0 75 zr0 25o2 , ce 0 5 zr0 5o2 và khảo sát hoạt tính quang xúc tác của chúng Thiết kế và chế tạo mô hình biến tần (inverter) cho máy điều hòa không khí Sở hữu ruộng đất và kinh tế nông nghiệp châu ôn (lạng sơn) nửa đầu thế kỷ XIX Chuong 2 nhận dạng rui ro Tổ chức và hoạt động của Phòng Tư pháp từ thực tiễn tỉnh Phú Thọ (Luận văn thạc sĩ)Tăng trưởng tín dụng hộ sản xuất nông nghiệp tại Ngân hàng Nông nghiệp và Phát triển nông thôn Việt Nam chi nhánh tỉnh Bắc Giang (Luận văn thạc sĩ)Giáo án Sinh học 11 bài 15: Tiêu hóa ở động vật Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật Giáo án Sinh học 11 bài 14: Thực hành phát hiện hô hấp ở thực vật TÁI CHẾ NHỰA VÀ QUẢN LÝ CHẤT THẢI Ở HOA KỲ QUẢN LÝ VÀ TÁI CHẾ NHỰA Ở HOA KỲ